Линия - электрическая индукция
Cтраница 2
 |
Линии магнитной индукции стержневого магнита. [16] |
Остроградского - Гаусса в электростатике ( § 5), мы приходим к выводу, что магнитный полюс величиной в т магнитных единиц связан с 4ят линиями магнитной индукции. Однако эта связь магнитного полюса с линиями магнитной индукции существенно отличается от численно такой же связи заряда с линиями электрической индукции. [17]
Любой замкнутый контур, охватывающий проводник, по которому протекает ток, будет за время dt пересечен dN линиями электрической индукции. [18]
Чтобы ток был выражен в единицах системы CGSM, dQ должно быть выражено в абсолютных электромагнитных единицах заряда и dt - в секундах. Вспомним, что по теореме Остроградского - Гаусса ( § 6) одна электростатическая единица заряда связана с 4я линиями электрической индукции. [19]
Любой вид тока имеет две стороны: во-первых, перемещение или смещение зарядов или же в случае тока смещения в вакууме, какие-то неизвестные нам явления, физически эквивалентные смещению зарядов, и, во-вторых, существование магнитного поля, замкнутые линии которого охватывают линию тока. Поскольку имеется движение зарядов, то, очевидно, имеется также движение связанных с ними ( выходящих из них) линий электрической индукции. Встав на почву представлений, развитых Фарадеем, мы должны представлять себе линии электрической индукции как обозначение некоторого реального возбуждения среды, равносильного ее натяжению. Движение линий электрической индукции, один конец которых скользит по поверхности проводника, где перемещаются заряды, проявляется в возбуждении магнитного поля. Какое-либо изменение, происшедшее в магнитном поле, указывает на изменившийся характер движения линий электрической индукции. [20]
 |
Сгущение линий электрической индукции однородным диэлектрическим шаром, помещенным в однородном. [21] |
Поэтому электрическая индукция D, равная произведению напряженности поля на диэлектрическую постоянную, в диэлектрических телах оказывается увеличенной в сравнении с величиной, которую индукция имела бы в том же месте поля в отсутствие здесь диэлектрика. Таким образом, в отличие от однородной диэлектрической среды, которая не влияет на распределение линий индукции, неоднородная диэлектрическая среда вызывает перераспределение линий индукции. Линии электрической индукции в отличие от силовых линий не прерываются на границе двух диэлектриков. Это существенно облегчает исследование поля в неоднородной диэлектрической среде. Тем не менее построение полной картины поля при наличии в поле диэлектрических тел несимметричной формы является сложной задачей. Деформация поля, вызываемая диэлектрическими телами, заключается, как было пояснено выше, во-первых, в уменьшении напряженности поля в этих телах, а отчасти и около них, и, во-вторых, в сгущении линий индукции в диэлектрических телах. [22]
Представим себе конденсатор, между обкладками которого, удаленными на 1 см друг от друга, находится рассматриваемая нами диэлектрическая среда. Благодаря поляризации среды на обкладках конденсатора индуцируются заряды и соответственно увеличивается емкость конденсатора. Число линий электрической индукции, пронизывающих какую-либо параллельную обкладкам площадку в 1 см2, равное sE, слагается: 1) из линий индукции внешнего наложенного поля Е и 2) из тех линий индукции 4n - NAe, которые начинаются на зарядах, индуцированных благодаря поляризации среды на обкладках конденсатора. [23]
Любой вид тока имеет две стороны: во-первых, перемещение или смещение зарядов или же в случае тока смещения в вакууме, какие-то неизвестные нам явления, физически эквивалентные смещению зарядов, и, во-вторых, существование магнитного поля, замкнутые линии которого охватывают линию тока. Поскольку имеется движение зарядов, то, очевидно, имеется также движение связанных с ними ( выходящих из них) линий электрической индукции. Встав на почву представлений, развитых Фарадеем, мы должны представлять себе линии электрической индукции как обозначение некоторого реального возбуждения среды, равносильного ее натяжению. Движение линий электрической индукции, один конец которых скользит по поверхности проводника, где перемещаются заряды, проявляется в возбуждении магнитного поля. Какое-либо изменение, происшедшее в магнитном поле, указывает на изменившийся характер движения линий электрической индукции. [24]
Здесь Э означает электродвижущую силу. Электродвижущая сила измеряется работой, которую способны произвести электрические силы поля, действующие на единицу положительного заряда когда этот заряд мы обводим по какому-либо замкнутому контуру вокруг пучка Ф линий магнитной индукции. Аналогично магнитодвижущая сила Ж иЗме - ряется работой, которую способны произвести магнитные силы поля, когда единицу положительного магнетизма мы обводим по какому-либо замкнутому контуру вокруг N линий электрической индукции. [25]
Любой вид тока имеет две стороны: во-первых, перемещение или смещение зарядов или же в случае тока смещения в вакууме, какие-то неизвестные нам явления, физически эквивалентные смещению зарядов, и, во-вторых, существование магнитного поля, замкнутые линии которого охватывают линию тока. Поскольку имеется движение зарядов, то, очевидно, имеется также движение связанных с ними ( выходящих из них) линий электрической индукции. Встав на почву представлений, развитых Фарадеем, мы должны представлять себе линии электрической индукции как обозначение некоторого реального возбуждения среды, равносильного ее натяжению. Движение линий электрической индукции, один конец которых скользит по поверхности проводника, где перемещаются заряды, проявляется в возбуждении магнитного поля. Какое-либо изменение, происшедшее в магнитном поле, указывает на изменившийся характер движения линий электрической индукции. [26]
Влияние диэлектрика на электрическое поле заключается прежде всего в том, что диэлектрик ослабляет напряженность электрического поля. По обобщенному закону Кулона в однородной диэлектрической среде, имеющей диэлектрическую постоянную г, электрические заряды взаимодействуют с силой, в е раз меньшей, чем в вакууме. Вместе с тем картина поля, даваемая линиями электрической индукции, остается в однородной диэлектрической среде такой же, как и в вакууме. [27]
Любой вид тока имеет две стороны: во-первых, перемещение или смещение зарядов или же в случае тока смещения в вакууме, какие-то неизвестные нам явления, физически эквивалентные смещению зарядов, и, во-вторых, существование магнитного поля, замкнутые линии которого охватывают линию тока. Поскольку имеется движение зарядов, то, очевидно, имеется также движение связанных с ними ( выходящих из них) линий электрической индукции. Встав на почву представлений, развитых Фарадеем, мы должны представлять себе линии электрической индукции как обозначение некоторого реального возбуждения среды, равносильного ее натяжению. Движение линий электрической индукции, один конец которых скользит по поверхности проводника, где перемещаются заряды, проявляется в возбуждении магнитного поля. Какое-либо изменение, происшедшее в магнитном поле, указывает на изменившийся характер движения линий электрической индукции. [28]
Страницы: 1 2