Излучающий атом

Cтраница 2

Распределение интенсивности излучения в пределах спек. [16]

Беспорядочное тепловое движение излучающих атомов, приближающихся к щели спектрального прибора или удаляющихся от нее с различными скоростями, приводит к расширению спектральных линий вследствие эффекта Допплера - допплеровское расширение. Это расширение обусловлено влиянием электрических полей сталкивающихся частиц на расположение электронных энергетических уровней. Действие приложенных извне - неравномерных в пространстве электрических и магнитных полей также приводит к расширению линий ( в случае равномерных полей - к расщеплению) - штарк-эффект и зееман-эффект - расширение во внешнем электрическом или магнитном поле. [17]

Распределение по г излучающих атомов сильнее отличается от равновесного больцмановского распределения, чем распределение метастабильных атомов. При слабом тушении и постоянном давлении приведенная концентрация излучающих атомов пропорциональна отношению плотности тока к радиусу трубки. [18]

Так как число излучающих атомов обычно очень велико, на основании центральной предельной теоремы мы приходим к выводу, что ux ( P t) есть гауссовский случайный процесс для поляризованного теплового источника. [19]

При определенном соотношении излучающих атомов каждая из них имеет свою собственную кривую разго-рания и затухания; даже зависимость их от температуры остается различной. Полная аддитивность действия двух излучающих атомов в одной кристаллической решетке, однако, весьма ограничена. Она существует: а) далеко не у всех комбинаций металлов и Ь) в благоприятных условиях возможна лишь в узких пределах концентраций. В общем виде у предельно активированных сульфидов при малой концентрации чуждого атома ( Си, Мп) в затухании происходит борьба между обоими излучателями. По мере увеличения содержания меди или марганца они начинают играть доминирующую роль в послесвечении и в конечном счете почти подавляют действие цинка как излучателя. Медь в данном отношении активнее марганца, так как значительно быстрее подавляет работу цинка. [20]

Если предположить, что излучающий атом не движется и не взаимодействует с другими частицами и на него не оказывают влияние электрические и магнитные поля, то в этом идеальном случае линия была бы минимальной ширины, которую называют естественной шириной. Естественная полуширина линий мала - порядка l ( h4, 10 - 5 нм. В большинстве реальных источников линии значительно шире, их ширина может достигать сотых и даже десятых долей нанометра. В лазерных источниках полуширина линий близка к естественной. [21]

Планк показал, что излучающий атом теряет свою энергию не равномерно, а прерывно, толчками. Этот прерывистый, скачкообразный характер излучения энергии, как и все прочие представления атомной теории, приводил к предположению, что излучение представляет собой статистический феномен. [22]

При упругом взаимодействии у излучающего атома происходит расщепление и сдвиг уровней энергии, но его состояние по п не изменяется. Переходы между уровнями с различными главными числами не происходят, соударения являются адиабатическими. Эффективность упругих соударений обратно пропорциональна относительной скорости атома и заряженной частицы. По этой причине основной вклад в эти соударения вносят ионы, имею щие большую массу и соответственно меньшую скорость. [23]

Пусть неоднородность в распределении излучающих атомов создается исключительно за счет выхода излучения из плазмы. Обозначим через cp0 функцию источника, соответствующую оптически тонкому слою. [24]

Чтобы однозначно понять язык излучающих атомов, необходимо воспользоваться спектроскопом-прибором, разлагающим свет по длинам волн. Тогда излучение можно наблюдать в виде спектра, то есть в виде совокупности светящихся линий разных цветов. Спектр является более определенной характеристршой вещества, чем суммарное излучение, и позволяет по наличию определенных спектральных линий судить о составе излучающих паров, то адть производить спектральный анализ. [25]

По классическим воззрениям энергия излучающего атома - линейного осциллятора - пропорциональна квадрату амплитуды его колебаний, которая может изменяться непрерывно. Поэтому энергия атома также изменяется непрерывно и может принимать любые значения. [26]

Колебания электрических зарядов в излучающем атоме не всегда могут быть сведены к простейшему случаю колеблющегося диполя. Кроме дипольного возможно квадрупольное ( четыре не совпадающих симметричных заряда) и более сложные типы излучений. [27]

Затухание сильно зависит от концентрации излучающих атомов. При относительно небольшом затухании столкновительное уширение примерно в 10 раз превышает естественную ширину линии, которая также показана на этом рисунке в несколько искаженном масштабе. [28]

Уширение линии возникает при взаимодействии излучающих атомов с подобными им или с другими атомами. Столкновения между разнородными частицами ведут к уширению, описываемому дисперсионной функцией. [29]

Уширение линий, обусловленное взаимодействием излучающих атомов со средой, в сильной степени зависит, естественно, от свойств этой среды и имеет совершенно различный характер в газах, жидкостях и в твердых телах. Мы разберем сравнительно простой случай разреженных газов, где взаимодействие происходит в течение сравнительно кратковременных столкновений, длительность которых значительно меньше времени свободного пробега. В таких условиях излучение будет, очевидно, иметь вид последовательности цугов, причем их длительность определяется процессами в момент столкновения. [30]

Страницы: 1 2 3 4