Рассмотренный кристалл

Cтраница 1

Элементарные ячейки кристаллов. a - NaCI. о - Cal. 2. e - ZnS. г - FeSe. д-алмаза. е-графита. зс - CSCI. з - СОо. [1]

Рассмотренные кристаллы называются и о н н ы м и по типу связи, осуществляемой между частицами. Принцип наиболее плотной упаковки в атомном строении кристаллов, предложенный Брэггом ( 1912), применим также it ко многим кристаллическим веществам другого типа. [2]

Для большинства рассмотренных кристаллов полициклических ароматических углеводородов в области энергий возбуждения до нескольких электронвольт над порогом ионизации поглощение в связанные состояния ( k) составляет значительную часть суммарного коэффициента k, и зависимость квантового выхода фотоэмиссии от коэффициента поглощения в случае переходов зона - зона не будет сильно выражена. С учетом сказанного небольшие уменьшения Y ( hv) при 6 8 и 9 0 эВ в CuPhc ( см. рис. 4.2.6), соответствующие по энергии спадам коэффициента поглощения, указывают на автоионизационный механизм. [3]

В обоих рассмотренных кристаллах сравнительно небольшая ячейка АвВ8 позволяет достаточно точно ( в рамках принятого приближенного метода) передать как границы валентной зоны ( энергии в точках Г и X для кристалла LiH и в точках Г и L для кристалла КС1), так и распределение электронной плотности. Как видно из полученных результатов, дальнейшее увеличение ячейки не оказывает существенного влияния на эти характеристики. [4]

Легко заметить, что у всех рассмотренных кристаллов одинаковый наклон прямых. Однако к кристаллам, у которых проводимость была искусственно повышена, это уже не относится. [5]

Как было видно выше, он вполне может быть вызван и ошибками измерений, и рядом допущений, делавшихся при анализе спектров конкретных соединений. В то же время отмеченная разница значений F12 может являться и результатом различной природы рассмотренных кристаллов. Действительно, находясь в поле разных атомов, молекулы воды подвергаются разным возмущениям, а в случаях натролита и сколецита даже утрачивают свою первоначальную симметрию. Тем не менее окончательное решение этого вопроса требует проведения дополнительных специальных исследований. [6]

В предыдущей главе говорилось о том, что любой кристалл является такой формой вещества, находясь в которой оно обладает различными свойствами в различных направлениях. Теперь можно понять, почему кристаллы обладают этой особенностью. Одно направление в рассмотренном кристалле меди определяется строго расположенными рядами атомов, и свойства кристалла в этом направлении резко отличаются от свойств в большинстве других направлений. [7]

Сопротивление не является специфической константой кристаллического вещества. Оно различно для разных образцов и может изменяться не только при изменении температуры или различных способах ионизации, но также под воздействием самого тока. Тем не менее наше утверждение, что рассмотренные кристаллы обладают совершенно определенным омическим сопротивлением, которое может быть измерено с помощью формул ( 1) и ( 2), остается верным. [8]

Но как только мы перестаем считать рассматриваемую пару ионов полностью изолированной, мы фактически вообще отказываемся от парной модели наведенной анизотропии. Тогда перед нами возникает задача исследовать вклад, вносимый в анизотропию большими ионными группами и их конфигурацией. Эти конфигурации определяют локальные микросостояния рассматриваемого кристалла. Можно определить их энергию, которая, кроме собственно энергии связи, в общем случае содержит и магнитные вклады. Из числа последних нас интересуют те вклады, величина которых зависит от направления намагниченности. В этой модели вклады отдельных конфигураций в наведенную анизотропию снова рассматриваются как аддитивные, поэтому необходимо знать, как часто каждая из конфигураций встречается в рассмотренном кристалле. [9]

Страницы: 1