Cтраница 1
Дифракционные коэффициенты, рассчитанные по формулам (V.2.28) и (V.4.22), относят к микрофонам, когда выполняются граничные условия Неймана. Обычно микрофоны отвечают этим граничным условиям, если чувствительный элемент выполнен из пьезокристалла. Но если в микрофонах применяют подвижные элементы ( например, ленточный микрофон), то необходимо все расчеты изменить и учесть импеданс активной части его поверхности. [1]
В выражении (6.7.2) дифракционный коэффициент р записан в виде произведения двух коэффициентов Dn p ( Q nDn jp ( Q. [2]
Достаточно применить лишь другие выражения для дифракционных коэффициентов, как это было предложено Зоммерфельдом при решении канонической задачи о дифракции плоской волны на полуплоскости. [3]
Отличие состоит в том, что в работе [15] дифракционные коэффициенты от решетки были найдены, исходя из геометрооптической аппроксимации поля внутри штрихов, которая справедлива, если период решетки составляет несколько десятков длин волн. [4]
Согласно этому выражению, граница апертуры полностью описывается своими дифракционными коэффициентами. Однако выражение (5.2.47) получено в приближении Кирхгофа, поскольку поле определяется как падающее поле, вычисленное в отсутствие экрана. [5]
Отношение амплитуды среднего давления на поверхности микрофона к амплитуде свободного поля называют дифракционным коэффициентом. [6]
Полученная система содержит бесконечное число линейных уравнений. Для нахождения дифракционных коэффициентов необходимо оставить конечное число линейных уравнений. [7]
Перечисленные недостатки объясняют появление большого количества модифицированных методов для расчета дифракционных полей в тех случаях, когда метод параболического - приближения неприменим. Эффективный метод расчета дифракционных полей для непараболических материалов был предложен в [87] на основе уравнений теории поля. Автором этой работы было получено выражение для дифракционного коэффициента, равного отклонению электрических потенциалов в точке наблюдения, рассчитанных с учетом и без учета конечных размеров апертуры излучающего преобразователя. [8]
Отличие состоит в том, что в работе [15] дифракционные коэффициенты от решетки были найдены, исходя из геометрооптической аппроксимации поля внутри штрихов, которая справедлива, если период решетки составляет несколько десятков длин волн. Существенное отличие выражения (3.345) от формул, полученных с помощью метода нелинейного предыскажения, состоит в наличии зависимости дифракционных коэффициентов от координат. [9]
С точки зрения геометрической оптики эта плоскость отделяет освещаемую область от области тени, отсюда и ее название - граница тени. Легко показать, что данному направлению в геометрической оптике соответствует направление отраженных лучей. Поэтому полуплоскость, проходящая через точку 2е и включающая в себя отраженный луч, называется границей отражения. В заключение заметим, что все упомянутые дифракционные коэффициенты, вычисленные для направлений, лежащих вблизи границы тени, практически совпадают, в то время как для других направлений их различие становится существенным. Таким образом, можно сделать вывод, что вычисления, проведенные на основе скалярного представления и приближения Кирхгофа, совпадают с расчетом на основе точной теории только тогда, когда мы рассматриваем лучи, дифрагированные в прямом направлении и отклоняемые лишь ненамного от границы тени. Фактически же данное утверждение означает, что приближение Кирхгофа неверно как в глубине области тени, так и в глубине освещенной области. [10]