Cтраница 1
Лагранжиан взаимодействия известен и содержит небольшое число констант связи, а матричные элементы, вычисленные в древесном приближении, находятся в хорошем согласии с большим количеством экспериментального материала. В тех случаях, когда удается отвлечься от эффектов сильных взаимодействий, можно надеяться, что точность согласия лимитируется радиационными поправками, имеющими электромагнитное ( малость а / я - 1 / 400) или слабое ( малость GM2 - 1Q - 5) происхождение. [1]
Лагранжиан взаимодействия типа (4.16) возникает при описании взаимодействия хигг-совского бозона с лептонным дублетом ( левый электрон, нейтрино), правой компонентой электрона и дублетом хиггсовских полей; Sf / ( 2) x / ( 1) - группа электрослабых взаимодействий. [2]
Лагранжиан взаимодействия типа (4.16) возникает при описании взаимодействия лепточного дублета ( левый электрон, нейтрино), правой компоненты электрона и дублета хиггсовских полей; SU ( 2) x U () - группа электрослабых взаимодействий. [3]
Лагранжиан взаимодействия Зб - м ( Ф) выбирается в виде нелинейной инвариантной комбинации полей, участвующих во взаимодействии, и их производных. При Х0 получается свободное поле. [4]
Многообразие лагранжианов взаимодействия, удовлетворяющих условиям 1) - 3), столь же широко, как, напр. КТП казалось, что теория не дает ответа на вопрос о том, почему именно одни из них, а не другие осуществляются в природе. [5]
Разделение лагранжианов взаимодействия на два различных вида приводит к соответствующему разделению квантовых теорий поля на рснормируемые и не-ренормируемые. Одно время было принято считать, что все неренормируемые теории поля описывают нелокализуемые взаимодействия. Однако впоследствии выяснилось, что среди взаимодействий второго рода существует большой подкласс, описывающий взаимодействия локализуемого типа. [6]
Введение в лагранжиан взаимодействия какой-либо неквантованной функции превращает S-матрицу и ее матричные элементы в функционалы. При этом классические поля играют роль вспомогательных переменных в промежуточных рассуждениях и обычно исключаются из окончательных выражений соответствующим предельным процессом. [7]
При построении лагранжианов взаимодействия в квантовой теории поля широко используются транс-формац. [8]
В ней рассмотрен лагранжиан взаимодействия типа (7.3), но со скалярным ( а не псевдоскалярным) полем. В этом случае преобразованием Дайсона [61] для спинорных полей (7.3) приводится к свободному лагранжиану и, следовательно, S-матрица здесь будет единичной. Поэтому представляет известный интерес задача нахождения фурье-образов этих функций с помощью решения соответствующих уравнений. [9]
Другим возможным типом лагранжиана взаимодействия является свертка двух клейн-гордоновских били нейных ко-вариантов. Из табл. 2, а видно, что для получения величины, инвариантной относительно собственных ортохронных преобразований Лоренца, следует свертывать билинейные коварианты одного и того же типа. [10]
Основным принципом при выборе лагранжиана взаимодействия является сохранение репараметризацион-ной инвариантности, которой обладает действие свободной струны. [11]
Помимо выписанных выше членов, лагранжиан взаимодействия описывает также самодействие скалярных мезонов и их взаимодействие с лептонами. Вопрос о существовании и свойствах хиггсовских скалярных мезонов наименее ясен с экспериментальной точки зрения. В рамках модели Вайнберга - Салама масса а-мезона является свободным параметром, однако ее нельзя сделать сколь угодно большой. Это ясно хотя бы из того, что в пределе та - оо амплитуды, которым соответствуют диаграммы, имеющие внутренние а-линии, обращаются в бесконечность. Существуют косвенные оценки массы сг-мезона, которые не противоречат имеющимся экспериментальным данным. Тем не менее попытки непосредственного обнаружения хиггсовских мезонов пока не привели к успеху, и этот вопрос остается открытым. [12]
Мы уже упоминали, что лагранжиан взаимодействия лептон-ных токов с токами легких кварков СР-инвариантен ( более подробно об этом говорится в гл. Можно показать, что Г - инвариантность лагранжиана приводит к действительности формфакторов / it / 2, /, и gi, gt, ga B матричном элементе р-распада нейтрона. То же относится и к формфакторам в распадах пионов. [13]
Подстановка (32.2) в (32.1) приводит к сложному неполиномиальному лагранжиану взаимодействия с двумя производными. [14]
Ниже рассматривается нерелятивистская неперенормируемая модель с лагранжианом взаимодействия в двухчастичном канале [2] ( k7 Ljn ( 0) k) 12тгд), где g - константа связи, k) k, - k) - вектор состояния пары частиц в ц-системе. [15]