Cтраница 1
Кроудион превращается в фоку-сон, если энергия падает ниже EF. Кроудионы и фокусо-ны отдают свою энергию решетке. На некотором удалении от пути первичного атома возникают дефекты. Благодаря замораживанию динамического кроудиона атом оказывается в узле решетки ( статический атом), а посредством выталкивания избыточного атома появляется атом в междоузлии решетки. [1]
Междуузельные атомы могут объединяться в гантель, в неустойчивую линейную конфигурацию ( кроудион) или же собираться в пластины. Все эти дефекты менее устойчивы, чем одиночные, потому что для них необходима значительно большая энергия образования. [2]
Кроудион превращается в фоку-сон, если энергия падает ниже EF. Кроудионы и фокусо-ны отдают свою энергию решетке. На некотором удалении от пути первичного атома возникают дефекты. Благодаря замораживанию динамического кроудиона атом оказывается в узле решетки ( статический атом), а посредством выталкивания избыточного атома появляется атом в междоузлии решетки. [3]
Кроудион превращается в фоку-сон, если энергия падает ниже EF. Кроудионы и фокусо-ны отдают свою энергию решетке. На некотором удалении от пути первичного атома возникают дефекты. Благодаря замораживанию динамического кроудиона атом оказывается в узле решетки ( статический атом), а посредством выталкивания избыточного атома появляется атом в междоузлии решетки. [4]
Последовательность сфокусированных столкновений может быть описана как некоторая квазичастица - фо-кусон. Фокусов переносит только энергию столкновения. Характер упаковки атомов в кристаллическую решетку проявляется также в том, что при передаче импульса от иона к плотному упакованному ряду атомов решетки может произойти смещение значительного участка этого-ряда на один или несколько периодов решетки. Подобное смещение может быть описано как квазичастица - динамический кроудион. Перемещение этой квазичастицы в отличие от фокусона сопровождается переносом массы. Если в процессе смещения кроудион наталкивается на дефект или другую неоднородность в решетке, то возможно образование разделенных на длину кроу-диона вакансии и междуузельного атома. [5]
Эффект фокусировки столкновений заключается в предпочтительной передаче первичной частицы ( или атома среды) вдоль направления плотной упаковки атомов в кристаллической среде. Если в результате распространения последовательности фокусирующих столкновений переносится только энергия, то такие цепочки носят название фокусированных пакетов энергии или фокусонов. В результате такой цепочки фокусирующих замещений, когда в процессе столкновений каждый ударяемый атом становится на место соседнего вдоль направления удара, смещенный атом образуется на значительном удалении от вакансии. Это явление известно как динамический краудион и может играть важную роль в образовании смещенных атомов вдали от центральной вакансионной зоны смещения. С помощью экспериментов по распылению урановых мишеней ионами Кг с энергией 80 кэВ Нельсон [3] показал, что в случае сс-урана эффективным направлением фокусировки являются [100] и [110], причем предполагается, что в первом направлении должны распространяться преимущественно фокусоны, тогда как во втором могут образовываться динамические кроудионы. Следует отметить, что в экспериментах по распылению, в общем, фокусоны неотличимы от кроудионов. Поэтому запрет на образование кроудиона в а-уране для направления [100], полученный Нельсоном в приближении твердых сфер, не является, по-видимому, достаточно строгим. [6]
Последовательность сфокусированных столкновений может быть описана как некоторая квазичастица - фо-кусон. Фокусов переносит только энергию столкновения. Характер упаковки атомов в кристаллическую решетку проявляется также в том, что при передаче импульса от иона к плотному упакованному ряду атомов решетки может произойти смещение значительного участка этого-ряда на один или несколько периодов решетки. Подобное смещение может быть описано как квазичастица - динамический кроудион. Перемещение этой квазичастицы в отличие от фокусона сопровождается переносом массы. Если в процессе смещения кроудион наталкивается на дефект или другую неоднородность в решетке, то возможно образование разделенных на длину кроу-диона вакансии и междуузельного атома. [7]
