Результирующая линия

Cтраница 2

Для оптимизации условий атомно-абсорбционной спектрометрии ( ЛАС) требуется, чтобы факел содержал большое число атомов, способных к поглощению первичного излучения, проходящего через него. Кроме того, результирующие линии поглощения должны быть узкими и не должны смещаться по частоте относительно падающего света. Хорошо известно, что такие условия осуществимы в стационарном варианте пламенной атомно-абсорбционной спектрометрии с помощью щелевой горелки, графитовой печи или танталовой лодочки. С другой стороны, длительность, температура, а также размер и форма факела, образующегося под действием лазерного излучения, по своей природе не слишком благоприятны для атомно-аб-сорбционных измерений, но можно подобрать такие условия и приемы, при которых возможно использование лазерного факела в аналитических исследованиях, что дает преимущества, недостижимые другими методами. Некоторые из них рассматриваются в данном разделе. [16]

При одновременном дейстции нескольких факторов уширения линии излучения результирующая линия связана с составляющими простой формулой в предположении, что центральная частота соо у всех линий одна и та же. [17]

Параметр nPenStyle описывает стиль линии, нарисованной пером. Значения, которые можно присвоить параметру nPenStyle, и результирующие линии показаны на рис. 19.1. Присваивание стиля PS NULL создает перо, совпадающее со стандартным пером NULL PEN. Стиль PS INSIDEFRAME выбирает перо для рисования границы вокруг фигуры с замкнутым контуром, расположенной внутри ограничивающего прямоугольника. Ограничивающие прямоугольники и эффекты стиля PS INSIDEFRAME описаны далее. Стили PS DASH, PS DOT, PS DASHDOT и PS DASHDOTDOT используются, если ширина пера равна 1 пикселю. Если ширина пера превышает этот размер, то перечисленные стили генерируют сплошные линии. [18]

Несомненно, что по различным пластам, особенно если они относятся к другим горизонтам, результирующие линии будут иметь различные направления. В таком случае выбирается направление по данным одного пласта или среднее по нескольким пластам с результирующими линиями примерно одного направления. [19]

Константы а. [20]

ЯМР высокого разрешения стали интенсивно развиваться лишь недавно, а парамагнитные сдвиги в кристаллических радикалах исследуются довольно давно. Естественно, что в кристаллическом состоянии анизотропные константы А, В и С не усредняются, и результирующая линия ЯМР поликристаллического парамагнетика получается довольно сложной. Однако трудности расшифровки спектра окупаются возможностью одновременного определения и изотропных, и анизотропных констант сверхтонкого взаимодействия. [21]

Ширина спектра люминесценции и сечение яынуждеиного перехода Fi / t - 4 ц / 2 иоиов Nd3 в лазерных стеклах яри различных температурах. [22]

Неодимовые стекла представляют собой структурно разупоря-доченные среды. Различия в характере окружения отдельных ионов Nd3 в стеклах вызывают разброс значений штарковых расщеплений энергетических уровней различных ионов Nd3, а также дисперсию излучательных вероятностей переходов для различных групп ионов. Таким образом, результирующие линии люминесценции и поглощения ионов в стеклах представляют собой наложение сдвинутых по частоте однородных контуров, соответствующих отдельным группам оптических центров. [23]

Форма спектральной линии. а-неискаженной. 6-наблюдаемой в случае П - обраэного резонатора. [24]

В таком резонаторе спектральная линия приобретает более сложную форму ( рис. 3, б), к-рая является результатом наложения двух линий, образованных пролетом частиц через каждый из концов резонатора. Эта суммарная ширина образует пьедестал результирующей линии. Ширина же узкой линии ( центр пика), определяющая точность измерений, зависит от полного времени пролета через резонатор. [25]

График поправок на ( ai - а2 дублет для разных функций. [26]

Дело в том, что компонента / С дает точно такую же линию, как и Ка, но сдвинутую на междублетное расстояние б ( 2 - at) S Ai и вДвое меньшей интенсивности. Наложение линий от двух компонент Ла - излучения приводит к тому, что результирующая линия будет уширена. [27]

Графическое сложение двух плоских потенциальных течений. [28]

Для плоского потенциального течения это суммирование может быть выполнено наглядно графически. Если известны конфигурации линий тока двух складываемых плоских потенциальных течений, то при наложении их на один чертеж они образуют сетку, по которой могут быть построены линии тока результирующего течения. Если чертеж ( рис. 1.28) построен так, что элементарные расходы между каждой парой линий тока равны: ДК ДК2, то результирующая линия тока получается как геометрическое место точек пересечений линий тока складываемых течений. [29]

В условиях выявившегося положения рукавообразных песчаных полос по отношению к береговой линии морского палеобас-сейна нетрудно представить направление миграции углеводородов, которое обычно является обратным моноклинальному погружению прибрежной зоны к центру бассейна. Такие полосы целесообразно разбуривать по системе треугольников, двигаясь по пути миграции углеводородов. Если первые скважины не вскрыли нефтяную или газовую залежь, то по количеству углеводородных газов в водах, а также по другим компонентам в системе треугольника скважин определяется результирующая линия максимума растворенных газов и других положительных показателей нефтегазо-носности. Например, по первому испытанному пласту получены следующие количества углеводородов в пластовой воде ( в %): скв. Как видно из графика ( рис. 46), газовая или газонефтяная залежь в данном пласте должна находиться к северо - востоку от скв. Затем приступают к перфорации следующего пласта, повторяя исследования, предварительно тщательно зацементировав первый пласт. [30]

Страницы: 1 2 3