Неметаллический кристалл

Cтраница 2

Рассмотрим теперь электронные дефекты в неметаллических кристаллах - электроны проводимости и дырки. Как уже отмечалось, механизм их движения по кристаллу в разных случаях может описываться двумя приближениями. [16]

Описанная структура энергетического спектра электронов в неметаллических кристаллах допускает некоторые исключения. Наиболее известным из них является магнетит Fe3O4, имеющий сложную кристаллическую структуру шпинели. [17]

В табл. 15.2 приведены растворы для полирования ряда неметаллических кристаллов. В принципе этот метод применим и к металлическим кристаллам, однако для них следует использовать в первую очередь способ электролитического полирования. [18]

Из кривых рис. 28 видно, что фотопроводимость в неметаллических кристаллах наблюдается в сравнительно узкой спектральной области на длинноволновом крае сплошной полосы поглощения кристалла. [19]

Слек [215] использовал формулу (7.3) для того, чтобы предсказать, какие неметаллические кристаллы должны иметь очень высокую теплопроводность при комнатной температуре. Также необходимо, чтобы v и у были малыми. [20]

Для металлов электронная теплоемкость пропорциональна температуре, в то время как для неметаллического кристалла она постоянна. [21]

Зонная схема возникновения катодолюмннес-ценции. [22]

Рассмотрим некоторые явления, возникающие при попадании потока первичных электронов на поверхность неметаллического кристалла и часто сопровождающие вторичноэлектронную эмиссию. Далеко не все вторичные электроны, появившиеся под действием электронной бомбардировки внутри кристалла, оказываются эмиттированными. Проследим судьбу вторичных электронов, оставшихся в кристалле, решетка которого имеет различные дефекты и связанные с ними акцепторные и донорные уровни. [23]

Все сказанное ранее относится только к так называемой решеточной теплопроводности, свойственной неметаллическим кристаллам. [24]

Возвратимся к рассмотрению исходных волновых функций метода ЛКАО, которые хорошо описывают молекулы и неметаллические кристаллы. [25]

Вообще говоря, атомным дефектам в решетках металлов, так же как и в неметаллических кристаллах, должны соответствовать определенные локальные уровни электронов в запрещенной зоне, поэтому атомные дефекты в металлах могут захватывать электроны или дырки и иметь различные эффективные заряды. Однако коллективизированные электроны вследствие очень высокой их концентрации сильно экранируют заряды дефектов, так что электростатическое поле, создаваемое каждым дефектом, практически полностью гасится на расстояниях порядка межатомного. Таким образом, благодаря экранирующему действию коллективизированных электронов атомные дефекты в металлах можно рассматривать как нейтральные и полагать их эффективные заряды равными нулю. [26]

В дальнейшем мы не будем рассматривать такие соединения со шпинельным типом электропроводности, а ограничимся нормальными неметаллическими кристаллами, основное состояние которых отвечает целиком заполненной валентной зоне и пустой зоне проводимости. [27]

Качественная схема энергетических уровней доноров и акцепторов, показанная на рис. 1.5, также оказывается одинаковой для всех неметаллических кристаллов как для полупроводников, так и для диэлектриков, независимо от характера их химической связи; при этом каждому типу примеси приписывается свой энергетический уровень в запрещенной зоне. Правда, следует иметь в виду, что энергетические состояния электронов, локализованных на примесных атомах, соответствуют узким уровням только при достаточно малых концентрациях примесей, когда их взаимодействие не существенно. При больших концентрациях взаимодействие примесных атомов приводит к расщеплению уровней в самостоятельную зону, лежащую внутри запрещенной зоны основного вещества, а в некоторых случаях даже сливающуюся с зоной проводимости. [28]

В данном параграфе будут изложены приближенные теории теплоемкости Эйнштейна и Дебая, основанные на рассмотрении колебаний кристаллической ( решетки, для неметаллических кристаллов. [29]

Вопрос о характере электропроводности твердых кристаллических тел рассматривается обычно как часть более общей проблемы, связанной с изучением дефектов как металлических, так и неметаллических кристаллов. Под термином дефект подразумевают всякое отклонение от нормального расположения атомов ( ионов) в кристалле. Прежде чем перейти к изложению теории электропроводности кристаллических диэлектриков, рассмотрим вкратце вопрос о простейших дефектах кристаллических твердых тел. [30]

Страницы: 1 2 3 4