Дорошкевич

Cтраница 2

Возможность представления однородных анизотропных космологических моделей как изотропных моделей, на которые наложены те или иные возмущения, уже неоднократно обсуждалась [ см., например, Грищук, Дорошкевич, Юдин. Рассмотрение Лукаша ( 19746 в) позволяет лучше понять физические процессы, происходящие в ходе эволюции модели типа VII и описанные выше. Мы отсылаем интересующихся к цитированным работам. [16]

Другим механизмом такого рода могла бы быть генерация вихрей на фронтах ударных волн, которую мы обсуждали в § 5.4; ее роль в космогонии галактик указана Черниным ( 1970а, б), а Дорошкевич ( 1973) исследовал возможность применения ее к условиям в блинах-про-тоскоплениях. [17]

Далеко не все ясно также в физических процессах на нелинейной фазе гравитационной неустойчивости облаков; остается не доказанным, например, что облака действительно распадаются на звезды, а не превращаются в единые тела - сверхмассивные звезды, фигурируют11 в картине Дорошкевича, Зельдовича и Новикова. [18]

Существуют гипотезы, в которых образование объектов, с массой порядка M. Дорошкевич, Зельдович, Новиков ( 1967а) или шаровые скопления - Дикке и Пиблс ( 1968) 1 рассматривается как следствие энтропийных возмущений. [19]

При сравнении теории с наблюдениями надо иметь в виду следующее. Как показали Дорошкевич и Шандарин ( 1974), переход от фурье-спектра возмущений к распределению по массам отнюдь не прямолинеен, связан с большой дисперсией и большими безразмерными множителями. [20]

Недавно Пиблс ( 1967а, 1969а) показал, что в рамках этой теории момент вращения, возникающий вследствие гравитационного взаимодействия, лишь ненамного уступает наблюдаемому. В последнее время Дорошкевич ( 1973) учел современные представления о дисковой стадии в процессе превращения малых возмущений в скопления галактик. При этом увеличивается ожидаемый момент вращения и, что существенно, появляется вихревое движение части газа. При наличии вращения естественно объясняются и магнитные поля в галактиках. [21]

Как показал Мизнер ( 1969а), в определенном классе АО моделей с замкнутым трехмерным пространством свет успевает на ран-ией стадии многократно обойти весь мир, и, следовательно, нет отмеченной выше трудности с наличием оптического горизонта и принципиальной невозможностью выравнивания неоднородностей в большом масштабе, как во фридмановской модели. Правда, как выяснили позднее Дорошкевич, Лукаш, Новиков ( 1971), класс таких моделей очень узок. [22]

Очень поучительно появление подобных больших безразмерных множителей: они показывают недопустимость упрощенного подхода к сложной статистической задаче. Численные трехмерные расчеты могут внести поправки в оценки Дорошкевича и Шандарина, но возврат к наивному отождествлению Мс и массы скоплений не предвидится. [23]

Кажется почти очевидным, что анизотропные модели, приближающиеся к фридмановской при t - - oo, могут входить лишь в те типы по классификации Бианки, которые содержат фридмановскую модель как частный случай. Анализ этого вопроса [ Грищук ( 1967а), Дорошкевич ( 1968), Мак-Коллам ( 1971) ] показывает, что это действительно так. [24]

Трехмерное пространство этой модели является топологическим произведением сферы на прямую. Модели такого вида были рассмотрены Новиковым ( 1961), Дорошкевичем ( 1965), Зельдовичем ( 1965а), Грищуком ( 1967а), Рубаном ( 1971) и другими. Эта модель допускает 4-параметрическую группу движений, действующую транзигивно на трехмерных пространственных сечениях. [25]

Число источников при 5 меньше определенной величины не растет так быстро, как прежде. Как показано позже Дорошкевичем, Лонгейром и Зельдовичем ( 1970), нельзя исключить, что Pt ( z) constPi ( zc) при zzc. Даже функция совершенно иного типа, P1const - e - /, без какого-либо обрезания также достаточно хорошо объясняет измерения. Необходимость обрезания характерна только для степенного закона ( l z) e - такой закон нельзя экстраполировать неограниченно кг-оо. Имеются физические причины полагать, что при больших z, скажем ф 10, нет радиоисточников, тяк как до ггаточно рано во Вселенной вообще не было отдельных объектов. Но здесь утверждается только, что измерения N ( S) не дают определенных указаний о величине максимально возможного г для радиоисточников. [26]

В заключение главы необходимо еще раз отметить следующее. Анализ показывает, что рассмотренная выше адиабатическая теория образования галактик при Q O. Численный анализ проведен Пиблсом и Ю ( 1970), развитие вопроса дано Дорошкевичем, Зельдовичем, Сюняевым. [27]

Этот факт также указывает на необходимость поиска наблюдательных доказательств существования межгалактического магнитного поля. Развитие возмущений в нелинейной картине приводит к образованию сильных ударных волн. Энтропия в ударной волне растет, вихрь не сохраняется, что, как показал Дорошкевич [1973] ( см. также [ Гуревич, Чернин, 1978 ]), может быть причиной возникновения турбулентного движения в блине, необходимого, в частности, дл: я объяснения вращения галактик. Актуален вопрос о возможности эффективной генерации магнитных полей в такой турбулентности. [28]

После образования первых блинов часть газа, охваченная ударной волной, нагревается до высокой температуры, жесткое излучение этих слоев прогревает уже весь газ до темрературы выше адиабатической. Такой прогрев не влияет на общую картину дальнейшего образования блинов, но в блинах, образовавшихся позже, средний слой уже не столь плотный и холодный, как в первых блинах. Возможно, что резкое падение числа квазаров и радиоисточников при г З, отмеченное Лонгейром ( 1966) [ см. также Дорошкевич, Лонгейр, Зельдович ( 1970) ], связано с этим обстоятельством. [29]

Двенадцать эпох эволюции расширяющейся Метагалактики. [30]

Страницы: 1 2 3