Cтраница 2
Из этой теоремы видно, что главный мсмент, взятый относительно любой точки, расположенной на линии действия равнодействующей силы, равен нулю. [16]
Из этой теоремы видно, что главный момент, взятый относительно любой точки, расположенной на линии действия равнодействующей силы, равен нулю. [17]
Первый случай является частным случаем второго, когда за цеятр приведения О взята точка, расположенная на линии действия равнодействующей силы. [18]
Первый случай является частным случаем второго, когда за центр приведения О взята точка, расположенная на линии действия равнодействующей силы. [19]
Здесь необходимо лишь добавить к внешним изгибающим моментам Мм им момент, возникающий вследствие отклонения сечения от линии действия равнодействующей силы Р, равный - ZN Ру причем его следует добавлять и к М и к / И, так как за его счет увеличивается и момент М, отнесенный к монолитному сечению, и момент М, отнесенный к стержню, лишенному связей сдвига. [20]
При этом в точках соприкосновения поверхностей двух трущихся тел строится угол трения р (), и если линия действия равнодействующей силы всех внешних сил лежит внутри угла трения р0, то рассматриваемое тело будет находиться в равновесии. [21]
Если распределенные по арке силы параллельны, то величина их равнодействующей силы равна произведению интенсивности q на длину дуги, а линия действия равнодействующей силы параллельна заданным силам и проходит через центр тяжести того участка арки, по которому распределены силы. [22]
К теории решеток непосредственно примыкает работа С. А. Чаплыгина, относящаяся к 1921 г., в которой было изучено обтекание разрезного крыла, состоящего из отрезков одной прямой или дуг окружности, и, в частности, было показано, что для такого крыла, как и для одиночного, существует парабола устойчивости ( огибающая линий действия равнодействующих сил давления потока) при конечных скоростях на выходных кромках. [23]
Таким образом, ( 5бе параллельные силы, направленные в одну сторону, имеют равнодействующую силу, параллельную им, равную по модулю их сумме и направленную в ту же сторону. Линия действия равнодействующей силы расположена между линиями действия заданных сил и делит отрезок прямой между линиями действия этих сил на части, обратно пропорциональные силам, внутренним образом. [24]
Итак, система сходящихся сил в общем случае приводится к одной силе - оавнодейсгпвующей этой системы сил, которая изображаетея замыкающей силового многоугольника, построенного на силах системы. Линия действия равнодействующей силы проходит через центр пучка параллельно замыкающей силового многоугольника. [25]
Ох принята любая прямая, не перпендикулярная А В. Первая часть теоремы о достаточности условий ( 11) для равновесия ( линия действия равнодействующей силы R проходит через точки А и В) доказывается так же, как и в теореме о трех моментах. [26]
Ох принята любая прямая, не перпендикулярная АВ. Первая часть теоремы о достаточности условий ( 11) для равновесия ( линия действия равнодействующей силы R проходит через точки А и В) доказывается так же, как и в теореме о трех моментах. [27]
В частном случае, когда цилиндрическая поверхность является поверхностью кругового цилиндра, положение центра давления определяется несколько проще. Так как силы гидростатического давления нормальны к площадкам, на которые они действуют, то сила давления на элементарные площадки и равнодействующая сила давления на всю поверхность проходят через центр кругового цилиндра. Поэтому для нахождения центра давления достаточно провести через геометрический центр с цилиндрической поверхности линию действия равнодействующей силы К. [28]