Cтраница 1
Эффективный лагранжиан даже в случае упрощенной модели представляет собой сложную функцию поля и его производных по времени. Исследуется характер возможных решений для пионного поля. Далее приводится лагранжиан Вейнберга, который используется для определения вакуумного вклада в пл-взаимодействие. [1]
Эффективный лагранжиан пионов, найденный в случае слабых полей в IV.2, используется для определения амплитуды и энергии конденсата вблизи критической точки. Выясняются особенности я, - конденсации в нейтронной среде. [2]
Эффективный лагранжиан геб-рассеяния за счет обмена Z-бозоном отвечает диаграмме на рис. 22.1 и при энергиях, много меньших массы Z-бозона. [3]
Метод нахождевия эффективного лагранжиана иллюстрируется на упрощенной модели, в которой учитывается только jtN - взаимодействие. [4]
Для нахождения эффективного лагранжиана и энергии системы требуется найти сумму точных энергий нуклонов по новому ферьш-заполненшо. Эта задача особенно просто решается в случае 6 я / 2 ( предельное конденсатное поле a F), который описывает конденсацию при п - - оо. Нетрудно проверить, что при этом заполняются лишь состояния типа N -, в которые в данном случае ( х я / 2) с равным весом входят нейтрон и протон. [5]
Важно подчеркнуть, что эффективный лагранжиан L, построенный таким образом, определен неоднозначно. Поэтому лагранжиан L определен лишь с точностью до переопределения полей - факт, который будет систематически использоваться ниже. [6]
Кроме того, воспользуемся известными свойствами эффективного лагранжиана при постоянных сдвигах дилатона ( см. подразд. Постоянная часть поля дилатона связана с эйлеровой характеристикой мирового листа и, следовательно, играет роль Ъ, в разложении по числу струнных петель. [7]
Итак, мы вычислили G2 и нашли эффективный лагранжиан с AS 2; лагранжиан с А5 - 2 дается эрмитово сопряженным выражением. [8]
В случае малой амплитуды конденсатного поля выражение для эффективного лагранжиана существенно упрощается. С помощью теории возмущений удается найти Л, задаваясь только простым видом конденсатного поля. [9]
Выясним, какие ограничения накладывает принцип относительности на вид перенормированного эффективного лагранжиана. Прежде всего заметим, что калибровочная инвариантность лагранжиана Янга - Миллса не нарушится, если мы умножим его на константу. Кроме того, мы можем произвольно распоряжаться параметром g, играющим роль заряда. [10]
Как было показано выше, глюонные одевания приводят к появлению в эффективном лагранжиане операторных структур, которые отсутствуют в затравочном слабом взаимодействии. [11]
Глюоино-монопольный механизм нелептоиных распадов, удовлетворяющий правилу ДГ 1 / 2; полный эффективный лагранжиан. [12]
Как было сказано в § 5.1, поляризация вакуума определяется вещественной частью эффективного лагранжиана, в то время как его мнимая часть описывает рождение частиц. При этом вакуумные средние таких операторов, как тензор энергии-импульса и ток, вообще говоря, отличны от нуля. [13]
Таким образом, исследование расходимостей в вакуумных средних ТЭИ сводится к исследованию расходимостей эффективного лагранжиана. [14]
Полученный результат неудивителен, так как известно [3], что КЛЧ можно ввести в эффективный лагранжиан взаимодействия, который отвечает в рассматриваемом случае неперенормируемой теории, содержащей высшие производные. [15]