Cтраница 1
Доля теплоемкости, приходящаяся на последний член выражения ( IV. Следовательно, такой же цифрой выражается доля теплового эквивалента подведенной технической работы, идущая на парообразование при сжатии в компрессоре или получающаяся за счет тепла конденсации при расширении и не влияющая, таким образом, на температуру рабочего тела. [1]
Зависимость вращательной ( внутреннего вращения) доли теплоемкости молекул типа этана: ( а) - от высоты потенциального барьера; ( б) - от температуры. [2]
Отсюда видно, что Фс является долей теплоемкости раствора, приходящейся на 1 моль растворенного вещества, если доля, приходящаяся на растворитель ( воду), принимается равной теплоемкости такого же количества чистой воды. Другими словами, тФс является разностью между общей теплоемкостью раствора, содержащей, to, молей растворенного вещества в 1000 г воды, и теплоемкостью 1000 г воды. Эта разность может быть как положительной, так и отрицательной. [3]
Последний член с правой стороны представляет собой долю теплоемкости, обусловленную а внутренними колебательными степенями свободы молекулы, рассматриваемой как несколько гармонических осцилляторов. [4]
Дебая, из экспериментально определенной величины, находят долю теплоемкости, обусловленную электронным газом. Таким способом были получены для ряда металлов данные, относящиеся к температурам, лежащим в области на несколько градусов выше абсолютного нуля. Полученные при этом результаты в общем согласуются с уравнением (53.30), и, в частности, электронная составляющая теплоемкости оказывается пропорциональной абсолютной температуре, как и следует ожидать на основании статистики Ферми - Дирака. [5]
За вычетом теплоемкости решетки из экспериментально измеренной полной теплоемкости металлов на долю теплоемкости электронов остается относительно весьма малая величина, которая может быть согласована с формулой (41.4) только при столь малых значениях плотности свободных электронов п, при которых для электропроводности по формуле (41.3) получаются слишком малые значения. Точнее, если приписать теплоемкости электронного газа в металлах наибольшее из согласующихся с данными опыта значений. [6]
За вычетом теплоемкости решетки из экспериментально измеренной полной теплоемкости металлов на долю теплоемкости электронов остается относительно весьма малая величина, которая может быть согласована с формулой (41.4) только при столь малых значениях плотности свободных электронов п, при которых для электропроводности по формуле (41.3) получаются слишком малые значения. [7]
За вычетом теплоемкости решетки из экспериментально измеренной полной теплоемкости металлов на долю теплоемкости электронов остается относительно весьма малая величина, которая может быть согласована с формулой (41.4) только при столь малых значениях плотности свободных электронов п, при которых для электропроводности по формуле (41.4) получаются слишком малые значения. [8]
За вычетом теплоемкости решетки из экспериментально измеренной полной теплоемкости металлов на долю теплоемкости электронов остается относительно весьма малая величина, которая может быть согласована с формулой (41.4) только при столь малых значениях плотности свободных электронов л, при которых для электропроводности по формуле (41.4) получаются слишком малые значения. [9]
Из ( XV, 20) и ранее приведенных общих термодинамических соотношений легко найти уравнения для расчета доли теплоемкости, энтропии и энергии Гиббса, обусловленных внутримолекулярными степенями свободы. [10]
Из уравнения ( XV, 20) и ранее приведенных общих термодинамических соотношений легко найти уравнения для расчета доли теплоемкости, энтропии и изобарного потенциала, обусловленных внутримолекулярными степенями свободы. [11]
В рассматриваемом нами случае этот: член определяет передачу тепла электронами, он очень мал по сравнению с первым и вторым членами в общем выражении суммарной теплопроводности. Входящие в уравнение ( 6 - 1) р - плотность газа, D - постоянная диффузии, - концентрация массы, cpt - доля теплоемкости при постоянном давлении, господствующем при реакции, Т - абсолютная температура, А - энтальпия, a - тер-модиффузион ный фактор. [12]
Точное измерение теплоемкости высокодисперсных тел, несущих на поверхности тонкую пленку адсорбированного вещества, представляет трудную задачу. Основным препятствием является то, что теплоемкость адсорбированного вещества составляет незначительную часть от теплоемкости калориметра с адсорбентом. Расчет показывает, что, например, при покрытии адсорбированной водой поверхности 50 г силикагеля с удельной поверхностью около 200 м2 / г на одну треть на долю теплоемкости адсорбата приходится лишь 1 % от теплоемкости калориметра с адсорбентом. В случае непористых адсорбентов, например графитированной термической сажи с удельной поверхностью порядка 10 м2 / г, теплоемкость адсорбата составляет очень малую долю от теплоемкости калориметра с сажей. Реализация необходимой точности осложняется еще тем, что теплопроводность порошкообразных или зерненых адсорбентов крайне мала. [13]