Незачерненная кружка

Cтраница 2

Разделив каждое из приведенных здесь чисел на 20, мы получим частоты появления интересующего нас события ( выпадения орла или грани с нечетным числом очков) для соответствующих серий. Здесь ромбами показаны результаты, полученные 1 - м участником эксперимента, квадратиками - результаты 2-го участника, незачерненными кружками - результаты 3-го участника, зачерненными кружками - результаты 4-го участника. [16]

Решения приведенных выше уравнений были получены в двух диапазонах изменения температуры и солености, а именно при низких температурах и солености до 26 % о, а также при низкой солености, Soo 5 082 % о, и температурах до 20 С. На рис. 9.4.1 представлена схематически диаграмма части плоскости ( s, too), представляющей практический интерес. Незачерненными кружками показаны условия, при которых в работе 15 ] получены решения полной системы уравнений. [17]

Решения приведенных выше уравнений были получены в двух диапазонах изменения температуры и солености, а именно при низких температурах и солености до 26 % 0) а также при низкой солености, s 5 082 % о, и температурах до 20 С. На рис. 9.4.1 представлена схематически диаграмма части плоскости ( sж, tx), представляющей практический интерес. Незачерненными кружками показаны условия, при которых в работе [15] получены решения полной системы уравнений. [18]

Электроны, находящиеся на Lg-орбиталях, концентрируют свой отрицательный заряд в области между лигандами, а электроны, находящиеся на ее-орбиталях, - непосредственно на связи металл-лиганд. Вследствие этого отрицательно заряженные лиганды притягиваются к иону металла сильнее и эффективный радиус иона уменьшается. Это объясняет большое уменьшение радиуса при добавлении первых трех tzg - электронов. Четвертый добавленный электрон в слабом поле занимает е - орбиталь, что вызывает относительное увеличение радиуса иона, так как он экранирует возросший заряд ядра более эффективно, чем в случае сферического распределения d - электронов. Радиусы ионов для d4 ( Сг2) - и d9 ( Си2) - систем, изображенные незачерненными кружками на рис. 11 - 2а, нельзя прямо сравнивать с радиусами других ионов, так как ранее было указано, что эти ионы не могут находиться в октаэдрическом окружении, а только в сильно тетрагонально искаженном, обусловленном действием эффекта Яна-Теллера. Добавление второго ег-электрона приводит к образованию сферически симметричного d - подуровня ( Мп2); точка для соответствующего радиуса ложится на теоретическую кривую. [19]

Температурная зависимость теплоемкости для метана и его растворов в криптоне [ Aston J. Q., Pure Appl. Chem., 2, 231 ( 1961 ]. [20]

Для сравнения на рис. 4 приведены аналогичные кривые изопропилбромида [18], молекула которого не является глобульной. Значения теплоемкости и диэлектрической проницаемости указаны на левой ординате, кривые зависимости последней ( е) приведены в верхней части рисунка. На кривой теплоемкости не видно каких-либо признаков существования переходов какого-нибудь рода. В этом случае диэлектрическая проницаемость уменьшается ниже точки плавления более чем в шесть раз, что указывает на отсутствие вращения в твердой фазе. В отдельной рамке на рисунке показаны значения диэлектрической проницаемости твердого вещества в непосредственной близости к точке плавления. Точки, показанные незачерненными кружками, получены при той же частоте поля, при которой измерены значения г основной части рисунка. Другие кривые получены при постепенно уменьшающейся частоте; они показывают, что в непосредственной близости от точки плавления диэлектрическая проницаемость тем выше, чем ниже частота. Это свидетельствует о некоторой подвижности молекул непосредственно ниже точки плавления. [21]

Страницы: 1 2