Любой магнетик
Cтраница 1
Любой магнетик обладает диамагнетизмом. Если он является парамагнетиком, то его диамагнетизм вызван процессией магнитных моментов атомов вокруг направления вектора индукции магнитного поля, созданного в системе координат, где магнетик как целое покоится. Другими словами, его диамагнетизм является результатом прецессии атомов относительно кристаллической решетки магнетика. Приведем во вращательное движение магнетик как целое. Отдельные атомы представляют собой маленькие гироскопы, которые стремятся сохранить направление своей оси вращения в пространстве. Поэтому направление магнитных моментов отдельных атомов в пространстве сохраняется неизменным. [1]
 |
При нагревании пермаллог. [2] |
При намагничивании любого магнетика совершается определенная работа. [3]
И еще, соотношения (7.11) и (7.12) справедливы для любых магнетиков, в том числе и анизотропных. [4]
Результаты § 60 62 носят совершенно общий характер и применимы к любым магнетикам. Однако в § 63 мы сделали допущение, что намагничение среды I пропорционально напряженности магнитного поля Н, и тем самым исключили из своего рассмотрения ферромагнетики. Теперь нам предстоит восполнить этот пробел. [5]
Результаты § 60 - 62 носят совершенно общий характер и применимы к любым магнетикам. Однако в § 63 мы сделали допущение, что намагничение среды I пропорционально напряженности магнитного поля Н, и тем самым исключили из своего рассмотрения ферромагнетики. Теперь нам предстоит восполнить этот пробел. [6]
Результаты § § 60 - 62 носят совершенно общий характер и применимы к любым магнетикам. Однако в § 63 мы сделали допущение, что намагничение среды I пропорционально напряженности магнитного поля Н, и тем самым исключили из своего рассмотрения ферромагнетики. Теперь нам предстоит пополнить этот пробел. [7]
Результаты § § 60 - 62 носят совершенно общий характер и применимы к любым магнетикам. Однако в § 63 мы сделали допущение, что намагничение среды I пропорционально напряженности магнитного поля Н, и тем самым исключили из своего рассмотрения ферромагнетики. Теперь нам предстоит пополнить этот пробел. [8]
Первый член в (77.04) отличен от нуля только для ферромагнетиков, второй - для любого магнетика. [9]
Так как напряженность Н выражает напряженность магнитного поля только намагничивающих катушек, то очевидно, что эта напряженность будет одна и та же в вакууме и в любом магнетике. Поэтому все формулы, выражающие напряженность магнитного поля токов, не изменяются. [10]
Определение намагниченности магнетиков принципиально невозможно в рамках классич. Ван-Лсвен теорема) следует, что магнитный момент любого магнетика в стационарном состоянии ( а следовательно, и атомных токов, и магнитных моментов) всегда равен нулю, что противоречит опыту. Объяснение магнитных свойств вещества возможно только на основе квантовой теории. Это связано с квантовой природой атомных состояний. [11]
Одна из линий этого тока показана на рис. 148 окружностью со стрелками. Очевидно, что намагниченность Jj с текущим по поверхности цилиндра током составляет правовинтовую систему. Следовательно, все поле вне цилиндра создается поверхностными токами, текущими по окружностям. Это утверждение справедливо для любых магнетиков, включая ферромагнетики. [12]
Рассмотрим некоторую популяцию, состоящую из особей, распределенных по объему с характерным линейным размером L, т.е. по объему LE. Такой популяцией могут быть, например, народонаселение или сеть метеостанций. Обе популяции неравномерно распределены по поверхности Земли. Распределение ошибок в канале связи может служить примером одномерной популяции. В физике мы обычно рассматриваем распределение примесей на поверхности или в объеме. Намагниченность любого магнетика флуктуирует в пространстве. [13]
Страницы: 1