Cтраница 1
Линия сползания BS наклонена к горизонтали под углом 6, большим чем при учете одного сцепления. [1]
Так, принимая за линию сползания прямую В1, находим вес GJ клина сползания АВ1 и откладываем этот вес в виде отрезка Bd. Из точки af, проводим линию d под углом гр до пересечения с линией сползания; отрезок d дает величину бокового давления Е1 для первой линии сползания. [2]
Так, принимая за линию сползания прямую В1, находим вес Gl клина сползания АВ1 и откладываем этот вес в виде отрезка Bdt. Из точки dl проводим линию йгаг под углом tjj до пересечения с линией сползания; отрезок d дает величину бокового давления Е1 для первой линии сползания. [3]
Найдем положение точки Въ для которой линия сползания проходит как раз через точку перелома откоса. После этого из точки Dt проводим линию DiB1 С0В0 до пересечения с АВ и получаем точку Blt соответствующую точке сг перелома эпюры интенсивности. [4]
Найдем положение точки В1г для которой линия сползания проходит как раз через точку перелома откоса. После этого из точки Dl проводим линию D1B1 С0В0 до пересечения с АВ и получаем точку Blf соответствующую точке Cj перелома эпюры интенсивности. [5]
Для первой линии откоса A0Dl находим линию сползания В0С0 под углом 6а при начальной точке А грани ЛаБ0 фиктивной стенки. Проведя через точку Dl линию, параллельную 60С0, получим точку Blt для которой в эпюре интенсивности будем иметь точку перелома ег. [6]
Величина давления Ейл1 зависит от угла наклона б линии сползания. [7]
Величина давления Ea qa зависит от угла наклона б линии сползания. [8]
Этот закон действителен для верхней части ABL стенки; для нижней части BLB стенки, линия сползания которой пересекает вторую линию откоса DjD, эпюра интенсивности ограничивается новой прямой сгс. [9]
Активное давление сыпучего тела при произвольной криволинейной поверхности его выражено в функции от веса призмы сползания и углов трения р и б, угла е ( входит в значение угла if) и в функции от угла наклона в линии сползания. [10]
Для сведения задачи к статической вводим силы инерции клина сползания и подпорной стенки. Угол наклона динамической линии сползания, так же как и в теории Кулона, находится из условия максимума давления как функции угла наклона линии сползания. Реакцию со стороны неподвижной части сыпучей массы ( рис. 78) считаем отклоненной от нормали к линии сползания ВС на угол внутреннего трения р, выбираемый с учетом динамического эффекта. [11]
Это равенство площади сечения призмы сползания и площади силового треугольника BCF носит название теоремы Ребхана. Оно подтверждает правильность отыскания линии сползания ВС, для которой получается наибольшее активное давление по Кулону. [12]
Пользуясь формулами (2.22) и (2.23), можно вычислить величину давления для любых значений углов е и а. Недостатком аналитического решения является отсутствие в нем непосредственного выражения для угла наклона линии сползания. [13]
Так, принимая за линию сползания прямую В1, находим вес Gl клина сползания АВ1 и откладываем этот вес в виде отрезка Bdt. Из точки dl проводим линию йгаг под углом tjj до пересечения с линией сползания; отрезок d дает величину бокового давления Е1 для первой линии сползания. [14]
Заменив сечение четырехугольной призмы сползания сечением треугольной призмы AjCB, определяем давление грунта на фиктивную стенку, линия задней грани которой АгВ и призма сползания не имеют излома поверхности в Dt. Проведя построение Понселе для грани АгВ, получаем точку Flt отрезок CF и линию сползания ВС. [15]