Токовый лист

Cтраница 1

Токовый лист - это бесконечно тонкий слой проводящей материи, ограниченный с обеих сторон изолирующей средой; электрические токи могут течь по листу и не могут его покинуть нигде, за исключением некоторых точек, называемых электродами. Через электроды осуществляется ввод токов в лист и вывод их из листа. [1]

Следовательно, в случае токового листа без сопротивления поверхностный интеграл от магнитной индукции сквозь любую замкнутую кривую, проведенную на поверхности листа, должен быть постоянным; это означает, что в каждой точке токового листа нормальная составляющая магнитной индукции остается величиной постоянной. [2]

Схема АП на цепочке траекторий в параллельном поверхности металла.| Радиочастотный размерный эффект в Rb при АП по цепочке траекторий. [3]

Нечетные всплески имеют антисимметричную форму вблизи токовых листов (9.10), а четные - симметричную. Благодаря переносу электромагнитного поля во всплески импеданс Z увеличивается в 1 85 раза. Между всплесками поле оказывается в ( D / 8) 1 / раз меньше, чем в максимуме. [4]

Предположим сначала, что нет внешних магнитных систем, действую щих на токовый лист. Тогда приходим-к случаю системы электрических токов в листе, предоставленных самим себе, но воздействующих друг на друга через взаимную индукцию и в то же самое время теряющих энергию из-за сопротивления листа. [5]

Слой проводника, заключенного между двумя соседними поверхностями тока некоторой системы, скажем системы К, называется токовым листом. [6]

Таким образом, если благодаря перемещению магнитов или изменению текущих поблизости токов магнитное поле каким-то образом меняется, то в токовом листе возникнут такие электрические токи, что их магнитное действие совместно с действием магнитов или токов в поле будет поддерживать неизменной нормальную составляющую магнитной индукции в каждой точке листа. Если же вначале не было никакого магнитного действия и не было токов в листе, то нормальная составляющая магнитной индукции всегда будет равна нулю во всех точках листа. [7]

Схема дрейфового движения эффективных электронов в наклонном к поверхности металла магнитном поле Н для механизма фокусировки. [8]

Соответствующие компоненты волнового пакета qn 2jtn / uext переносятся эффективными электронами в глубину металла, где когерентно складываются, образуя слабо убывающую и квазипериодическую систему токовых листов. [9]

Нанося последовательно все линии потока, начиная с той, для которой значение ф максимально, и кончая линией с наименьшим значением ф, мы разделим токовый лист на семейство контуров. Заменяя каждый из них соответствующей ему магнитной оболочкой, мы находим, что магнитное действие токового листа в любой точке, не находящейся в толще листа, такое же, как действие сложной магнитной оболочки, мощность которой в любой точке равна С ф, где С - некоторая константа. [10]

Если другая плоская поверхность, параллельная первой, заряжена до поверхностной плотности а и движется в том же направлении со скоростью и, она будет эквивалентна второму токовому листу. [11]

Для того чтобы пропускать конечный электрический ток, реальный лист должен иметь конечную толщину и потому должен рассматриваться как проводник, имеющий три измерения. Однако во многих случаях практически удобно находить электрические характеристики реального проводящего листа или тонкого слоя проводов, образующих катушку, исходя из характеристик токового листа, определенного выше. [14]

Чтобы вычислить индукцию магнитного поля внутри длинного соленоида, рассматриваем циркуляцию по прямоугольному контуру, одна сторона которого находится внутри, а другая снаружи соленоида. [15]

Страницы: 1 2