Кривая - плотность - состояние
Cтраница 1
Кривая плотности состояний для меди схематически изображена на рис. 2.18. Плотность состояний на поверхности Ферми мала. [1]
Кривая плотности состояний для меди схематически изображена на рис, 2.18, Плотность состояний на поверхности Ферми мала. [2]
При рассмотрении жидкого висмута кривая плотности состояний, по-видимому, должна быть значительно более сложной. По всей вероятности, теория Эдвардса в данном случае не подходит. [3]
Известны многочисленные попытки получить кривую плотности состояний и ее характеристических особенностей в аморфных материалах. Несмотря на то что вопрос топологии колец представляет несомненный интерес, можно показать [12], что для описания характеристических черт плотности состояний аморфного материала не обязательно привлекать пятиатомные кольца. [5]
Для сравнения здесь же приведена кривая плотности состояний для структуры ОЦК. [6]
 |
Спектр поглощения кристалла. [7] |
Колебания типа щелевых наблюдаются лишь в том случае, если кривая плотности состояний кристалла имеет разрывы. Расстояние между компонентами щелевого дублета, по-видимому, пропорционально ширине щели. Поэтому авторы предположили, что кристаллы RbBr, Rbl, CsBr и Csl не имеют щелей в кривой плотности состояний, а щель для NaBr в расчетах Каро и Харди ( 1963) помещена при слишком низкой частоте. [8]
Юм-Розери и Роуф [43], сохраняя основную идею, попытались видоизменить эти рассуждения, предположив, что кривая плотности состояний для гранецентрированной кубической структуры имеет два пика ( фиг. Джонса, второй - отношению е / а 1 3, отвечающему случаю, когда поверхность Ферми касается граней куба. Другие возможные аргументы заключаются в том, что в результате образования сплава изменяется потенциал решетки; это приводит к увеличению ширины запрещенной энергетической зоны в направлениях [111] и устранению контакта поверхности Ферми с соответствующими октаэдриче-скими гранями; дальнейшее увеличение концентрации раствора в конце концов восстанавливает контакт. Эти аргументы не вполне согласуются с численными оценками, однако тот факт, что энергия Зй-зоны достаточно близка к энергии Ферми [16] и может влиять на форму поверхности Ферми в чистой меди, подтверждает изложенные идеи. [9]
Юм-Розери и Роуф [43], сохраняя основную идею, попытались видоизменить эти рассуждения, предположив, что кривая плотности состояний для гранецентрированной кубической структуры имеет два пика ( фиг. Джонса, второй - отношению е / а 1 3, отвечающему случаю, когда поверхность Ферми касается граней куба. Другие возможные аргументы заключаются в том, что в результате образования сплава изменяется потенциал решетки; это приводит к увеличению ширины запрещенной энергетической зоны в направлениях [111] и устранению контакта поверхности Ферми с соответствующими октаэдриче-скими гранями; дальнейшее увеличение концентрации раствора в конце концов восстанавливает контакт. Эти аргументы не вполне согласуются с численными оценками, однако тот факт, что энергия Зс. Ферми [16] и может влиять на форму поверхности Ферми в чистой меди, подтверждает изложенные идеи. [10]
В том случае, если зоны перекрываются, переход данной структуры в более стабильную отсутствует, так как после достижения поверхностью Ферми границы зоны Бриллюэна будут заполняться электронные состояния обеих зон и кривая плотности состояний будет продолжать возрастать, как показано на фиг. [11]
Следовательно, весьма вероятно, что контакт между поверхностью Ферми и гранями 111 а зоны Бриллюэна никогда не нарушается, а предельное значение растворимости компонента при образовании ограниченных твердых растворов на основе благородных металлов достигается в тот момент, когда при некотором значении энергии ( а следовательно, и электронной концентрации) кривая плотности состояний промежуточной фазы, прилегающей к области ограниченного твердого раствора, начинает идти выше кривой плотности состояний для сс-фазы. По общему признанию, все описанные случаи следует рассматривать скорее как возможные варианты трактовки, а не истинные теории. [12]
Следовательно, весьма вероятно, что контакт между поверхностью Ферми и гранями ( 111 зоны Бриллюэна никогда не нарушается, а предельное значение растворимости компонента при образовании ограниченных твердых растворов на основе благородных металлов достигается в тот момент, когда при некотором значении энергии ( а следовательно, и электронной концентрации) кривая плотности состояний промежуточной фазы, прилегающей к области ограниченного твердого раствора, начинает идти выше кривой плотности состояний для сс-фазы. По общему признанию, все описанные случаи следует рассматривать скорее как возможные варианты трактовки, а не истинные теории. [13]
На рис. 2.1.11 сплошными кривыми показаны результаты расчетов плотности состояний для различных полиморфных состояний к - Ge. Пунктиром на рис. 2.1.11, а показана кривая плотности состояний в валентной зоне и зоне проводимости a - Ge. В валентной зоне к - Ge со структурой алмаза и вюрцита в области малых энергий видны два пика. Они различимы в к - Si с решеткой III типа, однако почти незаметны на кривой плотности состояний к - Ge-III. Отличительной чертой структуры к - Ge-III по сравнению со структурой алмаза, вюрцита и к - Si-III является наличие колец с нечетным числом атомов. На основе этого можно заключить, что исчезновение минимума между двумя побочными пиками в области малых энергий на кривой плотности состояний в валентной зоне a - Ge, также как и для a - Si обусловлено наличием в его структуре колец с нечетным числом атомов. [15]
Страницы: 1 2