Лоренциан

Cтраница 2

В частотном представлении им соответствует чисто лоренцева форма линий, а наблюдаемая форма линий, обусловленная намагниченностью ДМг TAN, является суперпозицией N лоренцианов. [16]

В сумму (3.31) основной вклад вносит окрестность значения п ( не обязательно целого), для которого выполняется условие соп о со: в этой точке лоренциан имеет максимум. [17]

Сигнал N ( T, наблюдаемый во время-задержанной спектроскопии при различных значениях г. Для простоты все кривые нормированы. В действительности, как следует из формулы, максимумы кривых, которые соответствуют большим значениям т, существенно меньше. Тем не менее, сужение линии может оказаться полезным ( Figger. [18]

То есть, когда мы выполняем вышеописанную процедуру, накапливая фотоны, испущенные на переходе а) -) с), начиная от IQ до бесконечно большого времени, то возвращаемся к обычному лоренциану с шириной 7об - Этот результат обнадеживает, так как во многих экспериментах именно 7аб определяет разрешение. [19]

Перестроечная кривая лазера с насыщающимся поглотителем. Если поглотитель сильно насыщен в пределах ширины упогл, то в центре лэмбовского провала появляется максимум ( обращенный лэмбовский провал. [20]

В обшем случае резонансные частоты усилителя и поглотителя не совпадают. Тогда максимумы двух лоренцианов в (3.121) достигаются при разных частотах, и кривая I ( v) становится асимметричной. Например, в Не - Ne-лазере используют поглощающую ячейку с неоном при низком давлении. Но при меньшем давлении газа меньше и ударное уширение 7 гл - В то же время в усиливающей среде резонансная линия за счет давления не только уширена, но и сдвинута. [21]

Точный расчет по формуле ( 1 1) приводит полностью к ожидаемым результатам. Уширенные линии всегда можно представить в виде суперпозиции двух лоренцианов, амплитуды и комплексные частоты соь о) 2 которых зависят от скоростей переходов РАВ и Р ВЛ. [22]

В точном выражении (4.71) эти значения изменяются за счет полевого уширения. При Д, Ф О вырождение снимается - положения максимумов лоренцианов не совпадают. [23]

Дисперсионная часть уравнения Коула-Коула, подобно лорен-циану, уменьшается до половинного значения максимальной величины А при v vc ( частота прецессии), при которой на экспериментальной кривой появляется точка перегиба. Однако при Р2 выражение Коула-Коула меньше изменяется с изменением v, чем лоренциан. [24]

Здесь спользованы те же обозначения, что и в разд. Величины N, I, т ] имеют тот же физический смысл, лишь лоренциан в (2.102) по сравнению с (2.37) имеет другой аргумент и учитывает зависимость от скорости. [25]

Диаграммы для описания пересечения уровней в Л - снстеме. Спонтанное излучение не имеет особенностей, а для индуцированных внешним полем процессов пересечение уровней сказывается так же, как и в V-системе. [26]

Используемое разложение рпт по теории возмущений можно представить, как на рис. 4.14. Видно, что все элементарные процессы совпадают с разобранными ранее. При этом переход р22 - рж идет через элемент р20, и для наблюдаемой величины ( аналогично 53 в ( 4.100 в)) имеем произведение двух лоренцианов. Таким образом, все микроскопические процессы, проявляющиеся в V-системе, имеют место и для Л - системы. Поэтому качественное влияние индуцированных переходов на поглощение при пересечении уровней одинаково в этих случаях. Сами выкладки совершенно аналогичны проведенным ранее. [27]

Аналогично тому, как в (2.33) скорость переходов была пропорциональна L ( A), в нашем случае по-лучам скорость в виде суммы двух слагаемых, но с аргументами лоренциана Д kvl В этом разделе нас будут интересовать лишь результаты стационарной задачи, поэтому предположение об адиабатическом разделении временных шкал необязательно. [28]

Первый член в (4.17) описывает доплеровский контур линии с разрешением 721 т - е - дает результат линейной спектроскопии. Второй член - это нелинейный отклик. Как видно, он представляет собой произведение двух лоренцианов, ширина одного из которых определяется полевым ущирением. [29]

Экспоненциальный распад приводит к лоренцевской форме спектральной линии. Отсюда, в частности, следует, что у спектра не существует второго момента. В реальных физических системах должен существовать некоторый механизм, обрезающий крыло лоренциана. [30]

Страницы: 1 2