Электронная лавина
Cтраница 1
Электронные лавины образуются периодически; при этом положительные ионы притягиваются назад к отрицательному электроду, и корона принимает форму узкой светящейся зоны вблизи этого электрода. [1]
Электронная лавина, будет двигаться по направлению к нити, создавая в газе положительные ионы и фотоны, когда лавина достигнет ее, положительный пространственный заряд начнет дрейфовать к цилиндру. В итоге все положительные ионы достигают катода и некоторые из них могут образовывать вторичные электроны. Фотоны, энергия которых достаточна, чтобы вызвать фотоионизацию, создадут фотоэлектроны. Фотоны, не возбуждающие или не ионизующие газ, достигнут цилиндра со скоростью света. Если энергия фотонов больше работы выхода металла, из которого изготовлен катод, при ударах фотонов о стенки цилиндра выход вторичных электронов будет интенсивным. [2]
Электронные лавины образуются периодически; при этом положительные ионы притягиваются назад к отрицательному электроду, и корона принимает форму узкой светящейся зоны вблизи этого электрода. [3]
Первая электронная лавина за время 10 - 7 - 10 - 8 сек ( в зависимости от напряжения и расстояния между электродами) проходит к аноду, оставляя за собой облако положительных ионов, относительно медленно продвигающееся к катоду. Уже первая лавина заметно искажает поле, и распределение потенциала воспроизводится теперь кривой OBtA ( рис. 201), обращенной выпуклостью вверх. Первая лавина посредством гамма-процессов извлекает из катода вторую группу электронов. В зависимости от того, какие из гамма-процессов в данном конкретном случае преобладают, время появления второй группы электронов может быть весьма различным. [4]
Точнее электронная лавина, так как ионизация обычно вызывается электронами. [5]
 |
Вольт-секундные характеристики газовых промежутков. / - однородное поле. г - оильиоиеоднородное поле.| Составляющие предразрядного времена. [6] |
Образуется электронная лавина, плотность зарядов в которой быстро растет и достигает своего максимума в головке лавины у анода. [7]
 |
Газосветная лампочка.| Схема записи звука электрооптическим конденсатором. [8] |
Развитие электронных лавин, поддерживающих тлеющий разряд в газосветной лампе, происходит с такой быстротой, что газосветная лампочка при небольшом ( в несколько миллиметров) расстоянии между электродами является одним из наименее инерционных приборов. Яркость свечения газосветной лампочки пропорциональна величине тока, поэтому колебания яркости имеют тот же ход во времени, что и колебания тока. [9]
Наличие электронной лавины само по себе еще не приводит к пробою газа. Для наступления пробоя каждая лавина должна стать источником появления в газе новых электронов, являющихся родоначальниками новых лавин. Эти новые электроны могут возникать за счет различных вторичных процессов в объеме газа или должны вырываться из катода. [10]
Возникновение электронных лавин в газе, однако, еще не представляет собой самостоятельный разряд. Так, например, полагая в формуле (170.3) по 0, мы получаем и па 0, т.е. при выключении внешнего ионизатора исчезает и ток анода. Чтобы разряд был самостоятельным, нужно, чтобы электронные лавины поддерживали сами себя, т.е. чтобы в газе происходил еще и другой процесс ( или процессы), непрерывно производящий новые электроны взамен ушедших на анод. [11]
Возникновение электронных лавин в газе, однако, еще не представляет собой самостоятельный разряд. [12]
Нарастание электронной лавины в однородном поле определяется ф-лой: n: nle x, где п - поток электронов на расстоянии я от катода, n t - число электронов, испускаемых катодом. [13]
Возникновение электронных лавин в газе, однако, еще не представляет собой самостоятельный разряд. [14]
Наличие электронной лавины само по себе еще не приводит к пробою газа. Для наступления пробоя каждая лавина должна стать источником появления в газе новых электронов, являющихся родоначальниками новых лавин. Эти новые электроны могут возникать за счет различных вторичных процессов в объеме газа или должны вырываться из катода. [15]
Страницы: 1 2 3 4