Cтраница 4
Первым ГЛОН, преобразующим излучение накачки СО2 - лазера, явился лазер на молекулах фтористого метила ( CH3F), о котором сообщили Чжан и Бриджерс в 1970 году. С этого момента непрерывно обнаруживаются все новые и новые лазерные молекулы, способные преобразовывать излучение СО2 - лазера, работающего как в непрерывном, так и в импульсном режиме генерации. Он содержит данные о 33 - х молекулах и 1721 - й лазерной линии и, тем не менее, не исчерпывает всей информации о молекулах, позволяющих получать лазерное излучение при оптической накачке. В табл. 3.1 и 3.2 приведены некоторые сведения о молекулах, которые можно считать основными средами ГЛОН в том смысле, что на них получены уровни мощности в непрерывном и импульсном режимах генерации, позволяющие проводить всевозможные прикладные исследования. [46]
Поэтому такие переходы слабо подвержены влиянию кристаллического поля. Кроме того, эти переходы запрещены в приближении электродипольного взаимодействия. Поэтому время спонтанной релаксации попадает в миллисекунд-ный, а не в наносекундный диапазон, как в случае электроди-польно разрешенных переходов. Обе указанные выше особенности приводят к следующим важным последствиям для лазерной генерации. Во-первых, безызлучательные каналы релаксации довольно слабы. Поскольку для трехуровневого лазера ( такого, как рубин с ионами Сг3 или ионы Ег34 на переходе Х1 54 мкм) критическая скорость накачки М / ср равна 1 / т [ см. (5.40) ], величина Wcp оказывается достаточно малой, чтобы обеспечить лазерную генерацию. Для четырехуровневого лазера ( такого, как на ионах Nd3 или Но3) пороговая скорость накачки Wcp пропорциональна 1 / от - 1 / сгтспонт. Согласно (2.116) и (2.80), имеем 1 / отСпонт - Av0, a небольшая ширина лазерной линии опять же подразумевает низкие значения пороговой скорости накачки. [47]