Звездная атмосфера
Cтраница 3
Углерод обнаружен, помимо Земли, в метеоритах, в атмосфере спектроскопически исследованных звезд, но нигде - ни в земной коре, ни в метеоритах, ни в звездных атмосферах - углерод не преобладает; всюду он содержится в меньшем количестве, чем добрый десяток других, элементов. [32]
Разумеется, эта работа, имеющая огромный астрофизический интерес, также носит лишь полуколичественный характер как в силу трудностей измерения, так и вследствие невозможности проверки результатов по градуировочным графикам, построен ным при тех же условиях возбуждения, которые имеют место в звездных атмосферах. [33]
Задача о свободно-связанных переходах для HJ, так же как и задача о свободно-свободных переходах при столкновениях между Н и Н, была количественно рассмотрена Бейтсом [71], что было проверкой предположения Вилдта [ 72J о том, что эти процессы дают существенный вклад в оптическую плотность звездных атмосфер. Свободно-связанные переходы играют доминирующую роль в большей части указанного интервала условий, особенно при больших значениях оо и умеренных температурах. [34]
Формы движения вещества в атмосферах Земли и планет, в оболочках Солнца и других звезд, в межпланэтном и межзвездном пространстве весьма разнообразны. В звездных атмосферах происходят и другие типы движений - от акустических волн широкого диапазона частот до сверхзвуковых движений газа, энергия которых часто превышает энергию гравитационного взаимодействия газа с основной массой звезды. [35]
Чем меньше потенциал ионизации элемента, тем сильнее он ионизирован по сравнению с другими элементами. Чем разреженнее звездная атмосфера и чем выше ее температура, тем в большей степени ионизированы все образующие ее элементы. [36]
На протяжении всего этого параграфа предполагалось, что атмосфера изотермична. Однако в звездных атмосферах температура растет с глубиной. Для приближенного учета этого факта часто поступают следующим образом. В уравнении переноса (6.1) считают B Jl2 ( T) некоторой заданной функцией глубины, а влиянием изменения температуры ( и плотности) на зависимость коэффициента поглощения от частоты v, а также на параметры К и 3, пренебрегают. Для простейших видов зависимости В ( Т) от глубины т ( например, линейной), интенсивность выходящего излучения удается выразить через Я-функцию. [37]
В таких линиях звездные атмосферы обладают очень большой оптич. [38]
Напомним, что в условиях звездных атмосфер на каждый фиксированный элемент газа при его отклонении от положения равновесия действует несколько сил. Это сила упругости, возникающая при сжатии среды, далее - сила плавучести ( архимедова сила), обусловленная неоднородностью атмосферы, и, наконец, сила тяжести. При адиабатическом перемещении элемента газа по вертикали его плотность будет отличаться от плотности окружающей среды, разность же действующих сил - архимедовой и силы тяготения - вынуждает этот элемент газа возвращаться ( в случае конвективно устойчивой среды) в исходное положение. Поэтому в среде возникают колебания относительно гюложения равновесия. [39]
Формула ( 107), дающая интенсивность выходящего из звезды излучения, неприменима к частотам спектральных линий, так как для самых внешних слоев звезды, в которых линии поглощения и возникают, предположение о локальном термодинамическом равновесии не оправдывается. Поэтому проблему переноса излучения через звездную атмосферу в частотах спектральных линий приходится рассматривать отдельно. [40]
 |
Моменты функции с. ( vj. [41] |
Найденные в предыдущем параграфе контуры линий поглощения в звездных спектрах относятся к случаю, когда все кванты, поглощенные атомом в данной спектральной линии, излучаются им в той же линии. Однако при переносе излучения через звездную атмосферу возможны и более сложные процессы. Важнейшими из них являются два следующих взаимно противоположных процесса: 1) ионизация атома из нижнего состояния с последующей рекомбинацией в верхнее состояние и излучением кванта в линии; 2) поглощение кванта в линии, ионизация из верхнего состояния и последующая рекомбинация в нижнее состояние. Первый из этих процессов ведет к увеличению квантов в рассматриваемой линии, второй - к уменьшению таких квантов. [42]
Некоторые особенности движения ударных волн в звездных атмосферах исследованы методом разложения в ряд по параметру ( P. [43]
В такой плазме соблюдается равенство средних кинетических энергий составляющих плазму различных частиц. В состоянии подобной плазмы находятся звезды, звездные атмосферы, Солнце. Их температура достигает десятков миллионов градусов. [44]
Исходными данными являются распространенности ияотнчоп хим. элементов, составляющие предмет космо. Значения распространенное / гей выводятся из спектроскопии звездных атмосфер, состава первичных косыич. Не пользуются теорией внутреннего строения звезд. [45]
Страницы: 1 2 3 4