Краевые лучи

Cтраница 3

Освещение косым светом с помощью ирисовой диафрагмы конденсора показано на рис. 75, бив. Центральная часть светового пучка исключена эксцентрическим смещением диафрагмы. В освещении объекта участвуют только краевые лучи, которые по выходе из конденсора падают под острым углом к поверхности препарата. [31]

Общий вид микроскопа МИМ-8. [32]

На рис. 36 показано устройство микроскопа. Ближе к источнику света помещен откидной поляризатор 1 для исследования шлифов в поляризованном свете, затем апертурная диафрагма 2, линза иллюминатора, полевая и кольцевая диафрагмы 3, установленные на одной пластинке. Для исследования в темном поле пластинку вставляют так, чтобы кольцевая диафрагма находилась на пути лучей и отделяла только краевые лучи. [33]

На рис. 8 показано устройство микроскопа. Ближе к источнику света помещен откидной поляризатор / для иоследо. При необходимости исследования в темном поле пластинку вдвигают так, чтобы кольцевая диафрагма становилась на пути лучей и отделяла краевые лучи. [34]

Если изображение получается при помощи не только параксиальных лучей ( п на рис. 4.47, а), но и краевых лучей ( k), то Стигматичность нарушается: лучи, вышедшие из одной точки предмета, не пересекаются в одной точке. Различают: а) продольную аберрацию, когда изображение точки растянуто вдоль оптической оси, и б) поперечную - когда изображение деформировано в перпендикулярном направлении. Собирающие линзы дают изображение параксиального пучка лучей дальше, чем краевых, а рассеивающие линзы - наоборот, отбрасывают дальше краевые лучи. Благодаря этому удается, комбинируя выпуклые и вогнутые линзы, ослабить сферическую аберрацию. [35]

Поскольку кривизна эквипотенциальных поверхностей электрического поля увеличивается по мере удаления от оси трубки, удаленные от оси электроны, движущиеся в области с большей, кривизной эквипотенциальных линий, отклоняются электрическим полем к оси трубки сильнее, чем центральные. Эго явление, называемое сферической аберрацией, приводит к размытости пятна и увеличению его размеров. Для борьбы с ним внутри ускоряющего электрода, первого анода и на входе второго анода устанавливают диафрагмы с небольшими отверстиями, срезающие краевые лучи. [36]

Составные цвета в дифракционном и призматическом спектрах располагаются различно. Из (180.3) следует, что з дифракционной решетке симус угла отклонения пропорционален длине волны. Следовательно, красные лучи, имеющие большую длину волны, чем фиолетовые, отклоняются дифракционной решеткой сильнее. Поэтому краевые лучи отклоняются призмой слабее, чем фиолетовые. [37]

Конструкцию другого типа создал Султанов [4-6], проектируя на фотопластинку в масштабе 1: 1 штриховой растр с помощью репродукционного объектива через вращающееся зеркало. Ход лучей в такой системе показан на фиг. Если свет, попадающий на растр, при развертке изображения вращающимся зеркалом должен быть использован непосредственно за растром, следует установить конденсорную линзу, функция которой заключается в изображении выходного зрачка первого объектива на входном зрачке второго. Таким образом, на входном зрачке второго объектива изображаются и краевые лучи, которые при отсутствии линзы миновали бы репродукционный объектив. Вследствие того что масштаб изображения системы 1: 1, относительное отверстие этого объектива должно быть в 2 раза больше по сравнению с первым. Если вращающееся зеркало должно регистрировать процесс с максимальной скоростью, размеры его не должны быть слишком большими. Полезное относительное отверстие априори определяется скоростью регистрации и прочностью материала, из которого изготовлено вращающееся зеркало. Осложняющее условие для оптической системы состоит в требовании сформировать изображение тонких ( 0 01 мм) линейных элементов с достаточной резкостью по всему полю. Применение репродукционного объектива, как это сделано в камере Султанова, не исправляет сферической аберрации конденсорной линзы. Султанов, исследуя главным образом процессы детонации, достигал частот съемки 108 кадр / сек; в качестве верхнего предела частоты он указал величину 5 - Ю8 кадр / сек. Полученные им последовательности содержат 15 кадров. Однако следует иметь в виду, что полностью исключить повторное экспонирование трудно. [38]

Уже указывалось, что на линзы рассеивателя падают расходящиеся пучки лучей, представляющие собой ЭО точек поверхности отражателя. Однако, рассматривая одну точку линзы ( см. рис. 5.33), можно сделать заключение о том, что на нее тоже падает пучок лучей. Причем этот пучок образуется рядом точек отражателя, посылающих по одному лучу на рассматриваемую точку. Одна точка отражателя пошлет на рассматриваемую точку линзы осевой луч ЭО, другие точки пошлют на ту же точку краевые лучи своих ЭО и, наконец, имеются точки, посылающие промежуточные лучи между осевыми и краевыми лучами. Совокупность лучей, посылаемых на точку линзы группой точек отражателя, образуют падающий пучок лучей, угловые размеры которого Рис 533 профильное сечение равны угловым размерам ЭО участ - главной меридиональной ка отражателя действующего на эту точку. [39]

Дифракция на большом отверстии в экране, эффекты в прямом. [40]

Дифракция возмущает эту геометро-оптическую картину. На границе между освещенной областью справа от экрана и тенью появляются зоны полутени, заштрихованные на рис. 23.1, а. Такие же зоны возникают и в отраженном поле. В областях вне полутеневых переходных зон имеют место дифракционные лучи, как бы излученные краем экрана. Краевые лучи интерферируют с падающими и отраженными лучами; те и другие вместе составляют лучевую структуру поля. В областях А - лучи падающие, отраженные и лучи от краев, нижнего и верхнего; в областях В, С - лучи падающие и краевые; в D - только краевые дифракционные лучи. [41]

Отношение размера отверстия к первой зоне Френеля определяет характер поля. Л - поле геометрооптиче-ское. В - френелевское. С - фр аунгоферовское. [42]

Фрелеля в плоскости начального поля растет. Будем по определению считать, что точка 23.2. К определе-наблюдения т находится на границе нию гРанш ы полутени, между лучевой областью и полутеневой зоной, если светящееся пятно а. Дальше двигаться вдоль луча мы уже не имеем права, так как при больших z геометрическая оптика отказывает. Можно условно считать, по аналогии с рассмотренной в § 7 эталонной задачей, что полутеневая зона симметрична относительно луча, который коснулся края экрана. Вне иолутеневой зоны поле вновь имеет лучевую структуру; краевые лучи как бы выходят от края, проникая сквозь полутень. [43]

Страницы: 1 2 3