Оптическая линия

Cтраница 2

Вторая мера определяет разрешающую способность числом пар оптических линий на 1 мм. В таком растре толщина линий и промежутки между ними должны быть одинаковыми. [16]

Точное математическое определение собственных поперечных мод в оптической линии задержки, как и в нерегулярных оптических линиях связи, затруднительно. Кроме того, вопрос математического определения собственных мод при решении таких конкретных задач, как расчет оптической линии задержки, практически несуществен. Ясно, что для решения данной задачи достаточно найти гауссов пучок, который будет мало расплываться при большом числе последовательных отражений. [17]

При помощи ЭВМ было просчитано несколько вариантов оптических линий задержки, рассчитанных приблизительно на 300 полных проходов. [18]

Согласование гауссовых пучков с помощью положительной. [19]

Пассивной оптической системой, требующей согласования, является также оптическая линия передачи. Здесь отсутствие согласования ведет к резкому увеличению энергетических потерь и к искажению характеристик ( частотных и пространственных) передаваемого излучения. [20]

Поскольку спектральная ширина лазерного источника является лимитирующей характеристикой для высокоскоростных протяженных одномодовых оптических линий, то в последнее время много усилий было направлено на создание монохромных лазерных диодов, пригодных для таких систем. Такого рода устройства имеют усовершенствованную структуру, усиливающую излучение на центральной длине волны и подавляющую излучение на боковых длинах волн. В лазере с распределенной положительной обратной связью используется встроенная дифракционная решетка, позволяющая усиливать фотоны ( испытывающие полное отражение на обоих зеркалах резонатора) только на резонансной длине волны. Таким образом, вынужденное излучение становится монохромным. В лазере С3 используется лазерный диод, кристалл которого разделен на две секции малым зазором. Каждая секция работает независимо, при этом излучения от каждой секции интерферируют между собой, что приводит к подавлению одних длин волн и к усилению сигнала на других длинах волн. [21]

Типовая установка с оптическим затвором для измерения временных зависимостей [ Р - поляризатор. А - анализатор. К - ячейка Керра. F - регистрирующее устройство ( например, пленка ]. [22]

Время задержки т относительно импульса включения может варьироваться при помощи оптической линии задержки, встроенной в один из каналов прохождения импульсов. Угол а между лучами возбуждения и сигнальным должен быть возможно меньшим для того, чтобы время разрешения не снижалось влиянием геометрии установки, имеющим порядок ( die) tg а, где d - поперечный размер изображения. [23]

При помощи расчетов на ЭВМ выяснены также некоторые технические характеристики оптической линии задержки, такие, как, например, устойчивость хода лучей по отношению к малым изменениям угла 7 - Оказалось, что исследованная конфигурация является весьма устойчивой по отношению к перекосам плоских зеркал, связанным с изменением угла 7 - При перекосах вплоть до 0 5 выходной пучок испытывает смещение не более половины своего поперечного размера. [24]

По полученным средним разностям отсчетов при свете с дистанции и из оптической линии получают расстояние по таблицам и формулам, приведенным в руководстве по пользованию прибором. [25]

Неупругое рассеяние фотонов на тепловых фононах в жидкости дает сдвиг по частоте оптических линий ( стоксовские и антистоксовские линии), отстоящих от рэлеевской линии ( упругое рассеяние) на частоту фононов. Классическая интерпретация бриллюэ-новского рассеяния основывается на дифракции света на тепловых акустических волнах. Так как дифракционная решетка перемещается, частота света получает доплеровский сдвиг, который численно соответствует частоте фононов, ответственных за рассеяние при определенном оптическом угле. [26]

Таким образом, для экранов I категории ( высшего значения) угловой размер оптической линии ( двух телевизионных строк) равен 1 2 мин. [27]

Типичное распределение точек пересечения луча с зеркалом. [28]

В дальнейшем при исследовании гауссова пучка в качестве главных плоскостей для простоты брались плоскости симметрии оптической линии задержки. [29]

R 2 102 см. Оказалось, что собственная мода конфокального резонатора не является собственным пучком оптической линии задержки, так как после ряда последовательных отражений она заметно расширяется. [30]

Страницы: 1 2 3 4 5