Эффект фокусировки столкновений заключается в предпочтительной передаче первичной частицы ( или атома среды) вдоль направления плотной упаковки атомов в кристаллической среде. Если в результате распространения последовательности фокусирующих столкновений переносится только энергия, то такие цепочки носят название фокусированных пакетов энергии или фокусонов. В результате такой цепочки фокусирующих замещений, когда в процессе столкновений каждый ударяемый атом становится на место соседнего вдоль направления удара, смещенный атом образуется на значительном удалении от вакансии. Это явление известно как динамический краудион и может играть важную роль в образовании смещенных атомов вдали от центральной вакансионной зоны смещения. С помощью экспериментов по распылению урановых мишеней ионами Кг с энергией 80 кэВ Нельсон [3] показал, что в случае сс-урана эффективным направлением фокусировки являются [100] и [110], причем предполагается, что в первом направлении должны распространяться преимущественно фокусоны, тогда как во втором могут образовываться динамические кроудионы. Следует отметить, что в экспериментах по распылению, в общем, фокусоны неотличимы от кроудионов. Поэтому запрет на образование кроудиона в а-уране для направления [100], полученный Нельсоном в приближении твердых сфер, не является, по-видимому, достаточно строгим. [8]
Эффект фокусировки столкновений заключается в предпочтительной передаче первичной частицы ( или атома среды) вдоль направления плотной упаковки атомов в кристаллической среде. Если в результате распространения последовательности фокусирующих столкновений переносится только энергия, то такие цепочки носят название фокусированных пакетов энергии или фокусонов. В результате такой цепочки фокусирующих замещений, когда в процессе столкновений каждый ударяемый атом становится на место соседнего вдоль направления удара, смещенный атом образуется на значительном удалении от вакансии. Это явление известно как динамический краудион и может играть важную роль в образовании смещенных атомов вдали от центральной вакансионной зоны смещения. С помощью экспериментов по распылению урановых мишеней ионами Кг с энергией 80 кэВ Нельсон [3] показал, что в случае сс-урана эффективным направлением фокусировки являются [100] и [110], причем предполагается, что в первом направлении должны распространяться преимущественно фокусоны, тогда как во втором могут образовываться динамические кроудионы. Следует отметить, что в экспериментах по распылению, в общем, фокусоны неотличимы от кроудионов. Поэтому запрет на образование кроудиона в а-уране для направления [100], полученный Нельсоном в приближении твердых сфер, не является, по-видимому, достаточно строгим. [9]
Последовательность сфокусированных столкновений может быть описана как некоторая квазичастица - фо-кусон. Фокусов переносит только энергию столкновения. Характер упаковки атомов в кристаллическую решетку проявляется также в том, что при передаче импульса от иона к плотному упакованному ряду атомов решетки может произойти смещение значительного участка этого-ряда на один или несколько периодов решетки. Подобное смещение может быть описано как квазичастица - динамический кроудион. Перемещение этой квазичастицы в отличие от фокусона сопровождается переносом массы. Если в процессе смещения кроудион наталкивается на дефект или другую неоднородность в решетке, то возможно образование разделенных на длину кроу-диона вакансии и междуузельного атома. Доля этих потерь существенно зависит от угла передачи импульса для данного кроудиона. При уменьшении энергии движущегося иона в области E QEd расстояния между столкновениями становятся соизмеримыми с периодом решетки. Энергия иона в этом случае рассеивается на малых длинах пробега а и энергию, превышающую Е, получает большое количество атомов некоторой локальной области кристалла. Подобную область называют пиком смещения. Рассеянная в пике смещения энергия обусловливает кратковременное расплавление всей области. При энергии 4 2 - 10 - 17 Дж размер подобной области достигает 3 - 10 нм. [10]