Спектральный коэффициент - ослабление
Cтраница 3
Как видно из рис. 4 - 6, увеличение параметра р в области 0 5 р 1 0 приводит при всех Я к росту спектрального коэффициента ослабления / с... Предельным значением р, до которого соблюдается эта зависимость, является единица. [31]
Вопрос о размерах образующихся в светящихся пламенах сажистых частиц представляет самостоятельный интерес, так как в зависимости от размеров частиц изменяется не только абсолютная величина спектральных коэффициентов ослабления лучей, но и характер их зависимости от длины волны излучения К, а также соотношение между поглощательной и рассеивающей способностями частиц. При этом в соответствии с размером частиц сажи изменяется также температурная зависимость интегрального коэффициента ослабления лучей светящимся пламенем. [32]
Интересно сравнить применительно к частицам углерода приближенную зависимость ( 5 - 13) для малых частиц, учитывающую только первое парциальное электрическое колебание, с результатами расчета спектральных коэффициентов ослабления на ЭВМ по формулам ( 1 - 10) и ( 1 - 11), в которых суммирование бесконечных рядов производится по всем основным парциальным волнам электрических и магнитных колебаний. [33]
Коэффициенты ослабления оа для моды 4 пылевого аэрозоля слабо зависят от длины волны к в спектральном диапазоне 0 55 - 2 5 мкм, в то время как при к 2 5 мкм спектральный коэффициент ослабления имеет тенденцию уменьшаться с увеличением к. Максимальное значение оа принимает при к - 1 мкм. В области спектра к 5 мкм спектральный коэффициент ослабления имеет селективную структуру, обусловленную вариациями мнимой и действительной частей комплексного показателя преломления минералов. [34]
С повышением температуры спектр излучения абсолютно черного тела сдвигается в сторону коротких длин волн и поэтому коэффициент ослабления лучевого потока теплового излучения в сажистой газовой среде с повышением температуры возрастает. Сложная зависимость спектрального коэффициента ослабления сажистого газа от длины волны, трудности определения концентрации и размера частиц не позволяют надежно рассчитать коэффициент ослабления раскаленного сажистого газа - пламени. [35]
Сахарский аэрозоль отличается небольшой величиной мнимой части комплексного показателя преломления в видимой части спектра, поэтому вклад поглощения излучения частицами в полный коэффициент ослабления для фракции 4 невелик. В табл. 2.9 приведены спектральные коэффициенты ослабления, рассеяния и поглощения для двух микроструктур ( 4 и 7) сахарского аэрозоля. Микроструктура 7 имеет широкий диапазон дисперсности с модальным радиусом гт 0 3 мкм, но включает также и большое число гигантских частиц. Последние обусловливают значительное поглощение излучения в инфракрасном диапазоне спектра с максимумами на длинах волн 4; 7; 9 8 и 19 мкм. Сахарский аэрозоль обладает сильным поглощением в области спектра 8 - 12 мкм, соответствующей окну прозрачности газовых компонентов атмосферы. [36]
 |
Зависимость безразмерного спектрального коэффициента ослабления частицы углерода малых размеров от рд. [37] |
Из полученных формул видно, что сажистая среда несерая, однако при практических расчетах в теплотехнике с ней чаще всего оперируют как с серой. Переход от, формулы спектрального коэффициента ослабления к среднему по спектру можно сделать, заменив величину К через эффективную длину волны. [38]
Значительные аномалии в спектральном ходе ослабления в области 8 - 15 мкм обусловлены вариациями спектральных зависимостей мнимой и действительной частей комплексного показателя преломления. Естественно, что высотная зависимость спектральных коэффициентов ослабления в диапазоне 8 - 13 мкм наиболее изменчива. Вариации спектральных зависимостей коэффициентов ослабления в области 0 5 - 4 мкм на различных высотах обусловлены в основном изменениями микроструктуры атмосферного аэрозоля и его химического состава. [39]
Таким образом, основными излучающими компонентами в пламени многих энерготехнологических афегатов являются газообразные продукты сгорания, частицы сажи и пыли. При одновременном присутствии этих компонентов в факеле спектральные коэффициенты ослабления, поглощения и рассеяния находятся путем суммирования соответствующих спектральных коэффициентов этих сред. [40]
Определенный таким образом средний диаметр частиц будем называть в дальнейшем оптическим диаметром частиц dom. Для определения этого диаметра предварительно запишем формулу, устанавливающую спектральный коэффициент ослабления в потоке полидисперсной пыли. [41]
Из графика следует, что уменьшение среднего диаметра частиц d сопровождается усилением зависимости спектрального коэффициента ослабления К от длины волны падающего излучения К. [42]
Коэффициенты ослабления оа для моды 4 пылевого аэрозоля слабо зависят от длины волны к в спектральном диапазоне 0 55 - 2 5 мкм, в то время как при к 2 5 мкм спектральный коэффициент ослабления имеет тенденцию уменьшаться с увеличением к. Максимальное значение оа принимает при к - 1 мкм. В области спектра к 5 мкм спектральный коэффициент ослабления имеет селективную структуру, обусловленную вариациями мнимой и действительной частей комплексного показателя преломления минералов. [43]
Наряду с результатами экспериментальных исследований в книге приведены также данные теоретических расчетов спектральных коэффициентов ослабления лучей твердыми частицами в зависимости от параметра дифракции р и комплексного показателя преломления т в характерных для котельных установок областях спектра теплового излучения дисперсной системы и распределений частиц по размерам. Они позволяют сделать ряд общих выводов, касающихся влияния электромагнитных свойств вещества на рассеивающую и поглощательную способности частиц, а также могут быть использованы для расчетов радиационного поля в различных дисперсных системах. Для удобства и наглядности многие из данных по спектральным коэффициентам ослабления лучей твердыми частицами представлены в виде графиков. Видны области, в которых справедливы асимптотические решения для предельно малых и больших частиц, а также изменения в зависимости от р и т соотношения между рассеянием и поглощением. [44]
Если источником излучения является абсолютно черное ( или серое) тело, то спектральный состав излучения определяется однозначно температурой тела. При этом должна получиться зависимость коэффициента ослабления от температуры источника излучения. Из формулы ( 3 - 111) видно, что с уменьшением длины волны спектральные коэффициенты ослабления увеличиваются; вместе с тем с повышением температуры увеличивается доля излучения, падающая на короткие длины волн, поэтому при повышении температуры интегральная ослабляющая способность среды должна увеличиваться, что и получается в действительности. [45]
Страницы: 1 2 3 4