Ферромагнитный домен
Cтраница 2
Причиной образования доменов являются обменные силы возникающие в результате обобществления электронов, принадлежащих соседним атомам. Поэтому стенки между сегнетоэлектрическими доменами тонкие, порядка нескольких междуатомных расстояний, в отличие от стенок ферромагнитных доменов, которые могут доходить до сотен междуатомных расстояний из-за наличия в ферромагнетиках дальнодействующих сил ди-поль-дипольного взаимодействия. [16]
Общими являются также факторы, лимитирующие неограниченное дробление доменных структур. В случае концентрационных доменов этим фактором является поверхностное натяжение на границах между соседними доменами, в случае ферромагнитных доменов - энергия блоховских стенок, являющаяся поверхностной энергией границ доменов. Наконец, следует отметить, что распределение магнитных доменов в одноосном ферромагнетике, как и распределение концентрационных доменов, носит периодический характер. [17]
Из-за высокого содержания связующего ( 25 - 30 обьэмных %) они имеют невысокие магнитные св-ва, но они выгодно отличаются от магнитов др. групп простотой технологии изготовления. В 3 - ю группу входят магниты, прессуемые из высококоэрцитивных порошков, частицы к-рых по величине приближаются к ферромагнитным доменам. В 4 - ю группу входят магниты из керамич. Оксидные магниты из бариевого феррита вследствие высокой коэрцитивной силы отличаются большой устойчивостью против размагничивания под влиянием нагрева, ударов и внешних магнитных полей. Они обладают также исключительно высоким уд. После полного спекания эти магниты обрабатываются только шлифованием, но после прессования или предварит, спекания при умеренной темп-ре их можно легко обрабатывать резанием. [18]
Из-за высокого содержания связующего ( 25 - 30 объемных %) они имеют невысокие магнитные св-ва, но они выгодно отличаются от магнитов др. групп простотой технологии изготовления. В 3 - ю группу входят магниты, прессуемые из высококоэрцитивных порошков, частицы к-рых по величине приближаются к ферромагнитным доменам. В 4 - ю группу входят магниты из керамич. Оксидные магниты из бариевого феррита вследствие высокой коэрцитивной силы отличаются большой устойчивостью против размагничивания под влиянием нагрева, ударов и внешних магнитных полей. После полного спекания эти магниты обрабатываются только шлифованием, но после прессования или предварит, спекания при умеренной темп-ре их можно легко обрабатывать резанием. [19]
Магнитные свойства металлов связаны с их электрическими свойствами, поскольку элементарные носители магнетизма - электроны - обладают как магнитным моментом, так и электрическим зарядом. Наряду с общими для всех твердых тел электрическими свойствами магнитные материалы обладают рядом специфических электрических свойств, зависящих от самопроизвольной намагниченности, В магнитных материалах в каждом ферромагнитном домене на электрон проводимости даже при нулевом внешнем магнитном поле действует сила Лоренца. [20]
У ферритов ц других ферримагнитных окислов наблюдались доменные структуры, практически не отличающиеся от доменных структур металлических ферромагнитных веществ. Исследование ферромагнитных доменов важно не только с точки зрения объяснения закономерностей доменной структуры - оно имеет также принципиальное значение при изучении макроскопических свойств ферро - и ферримагнитных веществ, в особенности свойств, связанных с процессами намагничивания ( см. гл. Анализ доменных структур позволяет также получить информацию и о некоторых основных константах ферромагнитных веществ, например, об эффективной константе обменного взаимодействия А. [21]
Магнитные свойства металлов связаны с их электрическими свойствами, поскольку элементарные носители магнетизма - электроны - обладают как магнитным моментом, так и электрическим зарядом. Наряду с общими для всех твердых тел электрическими свойствами магнитные материалы обладают рядом специфических электрических свойств, зависящих от самопроизвольной намагниченности. В магнитных материалах в каждом ферромагнитном домене на электрон проводимости даже при нулевом внешнем магнитном поле действует сила Лоренца. [22]
 |
