Cтраница 3
Может возникнуть и другая ситуация. В этом случае весь процесс разыгрывается внутри центра, решетка же основания люминофора играет более пассивную роль. Такую люминесценцию мы будем называть внутрицентровой или не рекомбинационной люминесценцией. [31]
Было показано, что возникающая при освобождении носителей заряда из мелких ловушек термолюминесценция имеет рекомбинационный характер и спектральный состав ее совпадает со спектральным составом рентгенолюминесценции при соответствующей температуре. Воздействие на кварцевые стекла, окрашенные при 100 К, светом с длиной волны 2.15 эв вызывает обесцвечивание полос поглощения 2.3 и 3.9 эв. Как и следовало ожидать, по мере разрушения центров окраски спадает и интенсивность рекомбинационной люминесценции. [32]
Все сказанное относится к электронам, стабилизированным в полярных матрицах. Механизм стабилизации электронов в неполярных средах, например в углеводородах, не вполне ясен. Вероятно, в облученных углеводородах электроны стабилизируются в межмолекулярных ловушках. На это указывают следующие данные: более эффективная стабилизация электронов в аморфной фазе [44]; влияние предварительной релаксации на выход стабилизированных электронов при у-облучении 3-метилпентана [116]; наличие эффекта Гуддена - Поля ( рекомбинационная люминесценция под. [33]
Как уже отмечалось, положение зеленой полосы ZnS-Cu и синей полосы ZnS-Ag одинаково у люминофоров с различными соактива-торами. Отсюда можно сделать вывод, что дефекты, образованные активатором и соактиватором, находятся на значительном расстоянии друг от друга. В частности, если рассматривать ZnS-Cu - фосфор как твердый раствор CuCl в ZnS, то это означает, что CuCl диссоциирует в решетке ZnS подобно диссоциации NaCl при растворении в воде. Как видно из сопоставления рис. 47 с энергетической диаграммой кристаллофосфора, изображенной на рис. 6, заселенные при отсутствии возбуждающего излучения акцепторные уровни Cuzn отвечают уровням центра свечения, а свободные уровни Cls - ловушкам для электронов, или уровням захвата. Таким образом, принимаемая нами кристаллохимическая модель люминофора соответствует его энергетической модели, в основе которой лежат результаты изучения кинетики рекомбинационной люминесценции. [34]
Далее процесс преобразования энергии протекает так же, как и при катодолюминесцен-ции. Однако глубина проникновения возбуждающего излучения и плотность возбуждения оказываются в этих двух случаях существенно различными. Катодные лучи проникают обычно очень неглубоко: толщина возбуждаемого ими слоя измеряется величинами порядка одного, максимум 5 мкм. При этом они, как правило, дают высокую плотность возбуждения. Рентгеновы и гамма-лучи, напротив, обладают большой проникающей способностью, возбуждая слои кристаллофосфоров толщиной от десятых долей миллиметра и более. При этом плотность возбуждения в реальных условиях оказывается на несколько порядков ниже, чем при катодном возбуждении. По этой причине рентгенолюминесценция значительно более чувствительна к эффектам внешнего тушения, чем катодо-люминесценция. Вместе с тем благодаря большой толщине возбуждаемого слоя световой поток достаточно велик для проведения необходимых оптических измерений. Следовательно, возбуждение рентгеновыми лучами выгодно использовать для физико-химического исследования процессов, приводящих к изменению отношения концентраций центров свечения и центров тушения в кристал-лофосфорах с рекомбинационной люминесценцией. [35]