Обыкновенный луч

Cтраница 3

Так как светопреломление для обыкновенного луча не изменяется в зависимости от ориентировки, то показатель No 1 5442 ( для белого света показатель примерно тот же самый, что и для натрового света) является постоянным во всех разрезах и может быть использован для точных сравнений. [31]

Таким образом, для обыкновенного луча одноосный кристалл является изотропной средой, показатель преломления которой не зависит от направления распространения луча, а для необыкновенного луча - анизотропной средой, и лишь вдоль оптической оси обыкновенный и необыкновенный лучи распространяются с одинаковой скоростью. [32]

Поэтому при любом направлении обыкновенного луча электрический вектор его ориентирован одинаково по отношению к оптической оси и скорость его не зависит от направления. Поэтому, вообще говоря, его направление составляет тот или иной угол с осью ( от нуля до 90), в зависимости от направления луча. [33]

В одноосном кристалле скорость обыкновенного луча v, численно одинакова но всем направлениям: и - с / п, , где п const показатель преломления кристалла для обыкновенного луча. Соответственно скорость необыкновенного луча численно равна vf - c / ne, где пе показатель преломления кристалла для необыкновенного луча. [34]

Поэтому при любом направлении обыкновенного луча ( на рисунке указаны три направления: 1, 2 и 3) вектор Е образует с оптической осью кристалла прямой угол. Изображая скорость обыкновенного луча в виде отрезков, отложенных по разным направлениям, мы получим сферическую поверхность. На рис. 136.2 показано пересечение этой поверхности с плоскостью чертежа. [35]

Это имеет место для обыкновенного луча и не соблюдается для необыкновенного луча. Заметим еще одну особенность распространения света в анизотропных средах: направление распространения необыкновенной волны не перпендикулярно к ее фронту. [36]

Поэтому при любом направлении обыкновенного луча ( на рисунке указаны три направления: 1, 2 и 3) вектор Е образует с оптической осью кристалла прямой угол, и скорость световой волны будет одна и та же, равная v0 - c / Y A. Изображая скорость обыкновенного луча в виде отрезков, отложенных по разным направлениям, мы получим сферическую поверхность. На рис. 136.2 показано пересечение этой поверхности с плоскостью чертежа. [37]

Декремент затухания 8, [ Л. 15 ]. [38]

Верхний знак относится к обыкновенному лучу, затухание которого меньше. [39]

Николя параллельно боковым ребрам, обыкновенный луч ( п0 1 658 для А 589 mjii) претерпевает полное внутреннее отражение на границе с бальзамом ( п 1 55), необыкновенный луч, имеющий в данном случае пе1 52, слабо отражается на границе кристалла с бальзамом и большей частью проходит через слой бальзама и выходит из призмы. Отраженный обыкновенный луч для правильного действия призмы должен в возможно большей степени поглотиться на боковых гранях кристалла, для чего последние покрываются черным лаком, приготовленным на веществе с п 1 658, во избежание заметного обратного отражения обыкновенного луча. Призма Николя ( или н и к о л ь) действует как поляризатор только для ограниченного конуса падающих лучей, непараллельных боковым ребрам. [40]

Образование зоны молчания на коротких волнах. [41]

В случае поперечного магнитного поля обыкновенный луч ( с составляющей вектора электрического поля, направленной вдоль вектора напряженности магнитного поля земли Н0) не испытывает влияния магнитного поля. Необыкновенный луч оказывается эллиптически поляризованным и при этом имеет компоненту вдоль направления распространения радиоволн. [42]

В примерах II и III обыкновенный луч поляризован в плоскости падения, необыкновенный луч - перпендикулярно плоскости падения. [43]

В соответствии с этим, обыкновенный луч отражается полностью и направляется в сторону, и только один необыкновенный луч проходит сквозь призму. [44]

Из рис. 136.4 следует, что обыкновенный луч о совпадает с нормалью к соответствующей волновой поверхности. Необыкновенный же луч е заметно отклоняется от нормали к волновой поверхности. [45]

Страницы: 1 2 3 4