Cтраница 2
Полученный результат ( 720) объясняется тем, что в этом частном случае имеет место чистый изгиб сосредоточенными моментами, возникающими в сечениях Л и В. В этом случае кривизна осевой линии стержня хзо равна кривизне осевой линии канала QSO поэтому контактное давление между поверхностью канала и стержнем отсутствует. [16]
Полученный результат ( 720) объясняется тем, что в этом частном случае имеет место чистый изгиб сосредоточенными моментами, возникающими в сечениях Л и В. В этом случае кривизна осевой линии стержня хзо равна кривизне осевой линии канала QSO поэтому контактное давление между поверхностью канала и стержнем отсутствует. [17]
Вкладыши подшипников, кроме торцового натяга, имеют и диаметральный. Этим термином принято называть величину превышения радиуса кривизны вкладыша в свободном состоянии над радиусом кривизны осевой линии после укладки его в постель. Правильно изготовленный вкладыш перед посадкой должен садиться на место под некоторым усилием, создаваемым нажатием руки, или легкими ударами молотка через прокладку, предохраняющую вкладыш от повреждения. [18]
Стержнем называется тело, у которого размеры поперечного сечения малы по сравнению с длиной и радиусом кривизны осевой линии. Осевой линией стержня называется линия, соединяющая центры тяжести площадей поперечных сечений стержня. Принято различать два вида осевых линий стержня: осевую линию ненагруженного стержня, характеризующую его естественное состояние, и осевую линию нагруженного стержня, или упругую осевую линию. [19]
В плоскостях, проходящих через главные оси сечения, проекция осевой линии имеет кривизны х2 и х3, которые являются проекциями кривизны пространственной осевой линии. [20]
В плоскостях, проходящих через главные оси сечения, проекция осевой линии имеет кривизны и2 и к3, которые являются проекциями кривизны пространственной осевой линии. [21]
Фигура 2 называется поперечным сечением бруса. Если фигура 2 меняет свои размеры по мере продвижения по линии L, то брус называется брусом переменного сечения. Брус с прямолинейной осью называется стержнем, если он испытывает действие продольных сил, продольных деформаций, и балкой, если в нем преобладают деформации, связанные с изменением кривизн осевой линии. [22]
Рассмотрение одномерного стационарного ( установившегося) движения сжимаемого газа приводит к наиболее простому приближенному решению уравнений газовой динамики. В каналах ( трубах) с малым расширением и малой кривизной может существовать такой поток, у которого скорости в любой точке почти параллельны. В этом случае, если провести среднюю линию канала ( ось х), составляющие скорости, перпендикулярные к этой оси, а также поперечные составляющие ускорения будут малы по сравнению с соответствующими осевыми составляющими. Если еще ширина канала мала по сравнению с радиусом кривизны осевой линии, то можно пренебречь поперечным градиентом давления и положить, что давление в каждом поперечном сечении канала постоянно. [23]
Фигура 2 называется поперечным сечением бруса. Если фигура 2 меняет свои размеры по мере продвижения по линии L, то брус называется брусом переменного сечения. Брус с прямолинейной осью называется стержнем, если он испытывает действие продольных сил, продольных деформаций, и балкой, если в нем преобладают деформации, связанные с изменением кривизн осевой линии. [24]
Геометрические характеристики сечения трубы: F0 [ i ] - площадь сечения трубы в свету; W0 [ i ] - момент сопротивления; J0 [ i ] - осевой момент инерции - являются расчетными. Их значения вычисляются в программе по значениям наружного диаметра DN [ i ] в метрах и толщины стенки трубы Hh [ i ] в метрах. Тогда в исходных данных радиус начальной кривизны klO [ i ] этой линии не задается. Если осевая линия стержня имеет начальную кривизну и она постоянна, то полагаем sg [ i ] 2 и элемент массива klOfi ] - равным радиусу кривизны в метрах. В случае, когда радиус кривизны осевой линии является переменной величиной, его значение задается в виде функции от переменной х, где х - продольная осевая координата. Эта функция отображает форму начального изгиба осевой линии, ее отклонения по вертикали от горизонтального положения продольной оси трубопровода. [25]
При нагру-жении стержня возникают со стороны основания распределенные силы, зависящие от перемещений ( прогибов) стержня. Стержни ( вернее конструкции или элементы конструкций, которые сводятся к модели стержня) из разных областей техники показаны на рис. 2.2 - 2.6. Упругий металлический элемент прибора, находящийся в магнитном поле, изображен на рис. 2.2. Сила притяжения ( распределенная) зависит от прогибов стержня аналогично случаю балки на упругом основании. При продольно-поперечном изгибе ( см. рис. 2.4) в произвольном сечении стержня возникает момент от осевой силы, пропорциональный прогибу. К этому классу относятся задачи статики трубопроводов, заполненных движущейся жидкостью. При поперечном изгибе трубопровода ( см. рис. 2.5) из-за появляющейся кривизны осевой линии стержня возникают распределенные силы, обратно пропорциональные радиусу кривизны. К этому классу можно причислить задачи, относящиеся к плавающим объектам и сводящиеся к схеме стержней ( см. рис. 2.6), например понтон. [26]
При нагру-жении стержня возникают со стороны основания распределенные силы, зависящие от перемещений ( прогибов) стержня. Стержни ( вернее конструкции или элементы конструкций, которые сводятся к модели стержня) из разных областей техники показаны на рис. 2.2 - 2.6. Упругий металлический элемент прибора, находящийся в магнитном поле, изображен на рис. 2.2. Сила притяжения ( распределенная) зависит от прогибов стержня аналогично случаю балки на упругом основании. При продольно-поперечном изгибе ( см. рис. 2.4) в произвольном сечении стержня возникает момент от осевой силы, пропорциональный прогибу. К этому классу отно - - сятся задачи статики трубопроводов, заполненных движущейся жидкостью. При поперечном изгибе трубопровода ( см. рис. 2.5) из-за появляющейся кривизны осевой линии стержня - возникают распределенные силы, обратно пропорциональные радиусу кривизны. К этому классу можно причислить задачи, относящиеся к плавающим объектам и сводящиеся к схеме стержней ( см. рис. 2.6), например понтон. [27]
Эти электроны, покидая часть прибора /, попадают далее в пространство, лишенное электрического поля. В этой области электроны отклоняются от прямолинейного пути с помощью магнитного ноля, перпендикулярного плоскости чертежа, созданного двумя соленоидами. Криволинейная часть прибора / / расположена между этими соленоидами. Увеличивая ток в последовательно соединенных соленоидах, добиваются того, что электроны попадают в фарадеев цилиндр F. Гальванометр G регистрирует ток этих электронов. При дальнейшем увеличении тока в соленоидах ток гальванометра G прекращается, так как электроны начинают двигаться по окружности меньшего радиуса. При измерениях известными являются следующие величины: разность потенциалов U между катодом и анодом, радиус кривизны R осевой линии участка / / ( считая, что по этой линии движется основная часть электронов, отклоненных магнитным полем), число витков на единичную длину соленоидов N0, ток в соленоидах /, при котором ток гальванометра имеет максимальное значение. [28]