Полный коэффициент - поглощение
Cтраница 2
Однако полное количество падающей энергии от первого случая к третьему возрастает и, следовательно, полный коэффициент поглощения тела убывает. [16]
 |
Зависимость эффективного сечения рождения пар на свинце и алюминии от. [17] |
Этот минимум особенно резко выражен для тяжелых элементов, так как величины JA /, яя пропорциональны соответственно Z5 и Z2, а цс пропорционально Z. На рис. 8.9 приведены кривые полных коэффициентов поглощения для алюминия, меди, олова и свинца. Пунктиром для свинца приведены кривые коэффициентов JLI /, JLIC, лп в отдельности. [18]
Этот минимум особенно резко выражен для тяжелых элементов, так как величины f, л пропорциональны соответственно Z5 и Z2, а [ гс пропорционально Z. На рис. 8.9 приведены кривые полных коэффициентов поглощения для алюминия, меди, олова и свинца. Пунктиром для свинца приведены кривые коэффициентов л (, ис, ия в отдельности. Поэтому и для у-квантов толщины поглотителей часто измеряют в г / см2 ( ср. [19]
С увеличением толщины можно наблюдать, что два сильных пучка делят между собой энергию почти одинаково, но осциллируют все меньше и меньше. Коэффициент поглощения, связанный с ос-цилляциями интенсивности, больше, чем полный коэффициент поглощения. Такое поведение характерно для эффекта Боррмана, хотя для электронов этот эффект не так ярко выражен, как для рентгеновских лучей. [20]
 |
Полные массовые коэффициенты поглощения 7-излучения в свинце. Показан вклад фотоэффекта, комптоновского рассеяния и процесса рождения пар [ 1, р. 193 ]. [21] |
На рис. 4.4 [1] показан вклад каждого из этих процессов в полный коэффициент поглощения свинца. [22]
Первый член в скобках формулы ( 426) отвечает дипольному электрическому, а второй - дипольному магнитному поглощению света частицей радиусом R. Для А1 при комнатной температуре оба члена становятся равными при R 6 А, тогда как в частице радиусом ft 18 А магнитный член составляет 90 % от полного коэффициента поглощения. Указанные значения радиусов возрастают до 32 и 55 А соответственно, если в ( 427) подставить вместо т, эффективное время релаксации тэф. [23]
Выражение (VII.5.12) дает коэффициент поглощения для единицы площади поверхности. Чтобы найти время реверберации, необходимо знать полный коэффициент поглощения для того или иного типа волн. [24]
 |
Значения времен жизни, найденные экспериментально и вычисленные по формуле Стриклера - Берга. [25] |
Однако существуют молекулы, такие, как NO2, SO2 и CS2, у которых наблюдаются аномально большие излучательные времена жизни [86, 163, 131], существенно превышающие величины, ожидаемые из значений полных сил осцилляторов. Аномально большое излучательное время жизни, по-видимому, возникает из-за электронно-колебательных и электронно-колебательно-вращательных взаимодействий между колебательными уровнями ( с малым временем жизни) излучающего электронного состояния В и уровнями ( с большим временем жизни) другого электронного состояния А, которые расположены ниже уровней состояния В и слабо связаны с основным состоянием X. Это смешивание не оказывает заметного влияния на полный коэффициент поглощения для перехода X - В, хотя в пределе сильного взаимодействия между состояниями А и В излучательное время жизни состояния В возрастает пропорционально отношению плотности состояний А к плотности состояний В. [26]
А оказывается зависящим также от особенностей и температуры этого другого тела. Даже при облучении данного тела абсолютно черным телом, но имеющим другую температуру, коэффициент А становится уже функцией обеих температур. Допустим, что тело способно поглощать энергию только в диапазоне длин волн от А. Если во всех трех случаях количество падающей на тело энергии, приходящееся на полосу А х - А, будет одинаковым, то при фиксированной температуре тела одинаковым будет и количество поглощенной энергии. Однако полное количество падающей энергии от первого случая к третьему возрастает и, следовательно, полный коэффициент поглощения тела убывает. [27]
Прежде чем рассматривать контуры линий для таких случаев, рассмотрим один случай, в котором формула ( 37) при-ложима для пламен, используемых в атомно-абсорбционной спектрометрии. В этом случае возбужденный атом из одного подмножества доплеровских скоростей не меняет существенно своей доплеровской скорости за счет столкновений, прежде чем он покинет возбужденный энергетический уровень. Изменение доплеровского сдвига должно быть намного меньше, чем ширина доплеровского контура, и меньше, чем ширина контура Лоренца. Возможно, это верно для обычных аналитических пламен, где скорость тушения высока. Предполагая максвелловское распределение скоростей для всех атомов, можно показать, что относительное число атомов в каждом подмножестве скоростей, которое сдвинуто на частоту Ко, задается гауссовским распределением g ( Ko Ko), где KD есть центр распределения. Коэффициент поглощения для фотонов с длиной волны К для каждой из доплеровских групп взвешивается гауссовской функцией g ( Ko Ko), и при интегрировании ( сложении) получается полный коэффициент поглощения k ( K), характеризующий поглощение фотонов с длиной волны К всеми доплеровскими подмножествами. [28]
Страницы: 1 2