Cтраница 1
Лагранжианы, обладающие подобными свойствами, иногда называются вырожденными или сингулярными. Они соответствуют системам со связями. Для описания систем со связями используется введенная Дираком ( 1968) обобщенная гамильтонова динамика. [1]
Лагранжианы, описывающие гравитационные взаимодействия, не будут рассматриваться в этой главе ввиду их относительно сложного вида. Эти взаимодействия подробно обсуждаются в гл. [2]
Нелинейные лагранжианы получаются в теории частично сохраняющегося аксиального тока ( PC АС) из требования киральной симметрии при т - О. [3]
Лагранжианы других полей также записываются в виде аналогичных рядов, где члены, пропорциональные / сп, следует толковать как взаимодействие этих полей с гравитацией. [4]
Лагранжианы неквантованных полей для клейн-гор-доновских, дираковских, максвелловских и вейлевских частиц отличаются друг от друга, и это различие остается также после квантования. Вместе с тем видна и единооб-разность метода квантования ковариантных амплитуд различных полей. [5]
Из лагранжиана (8.110) обычным путем можно найти-и гамильтониан. [6]
Такие лагранжианы обычно рассматриваются только в древесном ( не содержащем замкнутых петель) приближении, в к-ром бесконечностей нет. [7]
Из лагранжиана (8.110) обычным путем можно найти и гамильтониан. [8]
Для лагранжиана (12.1) уже в первом порядке теории возмущений по G возможны любые процессы упругого и неупругого рассеяния скалярных частиц. [9]
Вместо лагранжиана (12.8) юкавовского взаимодействия получим ( заменив в нем 1г - ап. [10]
Впредь лагранжианы считаются регулярными. Всегда регулярны лагранжианы механических систем. [11]
Поскольку лагранжиану слабого взаимодействия свойственна инвариантность относительно калибровочного преобразования первого рода, то нужно так построить эти два тока, чтобы их произведение было инвариантно относительно калибровочного преобразования первого рода. Чтобы пояснить сказанное, рассмотрим перечисленные в табл. 1 процессы распада за счет слабых взаимодействий. Заметим, что в этих распадах участвуют четыре фермиона, один мезон и два фермио-на, три и четыре мезона или два мезона и два фермиона. Так как все мезоны сильно взаимодействуют с барио-нами, то можно свести все слабые взаимодействия к типу четырехфермионных, если принять во внимание сильное виртуальное взаимодействие мезонов с парами барионов. [12]
Оба эти лагранжиана инвариантны по отношению к преобразованиям 4-мерных координат, но калибровочно неинвариантны. [13]
Особенность этого лагранжиана состоит в том, что он обращается в нуль, если входящие в него з и г) удовлетворяют уравнениям движения. [14]
Исходя из лагранжиана (3.1), с помощью формул (2.2) и (2.7) получить уравнение движения (3.2) и тензор энергии-импульса (3.3) для вещественного скалярного поля. [15]