Cтраница 1
Высоковозбужденные атомы, как показано в работе [330], могут ионизироваться с очень большим сечением при столкновениях с нейтральными частицами. Например, процесс Аг SF6 Аг - ( - SFJT имеет сечение - 1 7 - 10) 2 см. при температуре, близкой к комнатной. [1]
РОЕЫ - число высоковозбужденных атомов на луче Прения должно быть достаточно велико. [2]
Как видно, для высоковозбужденного атома ( я 1) более эффективным оказывается второй механизм передачи возбуждения, так что сечение передачи возбуждения совпадает с сечением резонансной перезарядки иона на атоме. [3]
Стало очевидным, что радиолинии высоковозбужденных атомов - рекомбинационные радиолинии - являются источником богатейшей информации как о микромире - свойствах атомов при высоких уровнях возбуждения, так и о макромире - строении окружающего нас космического пространства. [4]
Первая попытка обнаружить радиолинии, излучаемые высоковозбужденными атомами, была сделана в Пулковской обсерватории. [5]
Бор в известной мере предвидел, что наиболее высоковозбужденные атомы можно наблюдать именно в космосе. В своей работе О спектре водорода ( Бор, 1914), объясняя почему в лабораторных условиях не удается наблюдать столь же высокие члены серии Бальмера, как в спектре небесных тел, он писал: Только при очень низких давлениях большие электронные орбиты не будут возмущаться электрическими силами соседних атомов; давление должно быть столь низким, что в трубке Гейслера обычных размеров мы не можем получить свечение достаточной яркости. [6]
Вычислим добавку к сечению резонансной перезарядки иона на высоковозбужденном атоме ( формула ( 1) задачи 4.7), которая обусловлена подбарьерными переходами при малых скоростях столкновения. [7]
Естественно, Бор не мог предвидеть того, что наиболее высоковозбужденные атомы будут зарегистрированы методами радиоастрономии, которой во время создания им квантовой теории не существовало, и что в атоме может быть до 1000 различимых уровней. [8]
Ван де Холст пришел к ввгооду, что для высоковозбужденных атомов, имеющих оченв большие размеры, штарковское уширение, создаваемое электрическими полями электронов и ионов, должно многократно превосходить тепловое уширение. В звезднвтх спектрах, в каждой серии линий водорода ( см. разд. Уравнение (1.11) дает этот предел в шкале частот, когда для заданного значения п значение п2 - ос. При критическом значении п2 линии каждой серии замываются, что имеет простое объяснение. [9]
Это условие обеспечивает неадиабатичность для перехода электрона на соседние уровни высоковозбужденного атома. [10]
Такая техника широко применялась для ридберговских атомов, так как эти высоковозбужденные атомы в состояниях с главным квантовым числом п 60 чрезвычайно чувствительны к электрическим полям и могут быть легко ионизованы. В частности, применительно к одноатомному мазеру, который обсуждается в разделе 18.4, ионизационным методом измерялись населенности различных атомных состояний. [11]
Таким образом, как при упругих и так при неупругих соударениях высоковозбужденных атомов с электронами в условиях областей НИ ударное приближение справедливо во всем диапазоне РРЛ. Вопрос заключается в относительном вкладе тех или иных соударений в уширение РРЛ. Однако, как будет показано ниже, при взаимодействии с ионами более существенной является сама возможность неупругих соударений. [12]
До обнаружения радиолиний углерода в метровом и дека-метровом диапазонах считалось, что предел в образовании высоковозбужденных атомов определяется соударениями с электронами, т.е. электронной плотностью. При таких плотностях соударения с электронами устанавливают предел образования высоковозбужденных атомов и излучения ими РРЛ при п более тысячи. Воздействие нейтральных частиц оказывается еще более слабым. В результате при п - 1000 сечения взаимодействия атомов с нейтральными частицами почти на 10 порядков меньше сечений взаимодействия с электронами. [13]
Требования к низкой температуре связаны с тем, что с ее уменьшением увеличивается вероятность рекомбинаций, вероятность образования высоковозбужденных атомов и, соответственно, интенсивность РРЛ. [14]
В соответствии с начальными условиями волновая функция электрона сосредоточена в области порядка размеров сталкивающихся частиц, тогда как размер образующегося высоковозбужденного атома значительно больше. В этой же области порядка атомных размеров происходит и заметное изменение волновой функции в процессе столкновения, поскольку в этой области имеет место эффективное взаимодействие сталкивающихся частиц. [15]