Одиночный атом
Cтраница 1
Одиночные атомы ( ионы) 3, расположенные на поверхности атомно-гладкой плоскости. [1]
Одиночный атом испускает поэтому цепочку волн длиной приблизительно 106 длин волн. Это подсказывает метод оценки продолжительности такой вспышки. [2]
Одиночные атомы пара, попадая на поверхность подложки, остаются на ней в течение некоторого отрезка времени и могут свободно передвигаться по этой поверхности ( мигрировать), образуя на ней двухмерный газ. [3]
Одиночные атомы серебра, размещенные на местах ловушек, Митчелл называет частицами скрытого - предызображения. Если кристалл поглотит добавочную энергию падающего иона, освободится еще один электрон проводимости и опять образуется дырка. [4]
Взаимодействие одиночного атома с одномодовым полем, которое обсуждалось в предыдущих параграфах, представляет собой простую идеализированную систему. Во многих задачах квантовой оптики вызывает интерес взаимодействие поля излучения с большим числом атомов. Первым примером такой системы является одномодовый лазер, в котором возбужденные накачкой атомы взаимодействуют с электромагнитным полем внутри резонатора. Другие примеры относятся к прохождению когерентного импульса и оптической бистабильности. [5]
У одиночных атомов одного и того же элемента энергии соответствующих уровней в точности одинаковы. [6]
Ясно, что любой одиночный атом не имеет постоянного дипольного момента, но диполь можно индуцировать, если приложить электрическое поле. [7]
При расщеплении уровней одиночного атома эти две зоны могут перекрываться ( рис. 9 - 2, о) сливаясь как бы в одну частично заполненную зону. При этом в непосредственной близости от верхних занятых электронами уровней оказываются свободные энергетические состояния, для перехода в которые электронам достаточно самых незначительных приращений энергии. Такие приращения энергии способно сообщить внешнее электрическое поле, под действием которого немедленно начинается направленное движение электронов внутри тела, проявляющееся в форме электрического тока. Наличием частично заполненной зоны объясняется хорошая электропроводность металлов-проводников. [9]
При наличии нескольких одиночных атомов хлора в алифатической цепи задача замены одних из них, не затрагивая другие, может быть решена двумя путями: либо применением недостаточного количества нуклеофильного агента, либо использованием неодинаковой реакционной способности атомов хлора в несимметричных полихлорпроизводных. [10]
Поэтому энергия взаимодействия одиночного атома металла с носителем должна включать не только обычное вандерваальсово взаимодействие, но и, вероятно, некоторый перенос заряда между атомом металла и ближайшими атомами носителя. [11]
Вместо взаимодействия с одиночным атомом на террасе он может теперь взаимодействовать с несколькими атомами, н это взаимодействие может быть достаточно сильным, чтобы остановить и задержать атом. Подобно этому, в случае выделения ионов из раствора потеря энергии сольватации компенсируется значительно большим кулоновским взаимодействием между приближающимся ионом и несколькими ионами в непосредственной близости от поверхностного дефекта. [12]
Не исключено, что одиночный атом может найти двух партнеров, каждый своего собственного сорта, чтобы образовать с ними трехатомную молекулу - типа азотного озона. [13]
Если заместителем является не одиночный атом, а группа, то пргжде всего рассматривается атом, непосредственно связанный с ненасыщенным С-атомом. [14]
Эти величины относятся к одиночным атомам. [15]
Страницы: 1 2 3 4