Любая линза

Cтраница 2

Из этой формулы ясно, что источник и его изображение можно менять местами. Формула (18.8) справедлива и для рассеивающих линз. Если изображение мнимое, то перед значением f нужно всегда ставить знак - для любой линзы. Расстояние от светящейся точки до линзы d обычно берется положительным, но бывают и такие случаи, когда расстояние d может быть отрицательным. [16]

Оставим пока теорию и попытаемся найти поля, при которых аберрации принимают нулевые значения, просто приравнивая нулю подынтегральные выражения коэффициентов аберрации или членов третьего порядка разложения траектории в ряд Тейлора. Такая линза не обладает достаточной силой, чтобы сформировать действительное изображение на приемлемом расстоянии. Изображение практически всегда мнимое. Это также было показано [318] для любой линзы, электростатической или магнитной, которая имеет нулевую сферическую аберрацию. Однако такая попытка позволила прийти к важному заключению, что магнитное поле, выпуклое в направлении оси, всегда дает относительно малую сферическую аберрацию ( см. разд. [17]

Увеличение эмиттанса. [18]

Частицы в среднем рассеиваются на некоторый угол ( поперечный размер потока практически не изменяется), что и приводит к появлению конечного фазового объема. Именно такой эффект имеет место при прохождении частиц через стенки линзы Будкера ( см. разд. С другой стороны, как отмечалось, при отсутствии диссипации любые линзы и каналы могут лишь менять форму эмиттанса, но не его величину. [19]

Страницы: 1 2