Ломер
Cтраница 2
Конфигурации данного типа играют важную роль в упрочнении, так как они представляют собой эффективные барьеры, у которых дислокации выстраиваются в плоские ( заторможенные) скопления. Данные, свидетельствующие о существовании барьеров Ломера - Коттрела ( полученные методом избирательного травления), были представлены в гл. Образование сжатых и растянутых дислокационных узлов. [16]
Эти микроорганизмы образуют слизи, которые, по своей структуре способны захва. & пельки нефти и ила, об-р ( аэуж а ломера MV по илотности-очень бл-декие к морской воде. [17]
BV по плоскостям ( ПО) обусловлено образованием скоплений дислокаций Ломера, что приводит к появлению в плоскостях ( 110) микротрещин и облегчает раскалывание по этим плоскостям. [18]
Деформационное упрочнение при пластической деформации возникает из-за затруднения движения дислокаций, когда исчерпываются возможности скольжения ( двойникования) в данных плоскостях. При этом происходит повышение плотности и увеличение кривизны дислокаций, образуются точечные дефекты и барьеры типа Ломера - Коттрелла, фрагменты и пересечения плоскостей скольжения, ступеньки на дислокациях, узлы и другие сложные дислокационные построения. [19]
Из уравнений ( 12) - ( 14) следует небольшое уменьшение Ев с толщиной, что доказывается на примере тонких пленок. Кавамура и Адзума [78] нашли, что анодно окисленные пленки алюминия подчинялись уравнению ( 12), тогда как Ломер [70] и Меррил и Вест [71] установили, что подобные пленки подчинялись уравнению ( 13) с р1 0 3; Вивер и Маклеод [63] нашли, что поведение напыленных пленок NaCl, NaF и криолита соответствует уравнению ( 12); пленки из этих материалов были поликристаллическими с границами кристаллитов, регулирующими пробой. [20]
Большинство теорий деформационного упрочнения посвящены анализу именно II стадии, где картина пластической деформации особенно сложна. Здесь действуют все возможные механизмы торможения, но главным, по-видимому, все-таки является образование скоплений, сплетений и упругое взаимодействие дислокаций у барьеров ( в частности, Ломера - Коттрелла), в результате чего запираются дислокационные источники, и продолжение деформации требует непрерывного прироста внешнего напряжения. [21]
Получившаяся в результате встречи двух растянутых дислокаций новая растянутая дислокация ( см. рис. 40 6) имеет форму клина. Клинообразный дефект упаковки в каждой из плоскостей скольжения ограничен хвостовыми частичными дислокациями Шокли Z) p и б С. Совокупность трех частичных дислокаций в клинообразном дефекте упаковки называют дислокацией Ломер - Коттрелла. Для этой дислокации плоскость [100], в которой лежит линия рб дислокации и ее вектор Бюргерса, не является плоскостью скольжения и в ней не находятся хвостовые дислокации Шокли. [22]
 |
Модель ползучести Виртмана. [23] |
В 1955 - 57 гг. Виртман [103,191] предложил два варианта теории ползучести, основанные на предположении, что скорость ползучести контролируется переползанием дислокаций, но что при этом главную роль играет скольжение. В первом варианте модели [ 191] предполагалось, что дислокационные скопления образуются перед барьерами Ломера - Коттрелла, Универсальность этой модели была ограничена: в ГПУ-металлах, а также в металлах с ОЦК-решеткой барьеры Ломера - Коттрелла образовываться не могут. [24]
 |
Модель ползучести Виртмана. [25] |
В 1955 - 57 гг. Виртман [103,191] предложил два варианта теории ползучести, основанные на предположении, что скорость ползучести контролируется переползанием дислокаций, но что при этом главную роль играет скольжение. В первом варианте модели [ 191] предполагалось, что дислокационные скопления образуются перед барьерами Ломера - Коттрелла, Универсальность этой модели была ограничена: в ГПУ-металлах, а также в металлах с ОЦК-решеткой барьеры Ломера - Коттрелла образовываться не могут. [26]
Как известно, пластическая деформация металлов при низких температурах осуществляется в результате размножения и перемещения дислокаций. При движении дислокации преодолевают различного рода препятствия. Дислокации прежде всего должны преодолеть потенциальные барьеры, связанные с периодическим расположением атомов в идеальной кристаллической решетке. Необходимые для этого напряжения называют напряжениями Пайерлса - Набарро или сопротивлением трения решетки. Помимо этого, дислокации на своем пути преодолевают различного рода препятствия, не свойственные идеальной решетке, такие как лес дислокаций, пороги винтовых дислокаций, барьеры Ломера - Коттрелла, выделения вторых фаз, искажения решетки, обусловленные растворенными атомами. Преодоление этих барьеров может осуществляться путем прорыва через них дислокаций, а также путем поперечного скольжения и переползания дислокаций. [27]
Получившаяся в результате встречи двух растянутых дислокаций новая растянутая дислокация ( см. рис. 40 6) имеет форму клина. Клинообразный дефект упаковки в каждой из плоскостей скольжения ограничен хвостовыми частичными дислокациями Шокли Z) p и б С. Совокупность трех частичных дислокаций в клинообразном дефекте упаковки называют дислокацией Ломер - Коттрелла. Для этой дислокации плоскость [100], в которой лежит линия рб дислокации и ее вектор Бюргерса, не является плоскостью скольжения и в ней не находятся хвостовые дислокации Шокли. Ломер - Коттрелла, неподвижны и прочно закреплены по всей длине, так как она представляет собой жесткую связь двух плоскостей скольжения. Эту дислокацию называют сидячей. [28]
Страницы: 1 2