Главные лучи

Cтраница 2

Очевидно также, что структура приведенных выше аберрационных коэффициентов такова, что при рассмотрении сингулярных случаев нулевого и бесконечного увеличений ( главные лучи) необходима особая тщательность. Эти случаи будут подробно проанализированы в частном случае сферической аберрации. В связи с этой проблемой хотелось бы отметить тот факт, что в уравнениях (5.65) и (5.66) аберрации записаны как функции начальных значений Х0, Х0, У0 и У /, так как X ( z) и Y ( z) были выражены в (5.43) и (5.44) через эти величины. Однажо как было упомянуто выше, возможны любые другие способы выбора пары решений уравнения параксиальных лучей. Если определять решения в плоскости изображения, то это равносильно направлению движения от изображения к предмету. Тогда аберрации возникнут в плоскости предмета и будут функциями начальных значений в плоскости изображения. [16]

В частности, можно сохранить условие солинейности между лучами, а также условие сопряженности осей, понимая под этим сопряженность главных лучей входящего и выходящего наклонных пучков; принимая главные лучи идущими в меридиональной плоскости, можно наложить условие симметрии относительно меридиональной плоскости, вытекающее из центрированности оптической системы. [17]

К определению узловых точек в меридиональной плоскости. [18]

При этом произойдет поворот главного луча как в пространстве предметов, так и в пространстве изображений на одинаковый малый угол и точки пересечения старого и нового главных лучей определят положение узловых точек как оснований перпендикуляров, опущенных из центра поверхности на падающий и преломленный главные лучи. [19]

Когда апертурная диафрагма D расположена вблизи фокальной точки линзы ( рис. 7.18 6), изображение диафрагмы в пространстве предметов удалено в бесконечность: через центр диафрагмы пройдут те лучи, которые до линзы шли параллельно оптической осн. Главные лучи ( через центр диафрагмы) действующих световых пучков, формирующих изображения предметов А и В. Изменение расстояния до предмета влияет в этом случае только на резкость изображения, но ие на его размеры. Такая перспектива применяется в измерительных микроскопах. [20]

Некоторые главные точки голограммы. [21]

В сопряжении типа I нас интересуют сопряженные пространства восстанавливающего источника и прямого изображения. Главные лучи здесь позволяют определить положение прямого изображения, связанное с положением точечного восстанавливающего источника. Это представляет интерес, когда необходимо определить влияние сдвига восстанавливающего источника как в голографи-ческой микроскопии, так и при исследовании голографических деформаций, связанных со смещением восстанавливающего источника или голограммы, при рассмотрении голографических аберраций формирования изображения матричными голографическими элементами и при записи или восстановлении с помощью протяженных источников. [22]

Требуется рассчитать систему со следующими характеристиками: Г 6х, tg 2 wl 6, длина системы L 750 - f - - г 780 мм, диаметр выходного зрачка D 4 мм и t3p не менее 15 мм, входной зрачок всей системы совпадает с оправой объектива ( фиг. Главные лучи делят в точке Р расстояние d3 пополам и вследствие симметричности хода между компонентами автоматически исправляется кома, дисторсия и хроматизм увеличения. [23]

Из рис. 2 видно, что розы направлений изогипс и изоом близки друг к другу. При этом Главные лучи роз ориентируются в направлении элементов залегания Туймазинской структуры. Отсюда в соответствии с данными других исследователей следует вывод, что тре-щиноватость контролируется структурным фактором: зоны равной интенсивности трещиноватости направлены по простиранию структуры. Вкрест простирания структуры, а именно по падению, трещи-новатость на рассматриваемом участке растет, что видно из карты приведенных изоом. [24]

На рис. 58, б пунктиром показан ход главных лучей пучков при повороте решетки из начального положения вокруг оси С против часовой стрелки. При вращении решетки главные лучи падают на зеркала I и II каждый раз в разных точках, и во избежание виньетирования пучков необходимо увеличивать горизонтальные размеры зеркал. К тому же изменяются направления осей пучков, поступающих в монохроматор и выходящих из него, что требует увеличения апертуры как осветительной системы, так и системы, направляющей свет на приемник излучения. [25]

Интерферограмма волновых абер - ВОМ. Передний фокус такого раций в зрачке объектива 40 X 0 65 окуляра лежит внутри си. [26]

Окуляры Гю ii - г е н с а лишены указанного недостатка. Первая линза, коллектив, собирает главные лучи, выходящие из зрачка объектива, поэтому вторая, глазная, линза имеет небольшой диаметр. [27]

Оптическое изображение пространства в общем случае представляет центральную проекцию, при которой предметы одинаковой величины изображаются тем меньше, чем дальше они расположены. Если центр перспективы перемещен в бесконечность, то главные лучи становятся параллельными: получается парал. [28]

Аппроксимирующие ф-ции позволяют вычислить оптич. Их подставляют в параксиальные ур-ния траекторий электронов, вычисляют главные лучи и определяют кардинальные элементы линз. На рис. 2, в представлены главные лучи и построение изображений для предмета, находящегося в поле линзы: главный луч 1, касательная к к-рому в точке плоскости предмета A ( zz0) параллельна оси z, и луч 2, касательная к к-рому в сопряженной точке изображения B ( S ZI) параллельна той же оси. Главная плоскость Hi проходит через точку пересечения двух касательных к главному лучу 1 в сопряженных точках предмета и изображения. Кардинальными элементами являются также точки мнимых фокусов F0 и Fit в к-рых с оптич. Такое построение остается в силе для любых координат предмета z0, если положение кардинальных элементов фиксированное. В противном случае для каждого положения предмета необходимо заново находить кардинальные элементы. [29]

Такими же свойствами обладают и концентрические поверхности. Они так же строго свободны от астигматизма при произвольном положении предмета, если главные лучи проходят через общий центр этих поверхностей. [30]

Страницы: 1 2 3