Cтраница 2
Теория Бора объясняла далеко не все результаты, касающиеся частот испускаемого атомами излучения, поэтому работа по выяснению структуры атома продолжалась. [16]
Оказывается, чтоесли при этом радиативные процессы преобладаютнадпроцессами столкновений и интенсивность падающего на атомы излучения сильно меняется в пределах линии, в которой происходит возбуждение, то могут возникнуть заметные отклонения от максвелловского распределения. Мы еще вернемся к этому вопросу в одном из следующих параграфов и рассмотрим его более подробно. [17]
Таким образом, атомный фактор рассеяния f1) равен отношению амплитуды рассеянного всеми электронами атома излучения по некоторому направлению к амплитуде излучения, рассеянного одним электроном в том же направлении. [18]
Последнее обстоятельство приводит нас к новому представлению о v как о величине, определяющей энергию атома излучения. [19]
Мы будем ожидать, что увеличение энергии одной молекулы при перегруппировке не должно превышать энергии атома излучения. Поэтому не всякий поглощенный свет может производить фотохимические действия, а только обладающий достаточно большим числом колебаний, по преимуществу ультрафиолетовый. От силы света эта предельная длина волны не должна зависеть. Если данная длина волны смещает термодинамическое равновесие системы, то она будет способна па это и при ослаблении света; наоборот, если данный свет ( например, красный) не смещает равновесия при малой интенсивности, то и при усилении силы света в сотни раз он оказывается неспособным сместить его. [20]
Мы будем ожидать, что увеличение энергии одной молекулы при перегруппировке не должно превышать энергии атома излучения. Поэтому не всякий поглощенный свет может производить фотохимические действия, а только обладающий достаточно большим числом колебаний, по преимуществу ультрафиолетовый. От силы света эта предельная длина волны не должна зависеть. Если данная длина волны смещает термодинамическое равновесие системы, то она будет способна на это и при ослаблении света; наоборот, если данный свет ( например, красный) не смещает равновесия при малой интенсивности, то и при усилении силы света в сотни раз он оказывается неспособным сместить его. [21]
Последнее обстоятельство приводит нас к новому представлению о v как о величине, определяющей энергию атома излучения. [22]
Все эти законы непосредственно вытекают из представления о том, что каждый электрон получил свою энергию от одного атома излучения. [23]
Не существует никаких определенных представлений об объеме, занимаемом одним атомом, и даже о том, нужно ли их считать независимо существующими в эфире, можно ли каждому атому излучения приписывать только одно определенное направление движения или же представлять себе их расходящимися по сферам. Предполагается лишь, что принятие атомной структуры излучения приведет к тем же формулам, что и теория Максвелла во всех тех явлениях, где мы имеем дело с очень большим числом атомов света, подобно тому, как теория упругости вполне уживается с атомным строением тел. [24]
Работа доложена на заседании Физического отделения Русского физико-химического общества 14 сентября 1910 i и опубликована в ЖРФХО, ч физ, 42, 409 - 425, 1910 В ней последовательно проводится аналогия между характеристиками газа атомов излучения Планка и соответствующими величинами обычных газов, фигурирующими в кинетической теории материи Плодотворность этой аналогии стача очевидной позднее, после возникновения квантовой статистики Бозе - Эйнштейна Этим же вопросам, но изложенным более популярно, посвящена статья А Ф Иоффе Атомы света ( Вопросы физики, 37, вып. [25]
В формулах (35.3), (35.4) подразумевается, что на атом не падает излучение, которое он способен поглощать. Если интенсивность падающего на атом излучения достаточно велика, то при вычислении формы линии надо учитывать поглощение и вынужденное излучение. [26]
Энергия электрона, испускаемого одной молекулой, не должна превышать энергии одного, двух-трех атомов излучения. [27]
Энергия электрона, испускаемого одной молекулой, не должна превышать энергии одного, двух-трех атомов излучения. [28]
Однако с точки зрения классической физики нельзя было объяснить существование стабильных атомов такой структуры, так как в соответствии с законами электродинамики всякий электрон, движущийся по окружности вокруг ядра, должен терять свою энергию на излучение, постепенно приближаться к ядру и в конце концов упасть на него. При этом должна непрерывно меняться частота обращения электрона вокруг ядра и, следовательно, частота испускаемого атомом излучения. В то же время было известно, что атомные спектры имеют строго определенный дискретный и стационарный характер. [29]
Если облако атомов некоторого элемента освещается излучением с характерной для этого элемента длиной волны, то излучение поглощается такими атомами, причем степень поглощения зависит от концентрации испаренного элемента. Для нахождения соотношения между степенью поглощения и концентрацией элемента в современном абсорбционном спектрофотометре имеются три узла: источник излучения, система, обеспечивающая поглощение атомами проходящего излучения, и детектор. Поглощающие атомы получают вбрызгиванием раствора образца в соответствующее пламя. Как и в фотоэлектрических приборах для эмиссионного анализа, в атомной абсорбционной спектроскопии в качестве приемника излучения обычно применяют фотоумножитель. Чувствительность метода ( около 2 %) позволяет поддерживать высокую точность, особенно при определении низких концентраций ( порядка нескольких миллионных долей и ниже); именно при таких концентрациях этот метод имеет явные преимущества перед другими. Современные приборы для атомной абсорбционной спектроскопии отличаются чувствительностью, точностью и позволяют решать разнообразные задачи. [30]