Плоское крыло

Cтраница 2

Эта сила уравновешивает горизонтальную составляющую равнодействующей сил давления на пластинку и приводит сопротивление плоского крыла в идеальной жидкости к нулю, как этого требует теорема Даламбера. [16]

Области с различным характером течения газа на треугольном крыле со сверхзвуковыми кромками ( а и на прямоугольном.| Схема для расчета обтекания треугольной консоли крыла со сверхзвуковой передней кромкой. [17]

Обтекание части крыла, лежащей вне конуса возмущения ( область /), совпадает с обтеканием плоского крыла бесконечного размаха со скольжением ( угол скольжения равен углу стреловидности х) - Давление в этой области постоянно. В области / / поток конический: здесь давление постоянно вдоль лучей, исходящих из вершины крыла. [18]

Таким же способом был рассчитан поток около тела вращения при угле атаки, отличном от нуля ( Цянь Сюэ-сень - 1938) и около плоского крыла ( С. В. Фалькович - 1946, А. [19]

За счет частичной задержки восстановления давления в кормовой части тела вращения при сверхзвуковом обтекании ( сдвиг сплошной кривой относительно пунктирной вниз по потоку) и возникает волновое сопротивление. Отсутствие восстановления давления, наблюдаемое в случае плоского крыла, приводит к резкой разнице между волновыми сопротивлениями крыла и тела вращения, имеющего меридианное сечение, совпадающее с профилем крыла. [20]

Установка поворотной заслонки при регулировании известковой суспензии. [21]

Конструктивно поворотные заслонки различаются по форме крыла. В системах регулирования реагентов применяются заслонки с плоским крылом. [22]

Определим теперь криволинейный участок волны. В точке А уравнение (1.18) и коэффициенты Li совпадают со случаем плоского крыла. [23]

В тридцатых годах была опубликована группа работ ( С. А. Чаплыгина и А. Л. Лаврентьева, Я. И. Секерж-Зеньковича, В. М. Абрамова, Н. И. Ахиезера, И. М. Беленького и И. Е. Зеленского), посвященных обтеканию пластинок и решеток из пластинок при различных положениях точек отрыва струй. Несмотря на то, что при обтекании препятствий-воздухом течение в следе за ним существенно отличается от того, которое предполагается в теории струй ( р / р 1 - см. § 1), в работах С. А. Чаплыгина и А. Л. Лаврентьева и Я. И. Секерж-Зеньковича имеются интересные приложения к задаче о расчете сил, действующих на плоское крыло в воздухе. [24]

Коэффициент подъемной силы крыла.| Распределение подъемной. [25]

Место возникновения отрыва и дальнейшее его развитие определяются формой крыла в плане. Для сечений аэродинамически плоского крыла бесконечного размаха с неизменным профилем коэффициент подъемной силы ограничен значением с тах, которое для заданного профиля зависит от числа Re VJ / i. В любом сечении по размаху крыла коэффициент подъемной силы ссиеач не может превысить указанного выше максимального значения. [26]

Можно показать, что в построенном решении области однородного, потенциального и вихревого потоков сопрягаются непрерывным образом. Действительно, хотя кривизна ударной волны в точке сопряжения терпит разрыв, газодинамические характеристики остаются непрерывными. Для простоты ограничимся случаем плоского крыла ( z 0) и рассмотрим в окрестности линии ( р ( р % поведение давления. Следовательно, давление внутри области течения непрерывно. [27]

Закрученное крыло характеризуется тем, что в различных его сечениях cv различный. В частности, при caKV0 cv для различных сечений не равны нулю. Если же все сечения обладают одним и тем же су, то такое крыло называется незакрученным, или плоским; аэродинамические хорды плоского крыла лежат в одной плоскости. [28]

Происхождение волнового сопротивления, поясненное уже в гл. Сравнивая распределение давления по телу вращения, обтекаемому несжимаемой жидкостью ( Мое 0), с соответствующим распределением при Моо 1 4, обнаруживаем появление асимметрии в распределении давлений. За счет частичной задержки восстановления давления в кормовой части тела вращения при сверхзвуковом обтекании и возникает волновое сопротивление. Отсутствие восстановления давления, наблюдаемое в случае плоского крыла, приводит к резкой разнице между волновыми сопротивлениями крыла и тела вращения, имеющего меридиональное сечение, совпадающее с профилем крыла. [29]

Определим теперь криволинейный участок волны. В точке А уравнение (1.18) и коэффициенты Li совпадают со случаем плоского крыла. Качественный анализ решения, связанный с разрывом кривизны, энтропийным слоем и др., можно опустить, так как в нем не содержится новых положений по сравнению с исследованием, проведенным для плоского крыла. [30]

Страницы: 1 2