Поверхностный магнетизм

Cтраница 1

Поверхностный магнетизм представляет собой переходный макроскопический магнитный слой типа доменной границы, в котором происходит непрерывный переход от объемного состояния намагниченности к поверхностному. При этом характер магнитного состояния кристалла в объеме и на поверхности качественно различается. Например, гематит является кристаллом с легкой плоскостью анизотропии, а поверхностный магнитный слой в отношении анизотропии подобен ортоферриту - одноосному слабому ферромагнетику. [1]

Сила, обусловленная поверхностным магнетизмом, равна 4л / cos e и направлена по нормали к поверхности пещерки; е - угол между этой нормалью и направлением намагниченности. [2]

В сфере сила, обусловленная поверхностным магнетизмом, равна ( 4 / 3) я / и направлена вдоль намагниченности. [3]

В бесконечно вытянутом цилиндре, ось которого образует угол е с направлением намагниченности, сила, обусловленная поверхностным магнетизмом, равна 2л / sin е; она перпендикулярна оси и лежит в плоскости, содержащей ось цилиндра и направление намагниченности. [4]

Действительно, эксперимент по измерению полярного эффекта Керра на небазисных гранях кристаллов гематита обнаружил постепенное нарастание полярного эффекта с увеличением поля, перпендикулярного поверхности образца ( рис. 5.27), что можно интерпретировать как результат стирания поверхностного магнетизма. [5]

Стирание поверхностного магнетизма внешним магнитным полем на небазисной грзни гематита ( / - Я 1 ( 100, 2 - Я [. наблюдавшееся с помощью поляр. [6]

Действительно, эксперимент по измерению полярного эффекта Керра на небазисных гранях кристаллов гематита обнаружил постепенное нарастание полярного эффекта с увеличением поля, перпендикулярного поверхности образца ( рис, 5 27), что можно интерпретировать как результат стирания поверхностного магнетизма. [7]

Толщина возникающего поверхностного магнитного слоя может достигать по проведенным расчетам нескольких микрон. Рассчитаны также характер поведения поверхностного магнитного слоя во внешних магнитных полях и при изменении температуры, оценена величина поля, при котором происходит стирание поверхностного магнетизма, показано, что температура фазового перехода в поверхностном слое должна быть сдвинута по отношению к температуре того же перехода в объеме. [8]

Полученные результаты показывают заметную вариацию LDS для некоторых поверхностных атомов при учете спин-орбитальной связи. LDS, положение которого не изменяется при увеличении размера кластера. С другой стороны, LDS для центральных атомов показывают многопиковую структуру, несколько изменяющуюся, когда учитывается спин-орбитальная связь. Для этих атомов кривые - LDS по мере роста кластеров постепенно сближаются с таковыми для массивного металла. По мнению авторов работы [730], лровал кривой LDS у угловых атомов может представлять интерес с точки зрения поверхностного магнетизма и хемосорбции. [9]

Страницы: 1