Масса - осколки
Cтраница 3
Сравнительно низкое экспериментальное значение средней энергии деления уже указывает на то, что симметричное деление не является частым. Если бы величины обоих происходящих от одного деления импульсов были известны в отдельности, то, используя закон сохранения импульса, можно было бы найти отношение масс осколков, так как это отношение должно равняться обратному отношению кинетических энергий. Необходимые экспериментальные данные были получены в ряде работ [99, 100, 41, 78, 20] и привели к следующим результатам. Но было также показано и то, что полный выход кинетической энергии не определяется исключительно отношением масс, так что нет и недвусмысленной корреляции между энергиями двух осколков. [31]
Реакция, протекающая по схеме (1.14), является одним из способов деления ядер U235, но не единственным, согласующимся с законами сохранения массы и энергии. Осколки деления охватывают всю шкалу масс; однако в зависимости от характера ядра мишени и энергии захваченного нейтрона те или иные определенные схемы деления оказываются предпочтительнее. Распределение масс осколков, образующихся при делении U235, U238 и Ри239, представлено на рис. 1.3. Для каждого данного ядра форма кривой распределения масс в значительной степени зависит от энергии падающего нейтрона. На рис. 1.3 ясно видно, что у кривой распределения масс осколков деления на тепловых нейтронах наблюдаются два отчетливых характерных максимума. [32]
Примером может служить движение снаряда по параболе в безвоздушном пространстве. Однако центр масс осколков и газов, образовавшихся при взрыве, будет продолжать свое движение по параболической траектории, как если бы никакого взрыва не было. [33]
Примером может служить движение снаряда по параболе в безвоздушном пространстве. Однако центр масс осколков и газов, образовавшихся при взрыве, будет продолжать свое движение по параболической траектории, как если бы никакого взрыва не было. [34]
Из обобщенной модели также следует, что ядра с отношением квадрата атомного номера к массовому числу Z / A 45 совершенно неустойчивы относительно деления ( потенциальный барьер для деления исчезает) и в природе существовать не могут. Число равных по массе осколков, на которые может разделиться ядро, зависит от Z и Л; в частности, для урана энергетически допустимо образование 14 осколков. [35]
Предполагается, что делящееся ядро на вершинах барьеров А и В имеет разные переходные состояния, свойства к-рых обусловлены формой ядра. К не сохраняется, но зато есть зеркальная симметрия относительно плоскости, перпендикулярной наиб. Здесь уже существует асимметрия масс будущих осколков. Поэтому на барьере В состояния ядра с разной четностью имеют разную энергию. Эти особенности формы ядра на вершине барьеров А и В играют важную роль при теоретич. [37]
В работах [16.5, 16.6] рассматривается применение рентгеноимпульсной съемки для изучения поля разлета осколков. Регистрация производится на рентгеновские кассеты различного формата. Показано, что при определении масс осколков по рентгеновским изображениям имеет место систематическое занижение массы, зависящее от формы и материала осколков, а также от условий съемки. [39]
 |
Спектр 13С ЯМР 1 - 1 ( с 3-траис 5-триметилциклогексана. [40] |
Рассмотренные выше методы спектроскопии ( ИК -, УФ -, ЯМР-спектро-скопия) основаны на избирательном поглощении веществом электромагнитного излучения. Молекула вещества при записи указанных спектров не разрушается. В отличие от этих спектроскопических методов масс-спектро-метрия основана на разрушении молекулы под действием электронного удара и регистрации масс полученных осколков. [41]
Реакция, протекающая по схеме (1.14), является одним из способов деления ядер U235, но не единственным, согласующимся с законами сохранения массы и энергии. Осколки деления охватывают всю шкалу масс; однако в зависимости от характера ядра мишени и энергии захваченного нейтрона те или иные определенные схемы деления оказываются предпочтительнее. Распределение масс осколков, образующихся при делении U235, U238 и Ри239, представлено на рис. 1.3. Для каждого данного ядра форма кривой распределения масс в значительной степени зависит от энергии падающего нейтрона. На рис. 1.3 ясно видно, что у кривой распределения масс осколков деления на тепловых нейтронах наблюдаются два отчетливых характерных максимума. [42]
Таким образом, данный элемент может иметь несколько пробегов, is согласии с тем фактом, что он может образовываться как в результате р-распада осколков с более низким атомным номером, так и непосредственно при делении изотопа на два осколка. Можно приблизительно рассчитать начальные энергии исследованных осколков, используя теоретическое соотношение между скоростью и пробегом тяжелых ионов. Мэв, соответствующие двум средним пробегам н максимальному пробегу. Аналогично для Те с периодом полураспада 77 час. Эти значения согласуются с имеющимися статистическими данными для отношения масс осколков. В частности, наиболее короткие пробеги этих двух элементов должны соответствовать паре осколков деления с общей энергией, близкой в 150 Мэв. Точное измерение числа атомов таких осколков с наиболее короткими пробегами должно было бы давать единицу. Такое измерение производится в настоящее время. [43]
Спонтанное ( самопроизвольное) деление представляет собой самопроизвольный распад тяжелых ядер на два ( редко три или четыре) осколка - ядра элементов середины Периодической системы. При этом испускается несколько нейтронов. Деление тяжелых ядер сопровождается выделением огромной энергии ( около 200 МэВ), во много раз превосходящей энергию других ядерных реакций. У всех изотопов природных тяжелых элементов процесс спонтанного деления происходит очень редко. Например, для ядра If 11 распад может происходить с выделением а-частицы или путем спонтанного деления. Но последний процесс во много раз менее вероятен. С ростом Z у искусственных тяжелых элементов спонтанное деление становится главным, а иногда единственным из наблюдавшихся до сих пор видов распада. Ядра-осколки при делении одного сорта атомов, как правило, представляют собой изотопы различных элементов. Наиболее часто происходят процессы несимметричного деления, при котором заряд и масса осколков соответствуют 40 и 60 % от заряда и массы исходного ядра. Тяжелое материнское ядро характеризуется сравнительно с дочерними большим содержанием нейтронов v поэтому осколки деления обычно являются ( 5-излучающими, а само деление сопровождается выделением нейтронов. [44]
Страницы: 1 2 3