Ленточная линия

Cтраница 2

Качественная иллюстрация прохождения токов в волноводных тройниках типов Н и Е. [16]

Полученные эквивалентные схемы тройников можно наглядно пояснить, используя представление о волноводе с волной типа Ню, как о ленточной линии с четвертьволновыми боковыми шлейфами. На рис. 6.24 показано прохождение продольных токов в то-коведущей части разветвленных волноводов. Очевидно, что в Е - тройнике ток волны типа Ню остается неизмененным для всех трех ветвей, в то время как в Н - тройнике ток разветвляется между его плечами. Тем самым еще раз качественно подтверждается сделанный ранее вывод об эквивалентных схемах волноводных тройников. Столь же легко можно подтвердить вывод о положении эквивалентных входных зажимов волноводного Н - тройника. [17]

Устройства сжатия сигналов, в которых распространяются эти волны, имеют вид тонких металлических лент с преобразователями объемных волн на концах и называются ленточными линиями задержки. В других устройствах на акустических волнах применяются бездисперсионные объемные волны, длина акустического пути распространения которых зависит от частоты. На этом принципе работают линии задержки с перпендикулярным направлением дифракции и клинообразные линии задержки. Применяется также ряд оптических явлений. Например, известны акусто-оптические устройства, в которых световой луч дифрагирует на акустической волне. [18]

Такие ленточные линии не производятся. [19]

Распределение силовых линий поля волны / /, в волноводе с прямоугольным поперечным сечением ( электрические линии изображены сплошными, магнитные - пунктирными линиями. [20]

При этом электрические силовые линии изображены в виде оплошных, а магнитные - пунктирных линий. Электрические силовые линии имеют то же направление, что и в двухпроводной ленточной линии ( рис. 21.1 6) - перпендикулярное к взаимно противоположным основным поверхностям волновода. [21]

Ленточное апериодическое симметрирующее устройство. Рисунок 3.19 иллюстрирует способ исполнения данного типа апериодического симметрирующего устройства, в котором ленточная линия навита в несколько оборотов на цилиндрическую изоляционную трубку. Асимметричная составляющая тока, протекающая по этому проводу, мала, так как индуктивность представляет для него большое сопротивление. Величина тока асимметрии определяется индуктивностью катушки и емкостью системы. Это, естественно, приводит к определенным трудностям при практической разработке схемы симметрирующего устройства. [22]

Волноводные линии. [23]

Некоторый интерес представляют металло-диэлектрические волноводы, находящие иногда применение в диапазоне СВЧ наряду с рассмотренными линиями. Примеры устройства двух металлс-диэлектрических волноводов - одиночного металлического провода, покрытого слоем диэлектрика, и Н - образного металло-диэлектрического волновода показаны на рис. 5.17. В поперечном сечении этих линий, как и в случае диэлектрического волновода ( и ленточной линии, рассмотренной в § 5.8, б), поле убывает по экспоненциальному или близкому к экспоненциальному закону. [24]

Коаксиальные поглощающие аттенюаторы ( рис. 1 - 1 Э) чаще всего имеют ножевую конструкцию и не отличаются по принципу действия от волноводных. Ножевую конструкцию применяют и в полосковых аттенюаторах. В ленточных линиях с твердым диэлектриком в последнем делают вырез по форме поглощающей пластины - ножа, но такие конструкции сложны в изготовлении. [25]

Геометрические размеры СВЧ приборов ( в отличие от размеров низкочастотных триодов и пентодов) сравнимы с длиной волны, а часто и значительно ее превосходят. В этом случае отдельные элементы приборов могут рассматриваться в качестве участков длинной линии передачи электромагнитной энергии и к ним должны предъявляться соответствующие требования, как к линиям передач. Различные типы линий передач, применяемых на СВЧ, изображены на рис. 12 - 3, из них двухпроводные и ленточные линии применяются лишь в метровом и дециметровом диапазонах, так как на более высоких частотах в них велики потери на излучение. От этого недостатка свободны коаксиальные линии и кабели, а также волноводы прямоугольного и круглого сечения. [26]

Распределение продольного электрического поля вдоль оси волнообразно изогнутой ленточной линии (. [27]

Поля пространственных гармоник обладают еще одним существенным свойством: с увеличением номера гармоники р уменьшается амплитуда соответствующей волны на поверхности системы. Для того чтобы убедиться в этом, необходимо знать истинное распределение поля вдоль оси замедляющей системы. Рассмотрим простейший случай, когда график Ег f ( z) имеет вид, показанный на рис. 11.9. Такое распределение поля имеется, например, вдоль оси волнообразно изогнутой ленточной линии, рассматривавшейся выше на рис. 11.8. Размеру Ъ на рис. 11.9 соответствует расстояние между металлическими лентами. [28]

Такие ленточные линии не производятся. Для этого следует разрезать ленточную линию, имеющую волновое сопротивление около 240 Ом посередине и скрутить два образовавшихся провода. Его включают между антенной и несимметричной питающей линией. [29]

Страницы: 1 2