Центральная линия - ток
Cтраница 2
Как отмечают авторы [255], линии тока выглядят как набор петель, явно отражая совокупный эффект фонтанного течения, как перенос жидкости от центральных линий тока основного течения, по которым она движется вперед, к линиям тока у стенки, по которым жидкость движется назад. [16]
 |
CxeMbi нормального перс-сечения двух скачков.| Схема нормального скачка от твердой стенки. [17] |
Устойчивое существование системы двух пересекающихся косых скачков возможно не при всех условиях. Если углы вторых скачков ( 33 и р больше соответствующих значений рм, характер течения меняется. Вблизи центральной линии тока, проходящей через точку В, образуется прямой скачок. Система пересекающихся прямолинейных косых скачков переходит в мостообразный скачок. [18]
В заключение заметим, что г монотонно убывает ( по абсолютной величине монотонно возрастает), когда Z движется по верхней части кривой Гюгонио в направлении от точки Zt. Кроме того, в силу соотношения (56.4) при уменьшении г величина 5 увеличивается. Таким образом, при заданном термодинамическом состоянии перед фронтом ударной волны большим значениям U отвечают при переходе через разрыв большие изменения энтропии. Например, приращение энтропии на отошедшей ударной волне, возникающей при полете со сверхзвуковой скоростью, достигает максимума на центральной линии тока и монотонно убывает при удалении от этой линии вдоль фронта. [19]
Если 6бм, то плоский скачок сменяется криволинейным скачком ( рис. 5.14 6), который располагается не на носике клина, а на некотором расстоянии перед ним. С ростом hi скачок приближается к носику тела. С увеличением угла отклонения при ббм скачок удаляется от тела. Обтекание скругленного носика тела сверхзвуковым потоком всегда будет происходить с образованием криволинейной головной волны, оторвавшейся от носика, а расстоя-лие между волной и носиком для центральной линии тока будет зависеть от скорости hi и от формы носика. [20]
Страницы: 1 2