Б-электрон

Cтраница 1

Так как б-электроны медленные, плотность ионизаци вдоль их траектории больше, чем для быстрых электронов, и меньше, чем для а-частиц. Отсюда следует, что полный пробег всех б-электрснов, ответвляющихся от трека ос-частицы, превышает пробег самой а-частицы: полный же пробег всех б-электронов, ответвляющихся от трека первичного электрона, составляет всего несколько процентов полного пробега первичного электрона. [1]

Зависимость сечения образования б-электронов от заряда ионизующей частицы позволяет определять заряд методом подсчета числа б-электронов Л / s на единице пути частицы в веществе. [2]

Это присоединенный объем б-электрона, дополнительный по отношению к присоединенному объему первичной ионизации, в результате которой возник б-электрон. [3]

Амплитудный дифференциальный спектр пропорционального счетчика, наполненного Хе, от частоты характеристического излучения Си к источника М1Ат. [4]

Большие флуктуации в образовании б-электронов не позволяют получить хорошее энергетич. [5]

Таким образом, число б-электронов с энергиями больше Е для среднего следа равно просто W / E. Если, например, длина следа, имеющего Р 1, равна 1 г / см2 вещества с ZA4 l / 2 и обнаружено пять б-электронов, энергии которых превышают 15 кэв, то в этом случае W75 кэв. [6]

От пробега а-частицы ответвляются многочисленные короткие пробеги б-электронов. Иногда может случиться, что хотя а-частица пересекает лишь одну из сестринских хроматид, вторая хроматида тем не менее оказывается тоже разорванной, так как ее пересекает б-электрон, ответвляющийся от пробега а-частицы. [7]

Для релятивистского следа ( Р1) плотность б-электронов является просто функцией г2, где г - заряд налетающей частицы. [8]

Начальной частью этой таблицы можно пользоваться для учета б-электронов также и в тех случаях, когда первичными частицами являются а-частицы или протоны. Ее нужно прибавить к присоединенному объему для первичных ионизации, который равен 1 / LF на 1 мк пробега, где 1 / L - число первичных ионизации на 1 мк и F - фактор наложения, вычисляемый как обычно. [9]

Включая третичные электроны, появляющиеся в результате ионизации б-электронами. [10]

Зависимость отношения 37 % - ной дозы данного излучения к 37 % - ной дозе для рентгеновых лучей ( А от диаметра. [11]

Довольно трудоемкие вычисления позволяют, однако, учесть и быстрые б-электроны. Результаты таких вычислений приведены на рис. 8 - 11 в виде графиков, позволяющих по экспериментально найденному значению инактивирующей дозы непосредственно определить размеры мишени. [12]

Вероятно, эффект сверхсопряжения, возникающий за счет взаимодействия б-электронов С - Н - связей заместителей с я-элек-тронами сопряженной системы СН2СЯС М, возрастает в рассматриваемом ряду, снижая электронную плотность двойной связи. [13]

Формула (19.31) позволяет грубо оценить энергию ионизующей частицы по пробегу б-электрона и углу его вылета. [14]

Более точные характеристики ионизующей частицы могут быть получены из наблюдения числа б-электронов. Эта возможность связана с тем, что сечение образования б-электронов есть функция энергии и заряда ионизующей частицы. [15]

Страницы: 1 2 3 4