Ахроматическая линза

Cтраница 4

Такая система ( ахроматическая линза) состоит из склеенных между собой собирающей и рассеивающей линз, обладающих различной дисперсией. [46]

Этот прибор состоял из ахроматической линзы, 60-градусной призмы из тяжелого флинта и посеребренной оптически плоской поверхности. [47]

На поверяемую поверхность детали с помощью проецирующего микроскопа от лампочки / под углом 45 направляются лучи света. Коллектор 3 вместе с ахроматическими линзами 6 и 7 дает изображение нити лампы / во входном зрачке объектива микроскопа, а щель 4 с помощью ахроматических линз и сменных объективов 8 изображается на поверяемой поверхности детали 9, на которой она рассматривается с помощью микроскопа наблюдения. В обоих микроскопах применены парные объективы 8, корригированные на бесконечность. [48]

При установке люминесцентного устройства на микроскопе увеличивается длина тубуса. Для компенсации этого увеличения предназначена ахроматическая линза 7, которая повышает общее увеличение микроскопа в 1 63 раза. [49]

Цейсе предложены очки из двух склеенных лииз ( рис. VII.9), исправленные в отношении астигматизма, а также хроматической аберрации, которая при больших значениях рефракции делается достаточно заметной. В качестве примера приводим конструктивные элементы одной из ахроматических линз К. [50]

Если при этом положение изображения линии спектра, кроме того, не зависит в первом приближении от вариаций в скоростях ионов ( Р), то прибор, как говорят, имеет двойную фокусировку. Точно так же, как в оптике, все ахроматические линзы делаются из двух различных стекол, так и все масс-спектрометры с двойной фокусировкой имеют электрическое и магнитное поля. В этом случае изображение щели источника ионов, образованное первым секторным полем, является объектом изображения для второго. Однако в любом случае разделение ионов по массам происходит только в магнитном поле. [51]

Ахроматическая линза с фокусным расстоянием 139 мм и окуляр с увеличением 12 смонтированы в одном тубусе, закрепленном в шпинделе. Окуляр, подпружиненный снизу цилиндрической пружиной, может перемещаться относительно ахроматической линзы, позволяя регулировать масштаб изображения. [52]

Ахроматическая линза с фокусным расстоянием 139 мм и окуляр с увеличением 12х смонтированы в одном тубусе, закрепленном в шпинделе. Окуляр, подпружиненный снизу цилиндрической пружиной, может перемещаться относительно ахроматической линзы, позволяя регулировать масштаб изображения. [53]

Оптическая схема микроскопа МИМ-8. [54]

Лучи света про-ходят через систему линз и диафрагм, падают на плоско-параллельную пластинку расположенную под углом 45, и, отражаясь от нее, освещают через объектив микрошлиф. Лучи, отраженные поверхностью микрошлифа, проходят снова через Объектив, пластинку и ахроматическую линзу. [55]

Отраженный луч, вышедший из объектива 02, смещен относительно его оптической оси на величину а f z tg 2 а 2 / J а. Оба луча, отраженные от поверхностей 31 и 32, пересекаются и интерферируют в задней фокальной плоскости ахроматической линзы 03, где расположено поле интерференции В. [56]

Схемы экспериментов, реализующих плоский, вторич-ный, квазиоднородный источник в плоскости II, подчиняющийся за-разумевалась как само собой разумеюща - кону скейлинга а и не подчиняющийся ему б ( Morris and Faklis, 1987 яся, поскольку квазиоднородные ламбер-товские источники часто встречаются в лабораториях и поскольку, как мы только что узнали, нормированный спектр света в дальней зоне, создаваемый таким источником, совпадает с нормированным спектром источника. Однако такая инвариантность на самом деле не является общим свойством света. Этот результат, впервые предсказанный Вольфом ( Wolf, 1986, был вскоре подтвержден экспериментально Морисом и Факлисом ( Morris and Faklis, 1987. Мы опишем кратко этот эксперимент.| Измеренные значения в разных направлениях 9 нормированного спектра в дальней зоне, создаваемого источником, который удовлетворяет закону скейлинга а и не удовлетворяет ему спектры были получены с помощью экспериментальных. [57]

Можно показать, что если апертура в плоскости II достаточно велика, то спектральная степень когерентности вторичного источника в плоскости II, создаваемого линзой на схеме ( а), удовлетворяет закону скейлинга. С другой стороны, можно показать, что спектральная степень когерентности света в плоскости II, полученного при помощи ахроматической линзы фурье-преобразования, не подчиняется закону скейлинга. В соответствие с представленным ранее в этом разделе теоретическим анализом, можно ожидать, что в экспериментальной установке, показанной на рис. 5.50 а, нормированный спектр дальнего поля ( плоскость III) будет одинаковым во всех направлениях 0 и будет равен нормированному спектру источника; тогда как в установке, изображенной на рис. 5.50, нормированный спектр в дальней зоне будет зависеть от разных направлений 0 и, следовательно, за исключением некоторых направлений, будет также отличаться от нормированного спектра источника. Это действительно было продемонстрировано в экспериментах Мориса и Факлиса. [58]

Практические следствия критерия ( 17) будут обсуждаться Хейном в отдельной публикации, причем в ней будет сделан особый упор на электронный микроскоп с магнитными линзами. Но можно отметить, что даже при абсолютной стабильности линз или в случае электростатических систем с постоянным потенциалом предел будет достигаться при разрешении примерно от 1 до 2 А, за которым разброс энергии электронов будет мешать дальнейшему прогрессу, если не используются ахроматические линзы. [60]

Страницы: 1 2 3 4