Cтраница 1
Лонгвелла, хотя фактически расхождение между экспериментальными данными несколько меньше. Это заставляет предположить, что скорости тепловыделения в случае предельных углеводородов подобны. Ниже приводятся скорости реакций и объемные скорости тепловыделения в системах при стехиомет-рических составах горючих смесей. [1]
Лонгвелл и Хоттель энергию активации Е считают равной примерно 40 ккал / моль. [2]
Лонгвелл ПО ] исследовал распылииание углеводородных топлив с помощью форсунок этого типа, применяя метод замораживания части факела. [3]
Поскольку в опытах Лонгвелла были достигнуты очень высокие скорости горения, им высказано предположение о том, что эти скорости ограничиваются кинетикой самой реакции. Эти скорости являются самыми высокими, каких только можно достичь в технических реакторах, и заслуживают подробного изучения, так как при этом могут быть найдены пути улучшения организации процесса сжигания. Высокая мощность реактора свидетельствует о том, что скорость горения обусловливается главным образом интенсивным рециркуляционным смешением горячих продуктов сгорания с поступающей в систему свежей смесью. [4]
Но в опытах Лонгвелла расчетные потери давления достигали 90 % от АР / Р, в связи с чем непосредственное использование такой установки на практике связано с трудностями. [5]
Этот результат подтверждает вывод Лонгвелла, Ченеви, Кларка и Фроста [8] о том, что средний гидравлический радиус препятствия является его характеристическим размером при стабилизации турбулентного пламени. [6]
Сферический реактор почти аналогичен реактору Лонгвелла и Вейсса [1]; схематически он показан на фиг. Стенки реактора с внутренним диаметром 75 мм были изолированы слоем огнеупорного материала плиманит толщиной 25 мм. Этот материал обладает предельной температурой 1970 К. [7]
Температурную поправку производили к 300 К, а в некоторых случаях - к 400 К, пользуясь данными Лонгвелла [1], но, так как в данной работе использовалось другое топливо, указанная поправка не совсем точна. [8]
Анализ критической зоны был произведен в работе [15], а Норин и Мартин [12] для этой цели пользовались концепцией о гомогенном реакторе Лонгвелла. Расположение критической зоны в застойной области подтверждается экспериментами. Для этого в различных точках локально вводились дополнительные количества топлив с помощью медицинской иглы. [9]
Из табл. 2 видно, что реактор А по размерам и форме сходен с камерой сгорания внутренним диаметром 75 мм, которую использовал Лонгвелл. [10]
Он также считает, что зона рециркуляции и зона смешения имеют очень большое значение для процесса стабилизации пламени. Лонгвелл кратко останавливается на опытах по определению скорости тепловыделения и состава в следе препятствий и делает заключение, что вся зона рециркуляции не может быть однородной. Однако наиболее важной зоной является, несомненно, зона смешения, как на это указывают Жукоский и другие исследователи. Он отмечает, что статья Вейсса и сотрудников, в которой сообщается о результатах опытов с топливом с различной реакционной способностью, свидетельствует о том, что важным химическим фактором в процессе стабилизации является скорость реакции, а не задержка зажигания или скорость ламинарного пламени. Он делает вывод, что более глубокое изучение процессов в зоне смешения и суммарных скоростей реакции в сферическом реакторе может в конечном счете привести к созданию полной аналитической модели для стабилизации пламени. [11]
Объемное горение можно наблюдать в искусственно созданных устройствах, в которых с помощью специальных мероприятий обеспечиваются условия для быстрого смешения продуктов сгорания и свежей смеси. Некоторым приближением к такому устройству является так называемый реактор Лонгвелла. Прямые экспериментальные наблюдения объемного горения в свободных потоках отсутствуют. Объясняется это весьма высокими требованиями, предъявляемыми объемной моделью к мелкомасштабности турбулентного потока. [12]
Опубликовано несколько теорий ( Маллинс [5], Сполдинг [6], Лонгвелл, Фрост и Вейсс [7]), в которых авторы описывают стабилизацию, пользуясь физической моделью и некоторыми характеристиками горения топлив. В этих теориях достаточно точно учитывается уже известное влияние давления, скорости и размеров стабилизатора. Хотя в каждой из этих теорий в той или иной мере принимается во внимание реакционная способность топлива, до настоящего времени опубликовано очень мало работ, в которых освещались бы результаты систематического изучения влияния этого фактора. Кроме того, можно ожидать, что в каждой из этих теорий принимаются различные влияния тепловых потерь из зоны стабилизации. [13]
Процессы стабилизации изолированным и неизолированным полыми стабилизаторами сравниваются на фиг. Здесь коэффициент нагрузки, который, как показали Вейсс и Лонгвелл [3], является весьма полезным при обработке данных по стабилизации, полученных на полом стабилизаторе, представлен в зависимости от коэффициента избытка топлива в момент срыва. [14]
Очень важные результаты относительно турбулентных пламен были получены недавно Дж. Лонгвеллом, показавшим, что при очень высокой интенсивности турбулентности турбулентное горение приближается к гомогенному объемному горению, при котором фронт пламени исчезает и скорость выделения тепла лимитируется только скоростью кинетической реакции [ 26, стр. Лонгвелл экспериментально показал, что скорость выделения тепла в стехиометрических топливо-воздушных сме-сях, ограниченная только скоростью реакции, составляет около 330 - 10е ккал / м3атм - час и пропорциональна приблизительно квадрату абсолютного давления. Полученная величина на порядок больше, чем скорости выделения тепла в используемых на практике горелочных устройствах; она возрастает с увеличением давления настолько быстро, что будет ограничивать скорость горения только лишь при давлениях, значительно ниже атмосферного. [15]