Скользящее крыло
Cтраница 2
 |
Значения функций g0 ( Л и 2 ( л. [16] |
Для сравнения показано также направление потенциального течения. Мы видим, что в пограничном слое направление рассматриваемого течения сильно отклонено от направления потенциального течения в сторону того конца цилиндра, который расположен ниже по течению. Существование этого поперечного течения следует иметь в виду при экспериментальном изучении обтекания скользящего крыла с помощью прикрепленных к его поверхности шерстинок. [17]
Используем теперь следующую гипотезу об эквивалентности косого и нормального сечений: для косого сечения зависимость Cdyfay) совпадает с зависимостью коэффициента сопротивления от угла атаки для профиля в двумерном потоке, а зависимость с / ( а) для нормального сечения не изменяется при изменении угла скольжения. Предположение о коэффициенте подъемной силы основано на следующем факте: в системе координат, перемещающейся вдоль размаха со скоростью V sin Л, скользящее крыло эквивалентно нескользящему крылу, обтекаемому невозмущенным потоком со скоростью V cos Л, если не учитывать изменений в пограничном слое. В соответствии с этой гипотезой при досрывном обтекании подъемная сила как нормального, так и косого сечений пропорциональна углу атаки, но градиенты подъемной силы различны: Ci ( a) aa и с / у ( а у) ауау. Поэтому из гипотезы об эквивалентности сечений следует, что для скользящего крыла Ciy ( ay) Ci, 2o ( oiy cos Л), где индекс 2D означает характеристики профиля в двумерном потоке. [18]
В связи с ростом скоростей полета самолета широкое применение сейчас находят стреловидные крылья и крылья малого удлинения различной формы в плане. Условия обтекания профиля в сечении таких крыльев как при малых, так и при больших скоростях могут существенно отличаться от условия плоскопараллельного потока из-за пространственного характера течения. В ряде работ ЦАГИ были установлены основные закономерности перестройки обтекания профиля в системе стреловидных крыльев и крыльев малого удлинения. В срединных сечениях стреловидного полукрыла большого удлинения условия обтекания близки к условиям на скользящем крыле бесконечного удлинения. В работе Я. М. Серебрийского и М. В. Рыжковой ( 1951) с помощью метода источников и стоков проводится приводящее к тем же выводам, что и эксперимент, теоретическое исследование симметричного обтекания профиля в системе тонкого крыла произвольной формы в плане при обтекании его потоком идеальной несжимаемой жидкости. Учет пространственного обтекания стреловидного крыла приводит к необходимости применения профилей различной формы на отдельных участках крыла. Существенное изменение местных скоростей происходит и на крыльях малого удлинения. При уменьшении удлинения за счет пространственности обтекания уменьшаются возмущения на поверхности профиля, причем для малых удлинений это уменьшение возмущений может быть весьма существенным не только в концевых, но и в средних сечениях крыла. [19]
Страницы: 1 2