Луч - волна
Cтраница 3
После прохождения через пластинку и линзу эти лучи попадают в разные точки экрана. Рассмотрим один из этих лучей, составляющий угол 6 с главной оптической осью линзы. В результате многократных отражений на гранях пластинки этот луч разделяется, как видно из рис. 10.2, на последовательность параллельных между собой лучей. Амплитуды соответствующих этим лучам волн быстро убывают. Все эти лучи после прохождения через линзу собираются в одной и той же точке А фокальной плоскости. [31]
 |
Интерференция света в точке А обусловлена лучом, вышедшим из точечного источника 5 под углом 6. [32] |
После прохождения через пластинку и линзу эти лучи попадают в разные точки экрана. Рассмотрим один из этих лучей, составляющий угол 0 с главной оптической осью линзы. В результате многократных отражений на гранях пластинки этот луч разделяется, как видно из рлс. Амплитуды соответствующих этим лучам волн быстро убывают. Все эти лучи лосле прохождения через линзу собираются в одной и той же точке А фокальной плоскости. [33]
Дальность такой связи определяется углом, под которым волны падают на границу ионосферы ( и отражаются от нее): чем больше угол падения тем больше дальность скачка. Экономичность же связи достигается благодаря тому, что при правильном выборе длины волны поглощение энергии в слоях ионосферы на коротких волнах незначительно ( гораздо меньше, чем на средних волнах), а потому в пунктах возвращения отраженных волн к Земле напряженность их поля может оказаться достаточной для приема даже при сравнительно небольшой мощности передатчика. Здесь изображаются лучи распространения короткой волны, частота которой выше критической частоты слоя ионосферы. Крутизну падения мы будем оценивать не углом падения 6j ( см. рис. 7 - 5), а углом возвышения 8, который образован между лучом волн и касательной прямой к поверхности Земли в пункте излучения. [34]
В качестве начальной волновой функции берется функция, имеющая на бесконечности вид суммы плоской и выходящей сферической волн, в качестве конечной - функция, имеющая на бесконечности вид суммы плоской и входящей сферической волн. Огибающая классических траекторий конечного состояния представляет собой параболу с вершиной на оси Z ( см. фиг. В верхней части фигуры показана классическая траектория, являющаяся лучом волны конечного состояния. Z, с осью параболы противоположна аналогичной связи направления движения с осью, огибающей в начальном состоянии. Среди начальных и конечных траекторий имеется одна траектория, которая, как показано на фигуре, входит в оба семейства. Так как задача трехмерна, то возникающую картину нельзя полностью изобразить на фигуре. На самом деле параболы должны быть заменены параболоидами вращения. [35]
Страницы: 1 2 3