Линия - ток - проводимость
Cтраница 1
Линии тока проводимости, наводимого на внутренних поверхностях стенок, замыкаются линиями вектора плотности тока смещения через полость резонатора. [1]
Если линии тока проводимости имеют разрыв ( например, при зарядке или разрядке конденсатора), то их продолжением являются линии тока смещения. [2]
Следовательно, там, где обрываются линии тока проводимости, к этим линиям должны непосредственно примыкать продолжающие их линии тока смещения. [3]
Согласно (10.4) линии полного тока являются непрерывными в отличие от линий тока проводимости. Токи проводимости, если они не замкнуты, замыкаются токами смещения. [4]
Возможны также др. способы возбуждения резонаторов; в общем случае необходимо, чтобы щель пересекала линии токов проводимости, протекавших до прорезания щели на стенках резонатора. Эти токи переходят в этом случае в токи смещения, текущие перпендикулярно краям щели; между краями щели создается разность потенциалов. Подобная щель вызывает излучение эл. [5]
 |
Распределение линий тока у поверхности проводника. [6] |
Распределение линий тока вблизи границы проводник - диэлектрик показано на рис. 3 - 23; линии тока смещения в непроводящей среде являются продолжением линий тока проводимости в проводящей среде. [7]
Принцип непрерывности магнитных линий и линий тока определяет, что магнитные линии, как и линии тока, являются замкнутыми. Линии тока проводимости, проходящие, например, по проводам цепи с конденсато-ром, продолжаются как линии тока смещения в непроводящем пространстве между электродами. [8]
Левая часть дает плотность тока смещения в зазоре, правая часть - плотность тока проводимости внутри обкладок. Равенство этих плотностей означает, что на границе обкладок линии тока проводимости непрерывно переходят в линии тока смещения. Следовательно, линии полного тока оказываются замкнутыми. [9]
Реальные условия работы щелевых антенн несколько отличаются от описанных. Так, например, щели обычно прорезают в стенках волновода или объемного резонатора. Эти щели должны пересекать линии тока проводимости, чтобы последний переходил в ток смещения, который возбуждает электромагнитные волны. В случае применения щели, прорезанной в стенке прямоугольного волновода, излучение происходит над ограниченной поверхностью и только по одну сторону от нее. Первое обстоятельство вызывает некоторое изменение диаграммы направленности, а второе - двукратное уменьшение мощности излучения и соответственно активной проводимости щели. [10]
Фарадей уделяет им особое внимание. Он анализирует многочисленные факты и склоняется к мысли, что магнитные силовые линии являются физическими. Важнейшим аргументом в пользу такого представления он считает кривизну линий сил. Так же, как и в случае электрического поля, кривизна линий указывает на то, что они являются физическими. Магнитные силовые линии непрерывны, замкнуты; их можно проследить вне и внутри магнита; их конфигурацию можно изменить по желанию экспериментатора. Фарадей вводит фундаментальное представление о связи электрических и магнитных линий сил, считая, что линия магнитной силы всегда согласована с линией динамического электричества, пока речь идет о линии тока проводимости. [11]
Эта постоянная составляющая замыкается через гальванометр. Центральный провод линии несколько выступает в полость волновода. Чем больше выступающий конец этого провода, тем больше электрическая связь коаксиальной линии с волноводом, тем большая энергия берется для целей измерения, но вместе с тем возрастает и влияние измерительного устройства на исследуемое поле в волноводе. Для регулировки длины выступающей части центрального провода линии, он заканчивается небольшой трубочкой, которую можно перемещать вдоль оси провода. На верхней стенке волновода имеется продольный прорез, вдоль которого на специальных салазкзх можно перемещать измерительное устройство для измерения распределения напряженности электрического поля вдоль оси волновода. При этом вне входа в коаксиальную линию прорез закрывается передвижными крышками. Следует заметить, что наличие такого прореза вдоль средней линии верхней крышки весьма мало влияет на поле в волноводе, что становится ясным при рассмотрении путей токов, протекающих по стенкам волновода. Направление токов в стенках показано стрелками на рис. 24 для момента времени, когда электрическое поле в полости волновода направлено от верхней стенки к нижней и возрастает. Линии тока проводимости в стенках являются продолжением линии тока электрического смещения в полости волновода. Из этой картины ясно, что щель, прорезанная посредине верхней стенки волновода, не прерывает линий тока проводимости в стенках волновода. [12]
Эта постоянная составляющая замыкается через гальванометр. Центральный провод линии несколько выступает в полость волновода. Чем больше выступающий конец этого провода, тем больше электрическая связь коаксиальной линии с волноводом, тем большая энергия берется для целей измерения, но вместе с тем возрастает и влияние измерительного устройства на исследуемое поле в волноводе. Для регулировки длины выступающей части центрального провода линии, он заканчивается небольшой трубочкой, которую можно перемещать вдоль оси провода. На верхней стенке волновода имеется продольный прорез, вдоль которого на специальных салазкзх можно перемещать измерительное устройство для измерения распределения напряженности электрического поля вдоль оси волновода. При этом вне входа в коаксиальную линию прорез закрывается передвижными крышками. Следует заметить, что наличие такого прореза вдоль средней линии верхней крышки весьма мало влияет на поле в волноводе, что становится ясным при рассмотрении путей токов, протекающих по стенкам волновода. Направление токов в стенках показано стрелками на рис. 24 для момента времени, когда электрическое поле в полости волновода направлено от верхней стенки к нижней и возрастает. Линии тока проводимости в стенках являются продолжением линии тока электрического смещения в полости волновода. Из этой картины ясно, что щель, прорезанная посредине верхней стенки волновода, не прерывает линий тока проводимости в стенках волновода. [13]
Страницы: 1