Реальный лазер
Cтраница 1
Реальный лазер состоит из большого числа N атомов. [1]
Для реальных лазеров с очень высокой добротностью резонаторов эти условия всегда выполняются. [2]
В реальном лазере резонатор заполнен активной средой. При выполнении условий генерации внутрирезо-наторные потери и потери когерентного излучения через выходное окно резонатора непрерывно восполняются. [3]
В реальных лазерах неравновесное стационарное состояние активных атомов обеспечивается накачкой. [4]
В реальных лазерах последнее условие выполняется не слишком часто. Более того 1 нередко роль апертурных диафрагм, ограничивающих зону генерации, выполняют не зеркала, а боковые поверхности активного стержня или стенки кюветы. Последствия, к которым это может привести, будут рассмотрены в конце настоящего параграфа. [5]
Полуклассическое описание реального лазера содержится в разд. Эта нелинейная теория, позволяющая описать выходную мощность и ширину линии, оказывается весьма плодотворной также и для описания статистических свойств. Результатом этой теории было получение уравнения ( 3.12 - 32) для определения зависящей от времени компоненты напряженности поля в резонаторе. [6]
Теперь мы рассмотрим влияние когерентных свойств в реальном лазере. Это означает учет фазовых флуктуации в явном виде, но флуктуации амплитуды, напротив, приниматься во внимание не будут ( ср. При этих предположениях дифференциальные уравнения ( 3.15 - 5а, б) уже не могут быть решены в замкнутой форме. [7]
Каким образом распространяются в усилителях импульсы, генерируемые в реальных лазерах. Многочисленные эксперименты показали, что сокращения длительности моноимпульса не происходит. Это и неудивительно, поскольку его форма близка к форме стационарного импульса, а передний фронт, обусловленный линейным этапом развития генерации, имеет большую длительность. [8]
Разумеется, модель полностью синхронизованных мод является идеализацией; в реальном лазере возникают отклонения ( в том числе флуктуаиионные) от точной синхронизации. [9]
Так как в последующем нас интересует картина физических процессов в реальном лазере, мы будем пренебрегать скоростью спонтанных переходов WN2 ( см. разд. Это проявляется в статистических свойствах лазерного излучения, которые будут рассмотрены позднее. [10]
 |
Картины стоячих волн двух соседних продольных ( мод резонатора при центральном расположении активной среды. q, q - номера мод. [11] |
Хаотичность переходных пульсаций излучения частично объясняется тем, что в реальных лазерах интенсивности разных мод неодинаковы и в суммарном излучении кроме основного резонанса ( Qo) появляются и низкочастотные. При возникновении флуктуации переходные колебания совершаются уже на нескольких резонансных частотах, что и дает в итоге нерегулярность пульсаций. [12]
Эта формула описывает, конечно, модельную ситуацию, поскольку в реальных лазерах коэффициент усиления, длина усилителей и их конструкция изменяются по мере увеличения диаметра усиливаемого пучка. [14]
Полученные зависимости определяют тот предел, с которому можно стремиться, если потери в реальном лазере удаюсь бы сделать столь же малыми, как и в расчете. [15]
Страницы: 1 2