Ридберговский атом

Cтраница 1

Понятие ридберговского атома относится не только к водородо-подобному атому. Внешний электрон в сильно возбужденном состоянии находится далеко от ядра и окружающего ядро электронного облака остальных электронов, которые в совокупности для него составляют заряженную область. Если электрон в своем движении не проникает существенно в эту область, то можно считать, что он движется в кулоновском поле с эффективным зарядом Z 1, и воспользоваться результатами, полученными для ридберговских состояний атома водорода. Изучение ридберговских состояний атомов имеет большое значение для радиоастрономии, физики плазмы и лазерной физики. [1]

Если рассматривать детектор на ридберговских атомах как счетчик фотонов, то в принципе в нем может быть достигнута 100 % - ная эффективность. В экспериментах достигнута эффективность около 0 1 %, однако авторы [58] полагают, что можно добиться эффективности 10 % и более. [2]

Такая техника широко применялась для ридберговских атомов, так как эти высоковозбужденные атомы в состояниях с главным квантовым числом п 60 чрезвычайно чувствительны к электрическим полям и могут быть легко ионизованы. В частности, применительно к одноатомному мазеру, который обсуждается в разделе 18.4, ионизационным методом измерялись населенности различных атомных состояний. [3]

Состояние поля в С также может быть перенесено со ( или на) вспомогательного ридберговского атома, настроенного на резонансную частоту полости таким образом, что оно испытает действие резонанса, а не дисперсивного взаимодействия в С. [4]

Так как расстояние электрона от ядра растет пропорционально п2, электрон в таком ридберговском атоме находится очень далеко от ядра, и атом обладает большим дипольным моментом. Поскольку связь атома с полем осуществляется с помощью дипольного момента, для ридберговских атомов эта связь необычайно сильна. [5]

Энергетический сдвиг, приходящийся на один фотон, hg2 / А, может быть большим в системах ридберговских атомов. Важным моментом данного анализа является то, что энергетический сдвиг пропорционален числу фотонов сигнального поля и имеет дисперсионный характер, то есть этот сдвиг не сопровождается поглощением фотонов. [6]

Контрольная кабина 43 м телескопа НРАО в июле 1965 г. ( близ ко по времени к обнаружению РРЛ Н109а. Слева направо. П.Г.Мецгер, Г. Браун ( оператор телескопа, Б. Хоглунд и Альбаух ( техник-электроник. Фотография НРАО. [7]

Когда, также по Мецгеру, Парсел вернулся в Гарвард, он поделился с коллегами - физиками новостями о существовании в космическом газе больших атомов - в последующем названных ридберговские атомы. [8]

Атом, внешний электрон которого находится в очень сильно возбужденном состоянии, т.е. имеет очень большое главное квантовое число, называется рид-берговским. Размеры ридберговских атомов очень велики по атомной шкале. [9]

Ридберговским кристаллом ( РК) принято называть решетку в узлах которой помешены атомы ( молекулы), находящиеся в высоковозбужденных, ридберговских состояниях. Такая совокупность ридберговских атомов характеризуется средним межатомным расстоянием порядка их размеров. Благодаря коллективизации движения валентных электронов РК обладает металлическими свойствами вещества с плотностью разреженного газа и плотностью запасенной энергии порядка 10 эВ / атом. С повышением температуры РК трансформируется в аморфное состояние или в жидкую фазу. [10]

Схематическое устройство счетчика фотонов с преобразованием вверх. [11]

Главными свойствами ридберговских атомов, определяющих их пригодность для детектирования, являются большой ди-польный момент, изобилие резонансных переходов и легкая ионизация селективным излучением. Поскольку уровни в ридберговских атомах подвержены сильному эффекту Штарка, то легко получается перестраиваемая по частоте детекторная система. [12]

Фейнмановская версия эксперимента с двойной щелью. В данном случае интерферируют электроны, а рассеяние фотонов используется для определения их положения сразу после прохождения щелей, что демонстрирует, через какую щель электрон достиг экрана. [13]

Рассмотрим двухщелевой эксперимент с атомами, изображенный на рис. 20.3. Набор широких щелей коллимирует два атомных пучка, падающих на две узкие щели, являющиеся источником интерференционной картины. Длина резонатора подобрана так, чтобы ридберговский атом, проходя через резонатор, совершил переход а) - - Ь) с вероятностью, равной единице, даже при отсутствии фотонов в резонаторе, спонтанно испуская микроволновый фотон. [14]

Поэтому объединение высокодобротных микроволновых резонаторов со спектроскопией ридберговских атомов открывает уникальные возможности. [15]

Страницы: 1 2