Заряженный лептон

Cтраница 2

Для разных типов суперсимметричных частиц и разных областей их масс поисковые признаки различны. В большинстве случаев они сводятся к определенным комбинациям, образуемым заряженными лептонами ( простейшая - два неколлинеарных лептона) и струями. Характерным признаком является также большая недостающая энергия. [16]

Сейчас считается, что вещество состоит из двух классов частиц со спи - Иом 1 / 2 - лептонов и кварков, ряда калибровочных бозонов со спином 1, как имеющих массу, так и безмассовых, и ( с меньшей достоверностью) фундаментальных частиц со спином, равным нулю. Обнаружены также три типа заряженных лептонов. Гипотетическими составляющими адронов считаются кварки. На сегодня выделено по крайней мере пять типов кварков. Динамика сильных взаимодействий запрещает образование кварков в виде свободных частиц. Этот запрет ( пленение кварков) не введен пока достаточно убедительно теоретически. Неизвестен - также критерий, который мог бы указать, сколько видов лепто - - нов и кварков должно существовать. [17]

Плотность бар ионов в этот момент обозначим рх. Раньше этого периода в равновесии находятся все типы частиц; при более высокой температуре добавляются еще сильновзаимодействующие мезоны, барион-актибарионные пары. Равновесие между сильновзаимодействующими частицами, электромагнитными квантами и заряженными лептонами устанавливается практически мгновенно. Следовательно, выше 7 есть полное равновесие, ниже 7 - после момента t - наступает момент t, а затем и t и после этого нейтрино ( как ve, так и v) не взаимодействуют с другими видами частиц и как бы отключаются от квантов и электронов. [18]

Описанная модель с тремя поколениями фермионов обычно называется стандартной моделью электрослабых взаимодействий. Важной чертой этой модели является отсутствие при ее квантовании 75-аномалий, т.е. она представляет собой перенормируемую теорию. Ее предсказания хорошо подтверждаются тремя различными типами экспериментов: нейтринными экспериментами с нейтральными токами, интерференционными экспериментами в глубоко неупругом рассеянии заряженных лептонов и прямым рождением W - и Z-бозонов. [19]

В реакциях (14.43) мы имеем дело со слабыми процессами, происходящими без изменения заряда ядра, чем они напоминают электромагнитные процессы. Тем самым изменение заряда ядра не является характерным признаком слабого взаимодействия. Действительно, из того, что мы знали до сих пор, естественно было бы ожидать, что процессы (14.42) с участием заряженных лептонов осуществляются только за счет электромагнитного взаимодействия. Однако если бы это было так, то возникла бы несколько странная ситуация, когда при рассеянии нейтрино упругий и неупругий процессы управлялись бы одним и тем же слабым взаимодействием, а для рассеяния заряженных лептонов соответствующие процессы управлялись бы совершенно различными взаимодействиями. Во всяком случае, при этом была бы резко нарушена симметрия по отношению к слабым взаимодействиям между двумя компонентами единого дублета лептонов ( ve и е), о которой шла речь выше. [20]

Квантовые числа кварков.| Кварковый состав адронных октетов. [22]

Реализация - в природе лишь таких адронных состояний, которые предсказываются кварко-вой моделью, - серьезный аргумент в пользу существования кварков как реальных физических объектов, а не математических символов, отражающих приближенную, сильно нарушенную симметрию в мире адронов. Однако кроме успешной классификации адронов по мультиплетам получены косвенные свидетельства существования внутри адронов кварков с предсказываемыми квантовыми числами. Перечислим лишь некоторые эксперименты такого рода. Это эксперименты по спектроскопии семейств / / if - и Т - мезонов, по глубоконеупругому взаимодействию заряженных лептонов и нейтрино с нуклонами, процессы е е - - аннигиляции в адроны и другие исследования, которые успешно интерпретируются в рамках гипотезы о существовании внутри адрона кварков как его составных частей с эффективным размером, существенно меньшим размеров адронов. [23]

Страницы: 1 2