Вид фаз СЕ ( а и С ( б в - плоскости. Вверху обозначены состояния вдоль оси 2, имеющие одно и то же зарядовое состояние, но противоположные спины. [23] |
А, а векторы намагниченности различных ферромагнитных областей разупо-рядочены. Под действием внешнего магнитного поля происходит перколяционный, по терминологии авторов, переход в металлическую фазу, сопровождаемый эффектом колоссального магнитосопротивления. При этом антиферромагнитные домены не съедаются ферромагнитными доменами и разбиение имеет стабильный характер. [24]
Если сплав эквиатомного состава охлаждать с достаточно малой скоростью, то при температуре ниже 833 С возникает упорядоченная структура типа CuAu, причем кристаллическая решетка становится тетрагональной. Рентгеновские исследования показывают, что частицы тетрагональной фазы имеют размер не менее 100 нм и что в сплаве отсутствуют заметные напряжения. Наиболее вероятной причиной высокой коэрцитивной силы упорядоченного однофазного сплава следует признать наличие антифазных границ упорядочения, препятствующих процессам смещения границ ферромагнитных доменов. [25]
Кребтри, также из Аргонна, совместно с X. Появление в одном монокристалле как ферромагнитных доменов, так и сверхпроводящих областей с модулированными магнитными спинами бо лее определенно свидетельствует о том, что эти области существуют одновременно. Малая ширина пиков рассеяния означает, что ширина таких областей больше 2400 А. Изучая интенсивности дифракционных пиков, соответствующих разным плоскостям, исследователи сделали вывод, что величины магнитных спинов должны меняться по синусоидальному закону и что векторы их не могут прецессировать. [26]
Ферромагнетизм и сверхпроводимость - это два вида дальнего порядка в веществе, возможные при низких температурах. Они конкурируют друг с другом, но многие исследователи задумывались над тем, при каких условиях они могли бы сосуществовать. Последний в серии экспериментов - на этот раз на монокристалле - подтвердил и разъяснил свойства фазы сосуществования, наблюдавшиеся ранее: эта фаза, по-видимому, содержит в пределах монокристалла как сверхпроводящие области с синусоидально модулированными магнитными моментами, так и нормальные ферромагнитные домены. [27]
Поведение тонких магнитных пленок может отличаться от поведения массивных материалов в силу двух основных причин. Во-первых, в противоположность внутренним электронным спинам поверхностные спины находятся в структуре с более низкой симметрией, так как они имеют соседей только со стороны пленки. Во-вторых, расположение атомов в нескольких слоях, ближайших к подложке, зависит от ее природы и температуры, которую она имела при осаждении пленки. Если поверхностные спины составляют значительную часть общего числа всех спинов в образце, как это имеет место в большинстве тонких пленок, то свойства такого образца могут существенно отличаться от свойств массивного материала. Так, в массивных образцах ферромагнитные домены обычно представляют собой 180-град домены, наряду с которыми имеются и 90-град замыкающие домены, расположенные на поверхности образца ( см. гл. Эти домены разделены стенками блоховского типа, внутри которых спины поворачиваются от направления намагниченности в одном домене к направлению стенки в соседнем домене, причем ось поворота перпендикулярна плоскости стенки. [28]
Для ФМ характерна спонтанная намагничениость Ms 0 при Q. Тс должен наблюдаться парамагнетизм Паули, однако учет спиновых флуктуации показал, что для магн. Это объясняется тем, что при охлаждении ФМ от ТТс до Г Тс и при - НГВ 0 образец ФМ спонтанно разбивается на малые области - дсмены с М т О, но при этом ориентация векторов в разных доменах такова, что суммарная намагниченность многодоменного образца равна нулю ( см. Магнитная, доменная структура, Ферромагнитные домены), В поле Usa доменная структура меняется благодаря двум осн. Намагничивание): росту объема доменов, в к-рых векторы М направлены относительно ЛЙН энергетически более выгодно, за счет менее выгодно намагниченных доменов, реализуемого смещением границ доменов ( процессы смещения) и повороту векторов М из их первонач. В результате этих процессов намагничиваемый образец приобретает суммарный магн. Парапроцесс), Намагниченность М ФМ зависит не только от Н i Т, но также и от магн. [29]
Страницы: 1 2